光纖光學(xué)課件第一章

1、第一章第一章光纖傳輸?shù)幕纠碚摴饫w傳輸?shù)幕纠碚摴饫w光學(xué)光纖光學(xué)W-C ChenFoshan Univ.Chapter12低損耗光纖的問世導(dǎo)致了光波技術(shù)領(lǐng)域的革命，開創(chuàng)了光纖低損耗光纖的問世導(dǎo)致了光波技術(shù)領(lǐng)域的革命，開創(chuàng)了光纖通信的時代通信的時代。光纖在工程上的使用促使人們需要對光纖進行光纖在工程上的使用促使人們需要對光纖進行深入研究，形成一門新的學(xué)科深入研究，形成一門新的學(xué)科光纖光學(xué)。光纖光學(xué)。1. 1. 前言前言Chapter13光纖的分類光纖的分類Chapter14實用光纖主要的三種基本類型實用光纖主要的三種基本類型(a) 突變型多模光纖；突變型多模光纖； (b) 漸變型多模光纖；漸變型

2、多模光纖； （c） 單模光纖單模光纖 橫截面2a2brn折射率分布纖芯包層AitAot(a)輸入脈沖光線傳播路徑輸出脈沖50 m125mrnAitAot(b) 10 m125mrnAitAot(c)多模光纖多模光纖Chapter15階躍折射率光纖剖面測量圖（華工光通信研究所）階躍折射率光纖剖面測量圖（華工光通信研究所）單模光纖單模光纖多模光纖多模光纖Chapter16光纖結(jié)構(gòu)光纖結(jié)構(gòu) 光纖光纖（Optical Fiber）是由中心的纖芯）是由中心的纖芯( (Core) )和外圍的包層和外圍的包層( (Cladding) )同軸組同軸組成的圓柱形細絲。成的圓柱形細絲。 纖芯纖芯的的折射率折射率比

3、比包層包層稍高，稍高，損耗損耗比比包層包層更低，光能量主要在更低，光能量主要在纖芯纖芯內(nèi)傳輸。內(nèi)傳輸。 包層包層為光的傳輸提供為光的傳輸提供反射面反射面和和光隔光隔離離，并起一定的，并起一定的機械機械保護作用。保護作用。 設(shè)設(shè)纖芯纖芯和和包層包層的的折射率折射率分別為分別為n n1 1和和n n2 2，光能量在光纖中傳輸?shù)谋匾獥l件是，光能量在光纖中傳輸?shù)谋匾獥l件是n n1 1nn2 2。Chapter17主要用途：主要用途： 突變型多模光纖突變型多模光纖只能用于小容量短距離系統(tǒng)。只能用于小容量短距離系統(tǒng)。 漸變型多模光纖漸變型多模光纖適用于中等容量中等距離系統(tǒng)。適用于中等容量中等距離系統(tǒng)。 單

4、模光纖單模光纖用在大容量長距離的系統(tǒng)。用在大容量長距離的系統(tǒng)。 特種單模光纖大幅度提高光纖通信系統(tǒng)的水平特種單模光纖大幅度提高光纖通信系統(tǒng)的水平 1.55m1.55m色散移位光纖色散移位光纖實現(xiàn)了實現(xiàn)了10 Gb/s容量的容量的100 km的超大的超大容量超長距離系統(tǒng)。容量超長距離系統(tǒng)。 色散平坦光纖色散平坦光纖適用于波分復(fù)用系統(tǒng)，這種系統(tǒng)可以把傳輸適用于波分復(fù)用系統(tǒng)，這種系統(tǒng)可以把傳輸容量提高幾倍到幾十倍。容量提高幾倍到幾十倍。 偏振保持光纖偏振保持光纖用在外差接收方式的相干光系統(tǒng)，用在外差接收方式的相干光系統(tǒng)， 這種系統(tǒng)這種系統(tǒng)最大優(yōu)點是提高接收靈敏度，增加傳輸距離。最大優(yōu)點是提高接收靈敏

5、度，增加傳輸距離。 Chapter182.2.光纖的光纖的研究方法研究方法光線理論光線理論Chapter19光線理論光線理論 光線分類 子午光線 傾斜光線 射線方程幾何光學(xué)法分析問題的兩個出發(fā)點幾何光學(xué)法分析問題的兩個出發(fā)點 數(shù)值孔徑數(shù)值孔徑 時間延遲時間延遲Chapter110 設(shè)和折射率分別為n1和n2，空氣的折射率n0=1， 纖芯中心軸線與z軸一致。 光線在光纖端面以小角度從空氣入射到纖芯(n0n2)。 突變型多模光纖的光線傳播原理321y1lLxoc23纖芯n1包層n2zc1Chapter111 改變角度改變角度，不同不同相應(yīng)的光線將在相應(yīng)的光線將在與與交界面發(fā)交界面發(fā)生反射或折射。生

6、反射或折射。 根據(jù)根據(jù)全反射原理全反射原理， 存在一個臨界角存在一個臨界角c。 當(dāng)當(dāng)c時，相應(yīng)的光線將在交界面折射進入時，相應(yīng)的光線將在交界面折射進入并逐漸并逐漸消失，如光線消失，如光線3。 由此可由此可見，只有在半錐角為見，只有在半錐角為c的圓錐內(nèi)入射的光束才的圓錐內(nèi)入射的光束才能在光纖中傳播。能在光纖中傳播。 Chapter112 根據(jù)這個傳播條件，定義臨界角根據(jù)這個傳播條件，定義臨界角c的正弦為的正弦為(Numerical Aperture, NA)。根據(jù)定義和根據(jù)定義和 NA=n0sinc=n1cosc ， n1sinc =n2sin90 n0=1，由式（由式（2.2）經(jīng)簡單計算得到）

7、經(jīng)簡單計算得到 式中式中=(n1-n2)/n1為為與與。 ，NA(或或c)越大，光纖接越大，光纖接收光的能力越強，從光源到光纖的收光的能力越強，從光源到光纖的越高。越高。 對于無損耗光纖，在對于無損耗光纖，在c內(nèi)的入射光都能在光纖中傳輸。內(nèi)的入射光都能在光纖中傳輸。 NA越大，越大， 纖芯對光能量的束縛越強，光纖抗彎曲性能越好纖芯對光能量的束縛越強，光纖抗彎曲性能越好; 但但NA越大，經(jīng)光纖傳輸后產(chǎn)生的信號畸變越大，因而越大，經(jīng)光纖傳輸后產(chǎn)生的信號畸變越大，因而。 所以要根據(jù)實際使用場合，選擇適當(dāng)?shù)乃砸鶕?jù)實際使用場合，選擇適當(dāng)?shù)腘A。 212221nnnNAChapter113子午光線：子

8、午光線：均勻折射率分布均勻折射率分布* *折射率分布折射率分布: :* *光線軌跡光線軌跡: : 限制在子午平面內(nèi)傳播的鋸齒形折線。限制在子午平面內(nèi)傳播的鋸齒形折線。 光光纖端面投影線是過圓心交于纖壁的直線。纖端面投影線是過圓心交于纖壁的直線。* *導(dǎo)光條件導(dǎo)光條件: :* *臨界角臨界角: :* *數(shù)值孔徑數(shù)值孔徑: : 定義光纖數(shù)值孔徑定義光纖數(shù)值孔徑NANA為入射媒質(zhì)折射率與最為入射媒質(zhì)折射率與最大入射角的正弦值之積大入射角的正弦值之積, ,即即 * *相對折射率差相對折射率差: : * *約束光：約束光：* *折射光折射光: : 2122212/ )(nnn arnarnrn210)(

9、2221sinnnnii2sin12221nnnnNAimiin1n2)/arccos(12nnzczczzczChapter114*漸變折射率分布漸變折射率分布：* *光線軌跡光線軌跡: : 限制在子午平面內(nèi)傳播的周期曲線。限制在子午平面內(nèi)傳播的周期曲線。 軌軌跡曲線在光纖端面投影線仍是過圓心的直線，但一跡曲線在光纖端面投影線仍是過圓心的直線，但一般不與纖壁相交。般不與纖壁相交。* *廣義折射定律廣義折射定律: : * *局部數(shù)值孔徑局部數(shù)值孔徑: : 定義局部數(shù)值孔徑定義局部數(shù)值孔徑NA(r)NA(r)為入射點媒為入射點媒質(zhì)折射率與該點最大入射角的正弦值之積質(zhì)折射率與該點最大入射角的正弦值

10、之積, ,即即 * *外散焦面外散焦面: : 光線轉(zhuǎn)折點光線轉(zhuǎn)折點(rip)(rip)的集合的集合* *導(dǎo)光條件導(dǎo)光條件: : （常數(shù)）)(cos)(rrnz222max0)()(sin)()(nrnrrnrNAi12nn子午光線：子午光線：漸變折射率分布漸變折射率分布arnararnrn22/1210)/(21)(Chapter115射線方程射線方程物理意義：物理意義： 將光線軌跡將光線軌跡( (由由r r描述描述) )和空間折射率分布和空間折射率分布(n)(n)聯(lián)系起來聯(lián)系起來; ; 由光線方程可以直接求出光線軌跡表達式由光線方程可以直接求出光線軌跡表達式; ; dr/dzdr/dz是光線

11、切向斜率是光線切向斜率, , 對于均勻波導(dǎo)，對于均勻波導(dǎo)，n n 為常數(shù)為常數(shù), ,光光線以直線形式傳播線以直線形式傳播; ;對于漸變波導(dǎo)對于漸變波導(dǎo),n ,n 是是r r的函數(shù)的函數(shù), ,則則dr/dzdr/dz為一變量為一變量, , 這表明光線將發(fā)生彎曲。而且可以證明這表明光線將發(fā)生彎曲。而且可以證明, ,光線光線總是向折射率高的區(qū)域彎曲?？偸窍蛘凵渎矢叩膮^(qū)域彎曲。)()(rndzrdndzdChapter116例題例題1. 利用射線方程求解各向同性均勻介質(zhì)中利用射線方程求解各向同性均勻介質(zhì)中的光線軌跡。的光線軌跡。 由射線方程：由射線方程： 對于各向同性介質(zhì)，對于各向同性介質(zhì)，n是一個常

12、數(shù)，即是一個常數(shù)，即 其軌跡函數(shù)表明光線在各向同性介質(zhì)中傳輸時軌其軌跡函數(shù)表明光線在各向同性介質(zhì)中傳輸時軌跡是直線。跡是直線。)()(rndzrdndzd0n 0)(dzrdndzdCdzrdnbznCrChapter117例題例題2. 導(dǎo)出近軸條件下折射率平方律分布（導(dǎo)出近軸條件下折射率平方律分布（ a為芯半徑，為芯半徑，r為徑向方向，為徑向方向， ， 為光為光纖中心軸折射率）的漸變型光纖射線方程，再纖中心軸折射率）的漸變型光纖射線方程，再根據(jù)其射線方程求光線軌跡函數(shù)。根據(jù)其射線方程求光線軌跡函數(shù)。 )(1 20arnnaannn 00n由于光纖折射率僅以徑向變化，沿圓周方向和由于光纖折射率

13、僅以徑向變化，沿圓周方向和z軸方向不變，軸方向不變， 與與z無關(guān)，與徑向無關(guān)，與徑向r有關(guān)，所以有關(guān)，所以 ndrdnrn由射線方程：由射線方程： )()(rndzrdndzdChapter118由折射率平方律分布型函數(shù)：由折射率平方律分布型函數(shù)： drdnrdzrdn22rdrdnndzrd122randrdnarnn2)(1 202020222anrndzrd近軸條件下，近軸條件下， ， ，其通解為，其通解為 1/0nn2222ardzrd)2()2()(21zaCosCzaSinCzr設(shè)設(shè) 時，時， ，0z0rr 0/rdzdr光線軌跡函數(shù)：光線軌跡函數(shù)： )2()2()2(2/12/1

14、02/10azSinarazCosrrChapter1193. 3. 光纖的研究方法光纖的研究方法-波動理論波動理論 波動理論是一種比幾何光學(xué)方法更為嚴格的分波動理論是一種比幾何光學(xué)方法更為嚴格的分析方法，其嚴格性在于：析方法，其嚴格性在于：(1)(1)從光波的本質(zhì)特性從光波的本質(zhì)特性電磁波出發(fā)，通過求電磁波出發(fā)，通過求解電磁波所遵從的麥克斯韋方程，導(dǎo)出電磁場解電磁波所遵從的麥克斯韋方程，導(dǎo)出電磁場的場分布的場分布, ,具有理論上的嚴謹性；具有理論上的嚴謹性；(2) (2) 未作任何前提近似未作任何前提近似, ,因此適用于各種折射率因此適用于各種折射率分布的單模光和多模光波導(dǎo)。分布的單模光和多

15、模光波導(dǎo)。波動理論的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)：波動理論的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)：麥克斯韋方程麥克斯韋方程0/BDtBEJtDHChapter120 從麥克斯韋方程組出發(fā)導(dǎo)出一般波導(dǎo)介質(zhì)中電從麥克斯韋方程組出發(fā)導(dǎo)出一般波導(dǎo)介質(zhì)中電場的波動方程場的波動方程 tJtEEEE222)(由由tBE )(HttBE根據(jù)恒等式關(guān)系，有根據(jù)恒等式關(guān)系，有)()()(2HHtHtEE 由于由于 DEEE)(EEChapter121tJtEJtDtHtHt22)()()(EtBBttHHt)()(將（將（2）（）（3）（）（4）式代入（）式代入（1）式）式 EtJtEEE222)(上式最后可以整理成：上式最后可以整理成： tJtEEEE222

16、)(Chapter122數(shù)學(xué)處理方法：分離變量數(shù)學(xué)處理方法：分離變量 電矢量與磁矢量分離電矢量與磁矢量分離: : 可得到只與電場強可得到只與電場強度度E(x,y,z,t)E(x,y,z,t)有關(guān)的方程式及只與磁場強有關(guān)的方程式及只與磁場強度度H(x,y,z,t)H(x,y,z,t)有關(guān)的方程式；有關(guān)的方程式； 時、空坐標(biāo)分離時、空坐標(biāo)分離: : 亥姆霍茲方程，是關(guān)于亥姆霍茲方程，是關(guān)于E(x,y,z)E(x,y,z)和和H(x,y,z)H(x,y,z)的方程式；的方程式； 空間坐標(biāo)縱、橫分離：空間坐標(biāo)縱、橫分離：波導(dǎo)場方程，是關(guān)波導(dǎo)場方程，是關(guān)于于E(x,y)E(x,y)和和H(x,y)H(x

17、,y)的方程式；的方程式； 邊界條件：邊界條件：在兩種介質(zhì)交界面上電磁場矢在兩種介質(zhì)交界面上電磁場矢量的量的E(x,y)E(x,y)和和H(x,y)H(x,y)切向分量要連續(xù)。切向分量要連續(xù)。Chapter123波導(dǎo)場方程波導(dǎo)場方程 c2w2-2n2 k02-2 n(r)k0cosz 波導(dǎo)場方程波導(dǎo)場方程：是波動光學(xué)方法的最基本方是波動光學(xué)方法的最基本方程。它是一個典型的本征方程程。它是一個典型的本征方程, ,其本征值其本征值為為c c或或。當(dāng)給定波導(dǎo)的邊界條件時當(dāng)給定波導(dǎo)的邊界條件時, ,求解求解波導(dǎo)場方程可得本征解及相應(yīng)的本征值。波導(dǎo)場方程可得本征解及相應(yīng)的本征值。通常將本征解定義為通常將

18、本征解定義為“模式模式”。0),(),(),(),(22yxHyxEyxHyxEtcChapter124模式的基本特征模式的基本特征每一個模式對應(yīng)于沿光波導(dǎo)軸向傳播的每一個模式對應(yīng)于沿光波導(dǎo)軸向傳播的一種電磁波；一種電磁波；每一個模式對應(yīng)于某一本征值并滿足全每一個模式對應(yīng)于某一本征值并滿足全部邊界條件；部邊界條件；模式具有確定的相速群速和橫場分布。模式具有確定的相速群速和橫場分布。模式是波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的固有電磁共振屬性的模式是波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的固有電磁共振屬性的表征。表征。給定的波導(dǎo)中能夠存在的模式及其性給定的波導(dǎo)中能夠存在的模式及其性質(zhì)是已確定了的質(zhì)是已確定了的, ,外界激勵源只能激勵起光外界激勵源只能激

19、勵起光波導(dǎo)中允許存在的模式而不會改變模式的固波導(dǎo)中允許存在的模式而不會改變模式的固有性質(zhì)。有性質(zhì)。Chapter125模式場分量與縱橫關(guān)系式模式場分量與縱橫關(guān)系式 模式的場矢量模式的場矢量E(x,y)和和H(x,y)具有六個場分量：具有六個場分量：Ex、Ey、Ez和和Hx、Hy、Hz( (或或Er、E、Ez和和Hr、H、Hz) )。只有當(dāng)這六個場分量全部求出方可認為模式的場分布只有當(dāng)這六個場分量全部求出方可認為模式的場分布唯一確定。唯一確定。 但實際上這并不必要。因為場的橫向分但實際上這并不必要。因為場的橫向分量可由縱向分量量可由縱向分量Ez和和Hz來表示。來表示。模式命名模式命名 根據(jù)場的縱

20、向分量根據(jù)場的縱向分量Ez和和Hz的存在與否的存在與否, ,可將模式命名為可將模式命名為: : (1) (1)橫電磁模橫電磁模( (TEM): ): EzHz0; ; (2) (2)橫電模橫電模( (TE): ): Ez0, Hz0; ; (3) (3)橫磁模橫磁模( (TM): ): Ez0,Hz0; ; (4) (4)混雜模混雜模( (HE或或EH): ): Ez0, Hz0。 光纖中存在的模式多數(shù)為光纖中存在的模式多數(shù)為HE(EH)模模, ,有時也出現(xiàn)有時也出現(xiàn)TE(TM)模。模。Chapter126模式的基本性質(zhì)模式的基本性質(zhì) 當(dāng)采用波動理論來分析光波在光纖中的傳輸時當(dāng)采用波動理論來分

21、析光波在光纖中的傳輸時, ,須求解波導(dǎo)場方程。其方法是首先求出縱向場分須求解波導(dǎo)場方程。其方法是首先求出縱向場分量量Ez和和Hz, ,然后利用縱橫關(guān)系式求出場的橫向分然后利用縱橫關(guān)系式求出場的橫向分量。求出量。求出EzEz 和和HzHz，再通過，再通過求出求出其他電磁場分量，就得到任意位置的其他電磁場分量，就得到任意位置的和和。 在圓柱坐標(biāo)系中在圓柱坐標(biāo)系中, ,E Ez z和和H Hz z滿足的波導(dǎo)場方程為：滿足的波導(dǎo)場方程為：2222222222022220110( )0( )zzEHrrrrn r krarn kracc Chapter127分離變量分離變量 代入波導(dǎo)場方程得到：代入波導(dǎo)

22、場方程得到： 把把Ez(r, , z)分解為分解為Ez(r)、Ez()和和Ez(z)。設(shè)光沿。設(shè)光沿光纖軸向光纖軸向(z軸軸)傳輸，其傳輸常數(shù)為傳輸，其傳輸常數(shù)為，則，則Ez(z)應(yīng)為應(yīng)為exp(-iz)。 由于光纖的由于光纖的，Ez()應(yīng)為應(yīng)為的周的周期函數(shù)，期函數(shù)， 設(shè)為設(shè)為exp( iv)，v為整數(shù)。為整數(shù)。 現(xiàn)在現(xiàn)在Ez(r)為未知函數(shù)，利用這些表達式，為未知函數(shù)，利用這些表達式， 電場電場z分量可以寫成分量可以寫成 Ez(r, z)=Ez(r)Expi(v-z)0)()()(1)(2222222rErvkndrrdErdrrEdZZZ這樣就把分析光纖中的這樣就把分析光纖中的，歸結(jié)為求

23、解，歸結(jié)為求解Chapter128 因為；。 根據(jù)這些特點，式(2-3a)的解應(yīng)取v階Jv(ur/a)，而式(2-3b)的解則應(yīng)取v階修正的Kv(wr/a)。 u2=a2(n21k2 -2) (0ra) w2=a2(2-n22k2) (ra) V2=u2+w2=a2k2(n21-n22) 利用這些參數(shù)， 把式(2-1)分解為兩個： (2-2)0)()()(1)(222222rErvaudrrdErdrrEdZZz0)()()(1)(222222rErvawdrrdErdrrEdZZz(0ra) (ra) (2-3a)(2-3b)Chapter129因此，在和的Ez(r, , z)和Hz(r,

24、, z)表達式為 Ez1(r, , z) (0ra)()/(vjveaurAJHz1(r, , z)= )()/(vjveaurBJEz2(r, , z) )()/(zvjveawrCKHz2(r, , z) )()/(zvjveawrDK(0ra)(ra)(ra) 式中，腳標(biāo)式中，腳標(biāo)1和和2分別表示分別表示和和的電磁場分量，的電磁場分量，A和和B為待定常數(shù)，由激勵條件確定。為待定常數(shù)，由激勵條件確定。Jv(u)和和Kv(w)如圖如圖2.7所示，所示，Jv(u)類似振幅衰減的正弦曲線，類似振幅衰減的正弦曲線，Kv(w)類似衰減的指數(shù)曲線。類似衰減的指數(shù)曲線。 上式表明，光纖傳輸模式的電磁場分

25、布和性質(zhì)取決于特征上式表明，光纖傳輸模式的電磁場分布和性質(zhì)取決于特征參數(shù)參數(shù) 、 和和 的值。的值。 u和和w決定纖芯和包層橫向決定纖芯和包層橫向(r)電磁場的分布，稱為電磁場的分布，稱為；決定縱向決定縱向(z)電磁場分布和傳輸性質(zhì)，所以稱為電磁場分布和傳輸性質(zhì)，所以稱為。Chapter130 （a)貝賽爾函數(shù)；（b)修正的貝賽爾函數(shù)Jv(u)1.00.80.60.40.20-0.2-0.4-0.6432102 4 6 8 10 uv=1v=0v=2(a)(b)v=11 2 3 4 5 wkv(w)Chapter131模式分類判據(jù)模式分類判據(jù) 當(dāng)當(dāng) 0時為正弦函數(shù)形式，對應(yīng)于時為正弦函數(shù)形式，

26、對應(yīng)于“駐波駐波場場”或或“傳播場傳播場”； 當(dāng)當(dāng) 0 時為衰減指數(shù)形式，對應(yīng)于時為衰減指數(shù)形式，對應(yīng)于“衰衰減場減場”或或“消逝場消逝場”。 在傳播場與消逝場的交界處，有在傳播場與消逝場的交界處，有 0。導(dǎo)模導(dǎo)模 存在條件：存在條件：n2k0n1k0 場分布特點場分布特點: : 在在rg1rrg2的區(qū)域內(nèi)為傳播場的區(qū)域內(nèi)為傳播場; ; 在其它區(qū)域內(nèi)在其它區(qū)域內(nèi)為消逝場。因此導(dǎo)模被限制在為消逝場。因此導(dǎo)模被限制在rg1rrg2的園筒內(nèi)向前傳播。的園筒內(nèi)向前傳播。對于對于SIOF, , rg2a, ,對于對于GIOF, , rg2a; ; 對于對于TE模或?；騎M模模( (0, ,與子午光線對應(yīng)

27、與子午光線對應(yīng)),),rg10; ; 對于對于EH?；蚰；騂E模模( (與偏與偏斜光線對應(yīng)斜光線對應(yīng)) )，rg10。22222vn kr22222vn kr22222vn krChapter132漏模漏模 存在條件存在條件：n22k02 (n n21/4)a2 n2k0 場分布特點場分布特點: : 在在r1rr2的區(qū)域以及的區(qū)域以及rr3的區(qū)域均為傳播場的區(qū)域均為傳播場; ;在其它區(qū)域為消逝在其它區(qū)域為消逝場。這時場。這時, ,原來限制在纖芯內(nèi)傳播的導(dǎo)模原來限制在纖芯內(nèi)傳播的導(dǎo)模功率透過功率透過r2rr3的隧道泄漏到包層之中的隧道泄漏到包層之中, , 故又稱為故又稱為“隧道模隧道?！薄Ｓ捎诎鼘硬牧暇哂?。由于包層材料具有較大損耗較大損耗, ,這就引起了傳輸損耗。這就引起了傳輸損耗。Chapter133輻射模輻射模 存在條件：存在條件：0rr1的所有區(qū)域均為傳播的所有區(qū)域均為傳播場。這時場。這時, ,光能量直接地、不受阻擋地向光能量直接地、不受阻擋地向包層中輻射并被損耗掉包層中輻射并被損耗掉, ,光纖已經(jīng)完全失光纖已經(jīng)完全失去了波導(dǎo)約束模式功率的作用。很明顯去了波導(dǎo)約束模式功率的作用。很明顯, ,輻射模輻射模, ,是一種不受約束的模式。是一種不受約束的模式。Chapter134兩