測井曲線解釋

1、1 . 聲波時差曲線：在泥砂巖剖面上，砂巖顯示低時差，其數(shù)值隨孔隙度的不同而不同；泥巖一般為高時差，其數(shù)值隨壓實程度的不同而變化；頁巖的時差介于泥巖和砂巖之間；礫巖的時差一般都較低，并且越致密聲波時差值越低在碳酸鹽剖面上，致密石灰?guī)r和白云巖聲波時差最低，如含有泥質時，聲波時差增高，若有孔隙和裂縫，聲波時差明顯增大，甚至出現(xiàn)周波跳躍石膏巖鹽剖面，滲透性砂巖最高？，泥巖（含鈣質、石膏多）與致密砂巖相近，泥質含量高時增大，巖鹽擴徑（井直徑）嚴重，周波跳躍？氣體比油水的時差要大的多，巖性一定時候，含氣層段出現(xiàn)周波跳躍。2 . 自然 Gamma 曲線：在泥砂巖剖面上，純砂巖在自然Gamma 曲線上顯最底

2、值，泥巖顯最高值，粉砂巖和泥質砂巖介于二者之間，并隨著巖層中泥質含量增加曲線幅度增加；在碳酸鹽剖面上，泥巖和頁巖顯最高值，純的石灰?guī)r、白云巖有最低值，而泥灰?guī)r、泥質石灰?guī)r、泥質白云巖自然Gamma 測井曲線值介于二者之間，并隨泥質含量增加幅值增大3 .微電極測井曲線中砂巖異常幅度差大于粉沙巖異常幅度差4 .泥巖在密度測井曲線上值較高而煤層密度測井值在剖面上看很低5 .在淡水泥漿的沙泥巖剖面井中，自然電位測井曲線以大斷泥巖層部分的自然電位曲線為基線，此時出現(xiàn)負異常的井段都可認為是滲透性巖層。在含有泥質的砂巖中由于泥質對溶液產生吸附電動勢使總電動勢降低。所以純砂巖的自然電位異常幅度要比泥質巖石的異

3、常幅度大，而且隨著砂巖中泥質含量的增加，自然電位異常幅度會隨之減小自然電位與自然伽馬對砂巖泥巖都很敏感，但是自然電位容易受到流體性質、巖層厚度的影響，含油氣或者薄層時，幅度很低。粉砂和泥的比值大于 1:2,幅度趨于0.自然伽馬雖然也受到層厚影響，層厚小于0.8 米時才開始顯現(xiàn)影響。以上為一般情況（正常壓實），如果欠壓實，情況相反，砂巖出現(xiàn)高時差，如渤海灣明化鎮(zhèn)組所以具體地區(qū)具體問題具體分析（要根據(jù)巖心資料建立具體解釋模型）6 .感應測井為了獲取井下地層的原始含油飽和度資料，用油基鉆井液鉆井;為了不破壞井下地層的滲透率，有時采用空氣鉆井；這時井中沒有導電介質，不能傳導電 流，為了解決這個問題，發(fā)

4、明了感應測井。因此使用油基泥漿或空氣鉆井的條件下，使用感應測井效果要比測向等電阻率測井效果好另外，高分辨率陣列感應成像也屬于感應測井，具有更強的薄層劃分能力，可直觀合理描述地層侵入特征和地層真電阻率感應測井從原理上來說是相當于井眼、侵入帶、原狀地層和圍巖幾部分并聯(lián)這幾個中電阻率低的對視電阻率的貢獻較大側向測井從原理上來說是相當于井眼、侵入帶、原狀地層和圍巖幾部分串聯(lián)這幾個中電阻率高的對視電阻率的貢獻較大從上面來看感應測井優(yōu)先滿足可以概括為：淡水泥漿、沙泥巖剖面等中低阻和中厚層的儲集層（大于 2 米）側向測井偏向于高阻儲集層如碳酸鹽巖儲集層感應測井電阻率超過300 就數(shù)據(jù)失真了，所以要換用側向測

5、井，另外礦化度很高的井也必須使用側向測井，而不能用感應測井。我是冀東油田的，淡水泥漿鉆井在我們這里是家常便飯，可是我們用的卻是側向！我想不光要考慮泥漿礦化度的問題，同時也不能忘了地層水礦化度的問題！如果有興趣的同志可以找一找斯倫貝謝的測井設計軟件和解釋圖版，將地層水礦化度、泥漿礦化度、地層電阻率等聯(lián)立，設定范圍，確定用側向還是感應！這才是最終的道理！7.sp只能較好地應用于砂泥巖剖面，泥巖中夾孔隙性碳酸鹽巖的情況與之 類似。碳酸鹽巖剖面、石膏巖鹽剖面，巖層致密，無自由水，即使夾帶有薄層滲透層，在巖層界面處也無離子擴散，難以產生自然電位，無電位異常，一般為一條平直線。8.碳酸鹽巖與碎屑巖氣層電性

6、特明顯不同。碳酸鹽巖地層氣層典性特征如下：1 、井徑 :由于碳酸鹽巖地層不易跨塌氣層井徑一般比較規(guī)則 .2、自然伽馬、自然電位：由于碳酸鹽巖鈾、釷、鉀的含量比較低,氣層的自然伽馬一般比較低,但有的氣層自然伽馬比圍巖略高。自然電位曲線無明顯異常。3、電阻率：碳酸鹽巖電阻率非常高 ,當其儲層發(fā)育時,由于其中含有地層水,致使碳酸鹽巖儲層電阻率比圍巖低。當天然氣發(fā)生運移進入碳酸鹽巖儲層發(fā)育段時,雖將大部分地層水排出 ,但仍有部分地層水滯留其中 ,從而導致碳酸鹽巖儲層發(fā)育段含氣時 電阻率仍比圍巖低。碎屑巖氣層一般電阻率比圍巖高。這是碳酸鹽巖與碎屑巖 氣層的最大區(qū)別.碳酸鹽巖氣層的深、淺側向電阻率出現(xiàn)正的

7、幅度差,即深側向電阻率大于淺側向電阻率。這是由于淺側向探測得是泥漿侵入帶電阻率,電阻率相對較低 ;而深側向探測得是原狀地層電阻率, 電阻率相對較高造成的。4 、巖性密度:碳酸鹽巖儲層的巖性密度比圍巖低,如果其中含氣會使巖性密度進一步降低。碳酸鹽巖儲集層巖性密度的高低,取決于儲集層的發(fā)育程度及所含流體的性質。碳酸鹽巖儲層含氣比含水時的巖性密度低。這是因為相同體積的地層水和氣比較,氣層的巖性密度低于地層水。比如普光2 井氣層圍巖的巖性密度為2.65 2.70g/cm3,而氣層的巖性密度為2.22.6g/cm3.5、補償中子：碳酸鹽巖儲集層不發(fā)育時,地層流體含量低,因此補償中子值比較低,而當儲層發(fā)育

8、時流體含量比較高,補償中子值也就比較高。所以,當碳酸鹽巖儲層發(fā)育時,由于流體含量比較高,補償中子值比圍巖高。標準氣層比水層的補償中子值低。這是因為相同體積的地層水與氣層相比,地層水中氫的含量比氣層中氫的含量低。這是區(qū)別碳酸鹽巖儲層水層與氣層的一個重要依據(jù).6、聲波：當碳酸鹽巖儲層不發(fā)育時聲波時差比較小,而儲層發(fā)育時聲波時差大，氣層比水層的聲波時差大。標準氣層宜發(fā)生周波跳躍，如普光 2井50275103米則發(fā)生了周波跳躍,但大部分氣層并不發(fā)生周波跳躍 .由于碳酸鹽巖地層電性特征的特殊性,電測解釋時若無氣測資料確定儲層是否為氣層比較困難.因此,碳酸鹽巖儲層能否解釋為氣層 ,關鍵是看是否有氣測異常,

9、否則只能解釋儲層發(fā)育段。百度文庫-應用自然電位曲線解釋沉積環(huán)境- 馬正：http:9.html百度文庫-測井曲線的應用：http:0.html 測井知識：利用測井資料判斷巖性及油氣水層：http:水層：自然電位負異常，幅值偏大；電阻率低值，且徑向電阻率梯度顯示增阻侵入 （淡水泥漿）的特點；油層：自然電位負異常，幅值偏小，自然伽馬能譜中鈾 U 為高值，電阻率高，徑向電阻率梯度顯示減阻侵入特點，聲波曲線中at變大，密度測井測建小，中子測CNL孔隙度變??；氣層：除具與油層相同特征外，具陰顯變大或 周波跳躍”，p。明顯變小，DEN-CNL重疊圖中鏡像特征，中子伽馬高值，等效彈性模量明顯變小等特點。一般

10、 測井曲線中具 “三高一低 ”特點：高中子伽馬值、高聲波時差、高密度孔隙度，低中子孔隙度。碎屑巖剖面：一般情況是砂巖顯示為低時差（高聲速）400 180（ 2500 5500），泥巖顯示為高時差（低聲速）548 252（ 1810 3960），頁巖介于砂巖與泥巖之間，礫巖一般具有低時差（高聲速），且愈致密時差愈低。碳酸鹽巖剖面：灰?guī)r156144、白云巖125 時差最低，泥灰?guī)r和泥巖時差較高。當石灰?guī)r和白云巖為孔隙性或裂溶性時，聲波時差就明顯地增大。在純石灰?guī)r或白云巖井段，可以利用時差曲線劃分出儲集層（孔隙性或裂縫性層 段）。膏鹽剖面：其中的巖鹽和石膏層，用電測無能為力，用聲速可獲得良好效果。巖

11、鹽時差為高值217 193，無水石膏時差顯示為低值164 193。1. 擴散電位 兩種不同濃度的深液被半透膜隔開，離子在滲透壓作用下，高濃度溶液的離子將穿過半透膜向較低濃度的溶液中移動形成的電位。2 擴散吸附電位陰離子被束縛在泥質顆粒表面不能自由移動，只有陽離子可以在地層水中移動，在井壁上只發(fā)生陽離子的擴散而形成的電動勢。3 自然電位異常幅度-地層自然電位相對于泥巖基線發(fā)生偏離的幅度。4 泥巖基線 純泥巖的相對穩(wěn)定的自然電位值的連線。5 正、負異常自然電位曲線中，曲線偏離泥巖基線的右方或左方的現(xiàn)象。6 電阻率 表征地層阻礙電流的特性。7地層因素（相對電阻）-F=Ro/Rw=a/0m8 探測范圍

12、 運用各種方法測井時候能探測到的范圍9 電極距 普通電阻率測井中，在電極系各電極之間的長度中選擇對視電阻率值有決定影響的長度。10 電阻增大率-I=Rt/Ro=1/（Sw）n11 標準測井 對一個區(qū)域，為了研究地質剖面、構造形態(tài)、巖性和巖相變化，選擇一到二個電極系作為標準電極系，與自然電位SP,井徑等測量方法，組成測井系列，在全區(qū)所有井中，用相同的深度比例尺和橫向比例尺對全井進行測量。12 屏蔽電極 側向測井中，通過排斥使得主電極平行進入地層的附加電極。13接地電阻-用r0表示，表示主電極的電流層由主電極到回路電極所經(jīng)過的介質的電阻，到無限遠之間的介質的電阻率（側向測井4-4）14 渦流 在感

13、應測井中，發(fā)射線圈周圍地層中產生的交變磁場通過地層，在地層中感應出電流，以井軸為中心的閉合電流環(huán)，稱渦流（地球物理測井，P18）。15 幾何因子 為了說明層間各部分對測量結果相對影響，引入幾何因子的概念。幾何因子是指與介質空間位置、體積大小、形狀等幾何因素有關的各種影響因素的總和（側向測井4-6）。16 縱向微分幾何因子單位厚度水平地層幾何因子在縱向變化規(guī)律，討論時把介質切成垂直于線圈軸無數(shù)單位厚度的薄層（5-7）。27 縱向積分幾何因子 雙線圈系處于厚度為h的地層中心時，地層對測量結果所作的貢獻（5-8）。28 徑向微分幾何因子 是研究以井軸為中心的單位厚度無限延伸圓簡狀介質的幾何因子（5-

14、9）29 徑向積分幾何因子 討論以井軸為中心的整個圓柱狀介質的幾何因子。30 主電極 側向測井中，位于屏蔽電極中間的電極。31 滑行波 聲波測井中，在臨界狀態(tài)折射角為90o 的、沿井壁傳播的聲波，它是反應地層真實的聲波傳播速度。32 聲波時差 聲波測井中，兩個接收器因聲波作用先后產生電信號的第一個波峰之間的時間差（6-7）。33 周波跳躍 疏松的含氣砂巖層，裂縫帶或破碎帶，以及井眼嚴重垮塌等地段，出現(xiàn)時差明顯增大且有時變化無規(guī)律的現(xiàn)象（6-17）。34 聲幅測井 研究巖層對聲波幅度的衰減特性的測井方法（6-3）。35 放射性 物體（巖石）因為含有放射性元素（ U、 Th、 k 系放射性同位素）

15、而具有的能發(fā)出可以穿過可見光不能穿過的物質的射線（如 & & 丫射 線）的性質。36自然伽馬強度-含有放射性元素的物體（地層）單位時間內放射出丫射線的量。37 自然伽馬能譜測定一定能量范圍內自然伽馬射線的強度以區(qū)分巖石中放射性元素類型及其實際含量的測井方法（ 7-27）38 光電效應 當伽馬射線能量較低（低于0.25Mev）時，它與組成物質元素原子中的電子相碰撞之后，把能量全部轉交電子，使電子獲得能量后脫離其電子殼層而飛出，同時伽馬射線被吸收而消失。這一過程稱為光電效應，被釋放出來的電子叫光電子（7-4）。39 康普頓-吳有訓效應 能量較高伽馬射線與物質中原子核外電子碰撞時，一

16、部分能量轉交給電子，使之脫離原子電子殼層而飛出，同時伽馬射線改變自己運動方向，繼續(xù)與其它電子相撞。每碰撞一次，能量損失一部分，并改變其運動方向，形成所謂康普頓一吳有訓效應。伽馬射線經(jīng)多次碰撞之后，能量不斷降低，最后以光電效應結束（ 7-4）。40 電子對形成能量高于41 02Mev 伽馬射線與物質作用時，在原子核力場作用下，可轉變成正、負電子對，即一個正電子和一個負電子。伽馬射線在形成電子對后，本身被吸收 （ 7-5）。41 電子密度 單位體積中電子數(shù)（7-5）42體積密度-用pb表示，指單位體積內所含物質的質量（7-5）。43 減速半徑（減速長度） 快中子減速成熱中子所經(jīng)過的直線距離的平均值

17、。單位是厘米，介質含氫越多，減速長度越短（ 9-11）。44 含氫指數(shù) 單位體積物質（地層）中含氫原子數(shù)與單位體積純水的氫原子數(shù)之比。45 單位體積模型 根據(jù)物質的組成，按其物理性質 （如聲波時差、密度、中子測井孔隙度或電阻率等）的差異，把巖石體積分成對應的幾部分，然后研究每一部分對測量結果的貢獻，并把測量結果看成是這幾部分貢獻的總和（三孔隙度測井）。46 視骨架密度 人們計算出來的非單一性礦物巖石的密度（鈾礦地球物理測井P94）。47 視骨架聲波時差 人們計算出來的非單一性礦物巖石的聲波時差。48MN N、 M 分別為中子-密度交會圖圖版和密度-聲波交會圖圖版上該種礦物骨架點與水點連線的斜率

18、。其中，M=（Atf-Atma） / （ p map f） x0.01, N=（ Nf N）ma / （ p map f） （三孔隙度測井，18）49 儲集層 具有一定孔隙空間（孔隙、裂縫、溶洞等）和具有一定的滲透性（即孔隙空間相互連通，形成油氣水流通的通道） 的巖石，能夠儲集油、氣、水。我們稱之為儲集層。50含水孔隙一一地層中含水的空隙空間，含水孔隙度用 w表示，51 視地層水 一一 巖石中的油水混合體。其電阻率稱為視地層水電阻率（課本 P171）。52 頻率圖 一一 以指定的兩種測井曲線為縱、橫坐標（可以是線性、對數(shù)或者指數(shù)形式），在一定的坐標刻度范圍內，對給定的深度段上這兩條測井曲線采樣數(shù)據(jù)進行統(tǒng)計做出的圖形（課本P192）。53 Z 值圖 一一 在頻率交會圖的基礎上，再引出第三條測井曲線做成的圖像（課本P193）。54 矢量圖（蝌蚪圖）以縱坐標為深度，橫坐標為傾角的圖（課本239）。55 棒狀圖 能在任意所需剖面上作傾角顯示，反映地層傾角（視傾角或者真傾角）隨深度變化的圖（課本239）。56 施密特圖 為反映地層傾向和傾角的分布，以中心為零度，每10 度為一個同心圓，最外圈為90度，用0o,