章氣動(dòng)全PPT課件

1、例:熱脹冷縮,相變,高溫退磁1.熱現(xiàn)象:由于物體溫度的變化而引起物體性質(zhì)形態(tài)的變化.3.熱運(yùn)動(dòng):物體中分子或原子無規(guī)則的運(yùn)動(dòng)。2.熱力學(xué)系統(tǒng):在研究熱現(xiàn)象時(shí),將物體看作是由大量做無規(guī)則熱運(yùn)動(dòng)的分子、原子所組成的系統(tǒng).1 熱學(xué)的幾個(gè)基本概念永恒的無序運(yùn)動(dòng);頻繁的隨機(jī)碰撞特征一:Flash:布朗，碰頻演特征二:在分子熱運(yùn)動(dòng)中，個(gè)別分子的運(yùn)動(dòng)具有極大的偶然性。但總體上卻存在著確定的規(guī)律性-統(tǒng)計(jì)規(guī)律。第1頁/共69頁特征三:漲落現(xiàn)象.一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀量的數(shù)值都是統(tǒng)計(jì)平均值(如理想氣體壓強(qiáng))。在任一給定瞬間或在系統(tǒng)中任一給定局部范圍內(nèi)，觀測值都與統(tǒng)計(jì)平均值有偏差。4.描述熱力學(xué)系統(tǒng)的狀態(tài)參量:幾何

2、參量(如體積)、力學(xué)參量(如壓強(qiáng))、化學(xué)參量(例如系統(tǒng)中各種成分的質(zhì)量或物質(zhì)的量)、電磁參量(例如極化強(qiáng)度)等等. T:熱力學(xué)溫標(biāo) ; t: 攝氏溫標(biāo)氣體的狀態(tài)參量標(biāo)準(zhǔn)單位 常用單位 主要換算關(guān)系體積(代號V) m3 升(dm3 )壓強(qiáng)(代號p ) Pa atm 1atm=101325Pa溫度 (代號 T) 開爾文K C (代號t ) t=T-273.15333m10dm1 第2頁/共69頁5.平衡態(tài):在不受外界影響的條件下,系統(tǒng)宏觀性質(zhì)不隨時(shí)間改變的狀態(tài)。-熱動(dòng)平衡。(本課程的研究對象:理想氣體)6.理想氣體的狀態(tài)方程RTMMPVmol RTPV 第3頁/共69頁一 理想氣體模型和統(tǒng)計(jì)假設(shè)二

3、 理想氣體的壓強(qiáng)公式三 溫度的本質(zhì)和統(tǒng)計(jì)意義四 能量均分定理 理想氣體的內(nèi)能2 理想氣體的壓強(qiáng)、溫度、內(nèi)能第4頁/共69頁(1)分子的體積可以忽略;(4)單個(gè)分子服從經(jīng)典運(yùn)動(dòng)規(guī)律;(2)除碰撞瞬間外,分子間的作用力可忽略.(3)分子間的碰撞及與器壁的碰撞視為完全彈性碰撞；1.對單個(gè)氣體分子1 理想氣體的壓強(qiáng)、溫度、內(nèi)能一理想氣體模型第5頁/共69頁2.對理想氣體的熱力學(xué)平衡狀態(tài):(1)分布均勻:(3)各方向運(yùn)動(dòng)機(jī)會(huì)均等:? zyxvvv222zyxvvv (2)頻繁碰撞: 從而改變每個(gè)分子的運(yùn)動(dòng)速度dVdNn VN 處處相等思考:第6頁/共69頁壓強(qiáng)來自大量分子的碰撞對器壁造成的壓力設(shè):想想急

4、雨中撐起雨傘的沉重 lxlzlyfvxv ivxv總分子數(shù)；N:n單位體積內(nèi)的分子數(shù)(數(shù)密度)；:m一個(gè)分子的質(zhì)量；v:vx一個(gè)分子的速率；速度的x分量。二 .理想氣體的壓強(qiáng)公式第7頁/共69頁lxlzlyfvxv ivxv第一步：一個(gè)分子與器壁碰撞一次對器壁的作用：沖量為xmv2第二步：每個(gè)分子dt 時(shí)間碰撞右器壁的次數(shù)為dtlvxx21（分子間碰撞所產(chǎn)生的影響由于 統(tǒng)計(jì)平均將彼此抵消）第三步：i號分子dt時(shí)間給器壁的沖量dtlmvdt)lv(mvdtFxxixxixii222 思考：各分子每秒給器壁的作用力，大小相同嗎？第8頁/共69頁第四步：N個(gè)分子每秒給器壁的作用力N1i2xixN1i

5、x2xilmlmFFvviilxlzlyfvxv ivxv該面所受壓強(qiáng)SFP )(Ni2ixN1VNmv2xnmv Ni2ixzyxlllvmzyllF 2vnm31p )v2m21n(32tn 32 分子平均平動(dòng)動(dòng)能(1)壓強(qiáng)是大量分子產(chǎn)生的平均效應(yīng)；(2)壓強(qiáng)公式是統(tǒng)計(jì)規(guī)律，不是力學(xué)規(guī)律；討論：第9頁/共69頁分子向各方向運(yùn)動(dòng)機(jī)會(huì)均等222zyxvvv 分子速率的平方平均值 NiiziyixvvvNv122221222zyxvvv 222231vvvvzyx NiizNiiyNiixvNvNvN121212111第10頁/共69頁三.溫度的本質(zhì)和統(tǒng)計(jì)意義玻爾茲曼常量1.溫度公式TNRVNp

6、A KJNRkA/1038. 110022. 631. 82323 ANN/ 摩摩爾爾數(shù)數(shù)）( VNn nkTp 對比壓強(qiáng)公式tn32m21n32P )(2v得kT23m21t 2v氣體的溫度是氣體分子平均平動(dòng)動(dòng)能的量度,標(biāo)志著分子無規(guī)則熱運(yùn)動(dòng)的劇烈程度.是一個(gè)統(tǒng)計(jì)平均量。第11頁/共69頁, VT不不變變時(shí)時(shí)，當(dāng)當(dāng), TV不不變變時(shí)時(shí)，當(dāng)當(dāng)宏觀上都是壓強(qiáng)增大，但微觀意義不同。對器壁碰撞的分子數(shù)增多對器壁碰撞的次數(shù)增多 pn pk 討論引起壓強(qiáng)變化的不同原因： (1)是分子群體的統(tǒng)計(jì)性質(zhì),單個(gè)分子無從談溫度。(2)相同溫度下,不同氣體速度分布函數(shù)不同。0T(3)該公式當(dāng) 時(shí)，不正確.說明：第1

7、2頁/共69頁例.計(jì)算標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下理想氣體在 體積內(nèi)的分子數(shù).31m 解：標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)325/106876. 2mkTpn 理想氣體的狀態(tài)方程洛喜密特常數(shù)nkTp Pap51001325. 1 KT15.273 例在多高的溫度下，氣體分子的平均平動(dòng)動(dòng)能等于一個(gè)電子伏特？ 解：)(1073. 7323KkTk 得kTk23 JeV191060. 11 第13頁/共69頁2.氣體分子的方均根速率理想氣體的壓強(qiáng)公式和狀態(tài)方程nkTvnmp 231mkTv32 得分子的方均根速率 表6-1 在0C時(shí)氣體的方均根速率氣體種類 方均根速率(m.s-1 ) 摩爾質(zhì)量(10-3kg.mol-1 ) O2 4.611

8、02 32 .0 N2 4.93102 28.0 H2 1.84103 2.02 CO2 3.93102 44.0 H2 O 6.15102 18.0molMRT3 第14頁/共69頁例3.求已知標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下空氣的密度-3 ,求空氣的方均根速率. 解：標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)理想氣體的狀態(tài)方程方均根速率RTMMpVmol Pap51001325. 1 RTMpmol1 2vmolMRT3 p3 s/m.2510854291100132513 第15頁/共69頁 平動(dòng) t, 轉(zhuǎn)動(dòng) r, 振動(dòng) s ( i=t+r+s ) 氣體:分子由原子(剛性球)組成的剛體 忽略振動(dòng) 單原子分子：質(zhì)點(diǎn)(球?qū)ΨQ) i=3雙原子分子：

9、質(zhì)心平動(dòng) t =3 繞質(zhì)心軸轉(zhuǎn)動(dòng) r=2 i=5多原子分子：剛體 i =6 1.分子的自由度自由度數(shù)i ：描述物體位置所需的獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)。 四.能量均分定理 理想氣體的內(nèi)能第16頁/共69頁 2.能量均分定理kTvmvmvmvmzyx23212121212222 由平動(dòng)可見每個(gè)自由度對應(yīng)的能量是 kT21經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論可證：能量按自由度平均分配定理 自由度數(shù)為i的氣體分子平均：kTik2 kT21在溫度為T平衡態(tài)下，物質(zhì)分子的每一個(gè)自由度都具有相同的平均動(dòng)能 物理原因:來自理想氣體分子的混沌性混沌性來自大量分子的相互作用.第17頁/共69頁3.理想氣體的內(nèi)能氣體內(nèi)能=動(dòng)能+勢能(分子內(nèi)及分子之間的

10、相互作用)剛性理想氣體的內(nèi)能=全體分子的總動(dòng)能由狀態(tài)方程，還可寫為：PViE2 內(nèi)內(nèi)個(gè)分子的平均總動(dòng)能：kTik2 1mol氣體的內(nèi)能：RTiNEkA20 質(zhì)量為M的氣體的內(nèi)能：RTiMMEmol2 內(nèi)內(nèi)第18頁/共69頁例4.溫度為27oC 的1mol氧氣.求:(1)氧分子的平均平動(dòng)動(dòng)能、平均轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能和平均動(dòng)能；(2)氧氣的平動(dòng)動(dòng)能、轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能和內(nèi)能.解：在此溫度下氧氣分子可看作剛性雙原子分子,平動(dòng)自由度t=3,轉(zhuǎn)動(dòng)自由度r=2.J106.2127)(273101.3823kT232123t J104.14300101.3822kT222123r J101.04300101.3825kT252

11、023k (1)第19頁/共69頁例4.溫度為27oC 的1mol氧氣.求:(1)氧分子的平均平動(dòng)動(dòng)能、平均轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能和平均動(dòng)能；(2)氧氣的平動(dòng)動(dòng)能、轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能和內(nèi)能.解：在此溫度下氧氣分子可看作剛性雙原子分子,平動(dòng)自由度t=3,轉(zhuǎn)動(dòng)自由度r=2.(2)J103.743008.3123RT23E3t J102.493008.31RT2E3r 2RT25EEErt J106.233008.31253 第20頁/共69頁 1.理想氣體的狀態(tài)方程.nkTpRTpV 或或 n 為分子數(shù)密度。 2.理想氣體的壓強(qiáng)公式tnvmnp3221322 3.理想氣體的溫度公式kTvmt23212 k=R/N0=13

12、810 -23 JK -1 稱為玻爾茲曼恒量； 4 .能量按自由度均分原理.RTiE2 kT21 物質(zhì)分子每個(gè)自由度平均動(dòng)能為: 5 .理想氣體內(nèi)能 653i本節(jié)要點(diǎn)：壓強(qiáng)、溫度的統(tǒng)計(jì)意義。第21頁/共69頁 作業(yè)P31頁第22頁/共69頁火車:被限制在一曲線上運(yùn)動(dòng)，自由度為1；飛機(jī)：自由度為3（經(jīng)度、緯度、高度）（經(jīng)度、緯度）輪船：被限制在一曲面上 運(yùn)動(dòng)，自由度為2，第23頁/共69頁確定一質(zhì)點(diǎn)在空間的位置需要三個(gè)坐標(biāo)：P ( x,y,z )確定一剛性桿子在空間位置需要 個(gè)坐標(biāo)：約束條件：個(gè)坐標(biāo)中只有 個(gè)是獨(dú)立的。:確定一物體在空間位置所需之獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)。),(1111zyxM),(2222z

13、yxM212212212)()()(zzyyxxl M2lM1 質(zhì)點(diǎn)、剛性桿的自由度確定一剛性桿子在空間位置需要5個(gè)坐標(biāo)：第24頁/共69頁xyzoPG ： x, y, z約束條件：剛體的自由度獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)：acoscoscos2221=+aGP : a ,繞GP 轉(zhuǎn)角： 7-1 = 6 331P+)7G.HeO2H2OCO2NH3CH3OHi=3 5 6 6 6 6 第25頁/共69頁 一 統(tǒng)計(jì)規(guī)律與概率分布函數(shù)3 平衡態(tài)的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)分布二 麥-玻分布四 麥?zhǔn)纤俾史植悸傻?6頁/共69頁1.統(tǒng)計(jì)規(guī)律：對大量概率事件整體起作用的規(guī)律(2)單個(gè)事件遵循動(dòng)力學(xué)規(guī)律,數(shù)目極多時(shí)導(dǎo)致質(zhì)的飛躍,出現(xiàn)全新規(guī)律

14、。(1)在研究大量事件(或一個(gè)事件多次實(shí)驗(yàn))單個(gè)事件具有偶然性,但整體行為服從某種統(tǒng)計(jì)規(guī)律。(3)這種新規(guī)律在一定宏觀條件下保持穩(wěn)定，反映統(tǒng)計(jì)平均的結(jié)果.(4)統(tǒng)計(jì)規(guī)律不只適用于物理學(xué)。2 統(tǒng)計(jì)方法的基本概念 一 統(tǒng)計(jì)規(guī)律與概率分布函數(shù)第27頁/共69頁平均值(1)測物理量A共進(jìn)行了N次實(shí)驗(yàn)，結(jié)果： NNANAnn .11值： iinnNNANANAA.22112. 分布函數(shù) 統(tǒng)計(jì)平均值11NA 次數(shù)：.22NA nnNA 統(tǒng)計(jì)規(guī)律的數(shù)學(xué)形式就是概率理論 N次中 值出現(xiàn)的概率iANNi iiiNNA取值為A A+A的概率NN 第28頁/共69頁取值在 的概率dAAA NdN A+dA dN N

15、A 分布函數(shù)dAAfA)(0 NdNAAN 0總概率 1)(0 dAAf歸一化條件A f (A)O(2)如果A連續(xù)取值：dNNdAA ,引入單位量值區(qū)間的概率f (A)取值在 的概率dAAA f (A)dANdN 平均值)NdN( 011NNii 第29頁/共69頁每一面朝上的概率都是1/6第30頁/共69頁飛鏢實(shí)驗(yàn)第31頁/共69頁分布函數(shù)曲線第32頁/共69頁伽爾頓板實(shí)驗(yàn)伽爾頓板實(shí)驗(yàn)xx 小球落入其中一.xx N+ x 的粒子數(shù)分布服從統(tǒng)計(jì)規(guī)律。大量小球在空間的格是一個(gè)偶然事件。 小球數(shù)按空間位置 x 分布曲線第33頁/共69頁 9099 18 14.6 % 得分 8089 24 19.5

16、 % 7079 23 18.7% 6069 24 19.5 %60以下 25 20.3 %100以上 9 7.3%占總?cè)藬?shù)的百分比 人數(shù)iAiN NNi 考9099分的人數(shù)占全班人數(shù)的14.6% 一份試卷是9099分的概率為14.6% 4第34頁/共69頁 9099 17 13.4 % 得分 8089 30 23.6 % 7079 31 24.4% 6069 16 12.6%60以下 31 24.4%100以上 2 1.6%占總?cè)藬?shù)的百分比 人數(shù)iAiN NNi 考9099分的人數(shù)占全班人數(shù)的13.4% 一份試卷是9099分的概率為13.4% 11第35頁/共69頁二 麥-玻分布分布函數(shù)給出某

17、一能級上的粒子數(shù)占總粒子數(shù)的百分比,或:一個(gè)能級被粒子填充的概率。能級 被填充的概率iE麥-玻分布應(yīng)用于理想氣體：麥克斯韋推導(dǎo)出分子速率分布函數(shù)。kTEegNNieii a a第36頁/共69頁1.分子熱運(yùn)動(dòng)的特征?2.能量均分是如何實(shí)現(xiàn)的?3.一個(gè)分子的速率是多少?你知道嗎?思考作業(yè)：P31頁第37頁/共69頁四 麥克斯韋速率分布律1.麥克斯韋速率分布函數(shù)及其實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證ASSBCPBCL22232e24v)kTm()v(fkTmv/第38頁/共69頁1943年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)獲得者 斯特恩德國人Otto Stern1888-1969分子束方法和質(zhì)子磁矩第39頁/共69頁Lv金屬蒸汽方向選擇速率選

18、擇器屏通過改變可獲得不同速率區(qū)間的分子.只有滿足v = L / 的分子才能同時(shí)通過兩縫到達(dá)屏。分子速率分布的測定Stern實(shí)驗(yàn)第40頁/共69頁分子 速 率 分 布的100200速率區(qū)間200300300400400500500600600700700800800900900100(m/s) 1859年Maxwell從理論上得到速率分布規(guī)律。 20.6 %1.4 %8.1 %16.5 %21.4 %15.1 %9.2 %4.8 %2.0 %0.9 %百分?jǐn)?shù) 實(shí) 驗(yàn) 數(shù) 據(jù)1920年Stern從實(shí)驗(yàn)上證實(shí)了速率分布規(guī)律。第41頁/共69頁速率分布函數(shù)：dN=N1dvNfv(v)=lim0NvvN

19、N+vv的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比：vvv+的分子數(shù)N ：2.速率分布律的物理意義(v)vfo24=vm322kTmvexp2kT2物理意義 ：速率值在v 附近單位速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。第42頁/共69頁 (1)圖中小矩形面積dN=Nf (v)=dvNdNf (v)dvdvdNNd.v=(v)fvodvv速率值在v v+dv 速率間隔的分子數(shù)dN占總分 數(shù)的百分比 或(一個(gè)分子）速率值在v v+dv速率間隔的概率dv)v(NfdN)(2速率值在v v+dv速率區(qū)間的分子數(shù)第43頁/共69頁(3)歸一化條件曲線下的總面積：所有速率區(qū)間內(nèi)分子數(shù)百分比之和(v)fvo每個(gè)小矩形的面積,

20、表示某一速率區(qū)間分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比。應(yīng)等于1。1)d( vvf0第44頁/共69頁(v)fvovv12dv)v(fvv 21(4)速率值在v1v2 速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比第45頁/共69頁1NN1vv22=+vv.NNNNvN=Nii當(dāng) Ni0時(shí)v f (v) dv=0v=v dNN0dN=v ()Ndvdv03.三個(gè)統(tǒng)計(jì)速率值(1)平均速率v 用于計(jì)算分子運(yùn)動(dòng)的平均距離。mkT8 molMRT8 molMRT60.1 思考：在v1v2 區(qū)間分子速率的平均值21dvvv)v(vf？dvv)kTm(vkTmv/222302e24第46頁/共69頁對應(yīng)分布函數(shù)的極大值(2) 最概

21、然速率molmolMRT1.41M2RTm2kTpv得0fvvd)(d令kTmvv)kTm()v(f22232e24v+dv dN Nvv f(v)Ovp分布在速率vp vp+dv速率區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比最大。用于討論分子速率分布。pv第47頁/共69頁vpvf (v)ovv22vvvp (3) 方均根速率02122f(v)dv)v(vmolmolMRTMRT73.13 mkT3 用來計(jì)算分子平均動(dòng)能.第48頁/共69頁例5.試計(jì)算分子熱運(yùn)動(dòng)速率的大小介于 vp- 0.01vp 和vp + 0.01vp 之間的分子數(shù)占總數(shù)的百分比。:按題意, v =vp0.01vp=0.99vp,

22、v = 0.02vpvvvv)v(fNN)v/v(3p2pe42 把v/vp=0.99, v/vp=0.02, 代入上式得%66.199.002.0e)99.0(4299.03 NNkTmvv)kTm()v(f22232e24 第49頁/共69頁例6: 用 比較速率分布曲線不同氣體的速率分布曲線v f(v)O73K1273K273Kv f(v)O同一種氣體同一個(gè)溫度m1m221mm m2kTvp第50頁/共69頁例7.容器內(nèi)盛有兩種不同單原子氣體,原子質(zhì)量分別為m1和m2.此混合氣體處于平衡狀態(tài)時(shí)兩種氣體內(nèi)能相等,均為U,求這兩種氣體平均速率的比值以及混合氣體的壓強(qiáng).設(shè)容器體積為V.解:mkT

23、v8 1221mm vvRTiE2 內(nèi)內(nèi)RT231 URT232 URT)(RTpV21 Vp34U 第51頁/共69頁1.分子熱運(yùn)動(dòng)的特征?2.能量均分是如何實(shí)現(xiàn)的?3.一個(gè)分子的速率是多少?你知道嗎?4.為什么分子的速度不斷改變?5. 1秒鐘分子碰撞多少次?思考第52頁/共69頁4 分子碰撞和氣體的內(nèi)遷移現(xiàn)象一 分子碰撞的統(tǒng)計(jì)規(guī)律二 氣體內(nèi)的輸運(yùn)現(xiàn)象三 實(shí)際氣體的范德瓦耳斯方程第53頁/共69頁 1 平均碰撞頻率 分子(剛性小球):有效直徑 dABCDnud2d為半徑的圓柱通道ABCD內(nèi)的分子將被一個(gè)運(yùn)動(dòng)分子碰撞u實(shí)際上其它分子也在運(yùn)動(dòng)問：1秒鐘該分子碰撞多少次？設(shè):平均相對速率 半徑d,

24、長 的圓柱通道內(nèi)的分子數(shù)1 uZ一 分子碰撞的統(tǒng)計(jì)規(guī)律 Zdvu2研究表明：研究表明：nvdZ22CAI第54頁/共69頁2 分子的平均自由程ndZv221 nkTp 由由d和連續(xù)兩次碰撞時(shí)間內(nèi)所通過的自由路程的平均值 pdkT22 第55頁/共69頁例8.求在標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下，氫分子的平均自由程和平均碰撞次數(shù)(頻率).已知?dú)浞肿拥挠行е睆絛為210-10m.解:molM8RTvnd221 1910108 s.vzsm /1070.110214.327331.8833 m.710102pdkT22 第56頁/共69頁2、內(nèi)摩擦（粘滯）現(xiàn)象二 氣體內(nèi)的輸運(yùn)現(xiàn)象遷移現(xiàn)象：3、熱傳導(dǎo)現(xiàn)象1、擴(kuò)散現(xiàn)象 氣體

25、在非平衡態(tài)下的三種特殊過程無外界干預(yù)時(shí),系統(tǒng)由于內(nèi)部密度、流速、溫度不均勻，從非平衡態(tài)自發(fā)地向平衡態(tài)過渡，稱輸運(yùn)過程。亦稱：第57頁/共69頁1.擴(kuò)散現(xiàn)象M遷移的氣體質(zhì)量大小M由氣體動(dòng)理論可得：討論：（1）溫度越高，壓強(qiáng)越低,擴(kuò)散越快。21)2( mv質(zhì)量小的分子，擴(kuò)散較快。應(yīng)用：分離同位素235U、238U : UUF6(氟化鈾氣體) 擴(kuò)散分離 235U、238U vD31 SxDtM dd 密度梯度xdd D 擴(kuò)散系數(shù)pdkTMRTvDmol2283131 第58頁/共69頁河 流河 岸河 岸u2.內(nèi)摩擦(粘滯)現(xiàn)象參考河流中水的流速分布 u2u1 f f 由于各層氣流 的流速不同，產(chǎn)生相

26、鄰兩層氣流之間的阻礙氣體流動(dòng)的阻力，稱為粘性力f 。速度梯度yuddSyuf dd 粘性系數(shù) v31 由氣體動(dòng)理論可得到：S 相鄰兩層接觸面面積第59頁/共69頁3.熱傳導(dǎo)現(xiàn)象STx1QxT2氣體內(nèi)部有熱量從溫度高的地方 傳遞到溫度低的地方T1T2由氣體動(dòng)理論可得：溫度梯度xTddSxTtQ dd 熱導(dǎo)率(導(dǎo)熱系數(shù) vMCmolV31 第60頁/共69頁 輸運(yùn)過程名稱 產(chǎn)生的原因 遷移的物理量1.擴(kuò)散 密度不均勻 密度2.內(nèi)摩擦 速度不均勻 動(dòng)量 3.熱傳導(dǎo) 溫度不均勻 能量小結(jié)：第61頁/共69頁對高壓、低溫下理想氣體模型的修正分子之間的作用力-分子力 r0斥力F1引力F2F斥 rO分子之間斥力導(dǎo)致可壓縮空間的減少RTbVp )(m分子自身體積分子間相互作用三