10.5真空中的安培環(huán)路定理

1、1 10-5 真空中的安培環(huán)路定理真空中的安培環(huán)路定理 2 靜電場靜電場0 l dE 靜磁場靜磁場 ? l dB I rl B 10-5 真空中的安培環(huán)路定理真空中的安培環(huán)路定理 10.5.1、安培環(huán)路定理、安培環(huán)路定理 真空中真空中, 安培環(huán)路定理的數學表示式：安培環(huán)路定理的數學表示式： l o IdlB 內 這個定理的表述為：這個定理的表述為：在真空中，磁感應強度在真空中，磁感應強度B沿任沿任 何閉合路徑的線積分何閉合路徑的線積分(亦稱亦稱B的環(huán)流的環(huán)流)等于該閉合路徑所等于該閉合路徑所 包圍的電流的代數和與真空中的磁導率包圍的電流的代數和與真空中的磁導率 o的乘積。的乘積。 1.包圍的電

2、流指包圍的電流指穿過以穿過以閉合閉合環(huán)路環(huán)路為為邊界邊界的的任意曲面任意曲面 的電流的電流。（。（電流與電流與閉合閉合環(huán)路環(huán)路相套連相套連） 有旋場有旋場 無旋場無旋場 3 i IldB 0 即：彎曲四指與即：彎曲四指與閉合路徑閉合路徑l的的方向一致時方向一致時, 拇指的指向拇指的指向 即為電流的正方向。即為電流的正方向。 2.電流的正負電流的正負:當當閉合路徑的閉合路徑的方向方向與與電流方向電流方向呈呈右手螺右手螺 旋旋關系時，關系時，電流電流I 為正為正;反之反之,為負。為負。 ) 21 II III o )2( o l dlB ( o l dlB l I1 I2 I3 l I I 4 I

3、 I B dl r I 2 0 1）、如圖所示）、如圖所示圓形圓形積分回路；積分回路； Il dB 0 無限無限 長直電流的磁場長直電流的磁場 ldB 情形情形1、環(huán)路包圍電流在內環(huán)路包圍電流在內 證明證明 rdl lBdcos dl r I 2 0 r r I 2 2 0 i i L IldB 0 5 2 22 00 I d I L 2） 包圍電流的任意形狀的積分回路包圍電流的任意形狀的積分回路 dl r I cos 2 0 rd r I 2 0 IldB 0 . I r d B l d ldB dlcosB r 6 a d c b I e 情形情形2. 環(huán)路不包圍電流在內環(huán)路不包圍電流在內

4、 bdaacbacbda l dBl dBl dB aebbdabeaacb l dBl dBl dBl dB 0)( 00 IIl dBl dB bdaebacbea beabeabdaacb l dBl dBl dBl dB 當環(huán)路不包圍電流在內時：當環(huán)路不包圍電流在內時：0 ldB 7 說明：說明： )( 3200 IIIldB i 環(huán)路上的磁感應強度環(huán)路上的磁感應強度 由環(huán)路內外電流產生由環(huán)路內外電流產生 環(huán)路所包圍的電流環(huán)路所包圍的電流 由環(huán)路由環(huán)路所包圍的所包圍的電流決定電流決定 I 2 I 3 l 4 I 1 I 8 說說 明明 )( 3200 IIIldB i ? ? 改改 變

5、變 不不 變變 位置移動位置移動 p I 2 I 3 l 4 I 1 I 9 安培安培 (1775-1836) 安培(Andr Marie Amp 17751836年)，法國 物理學家，對數學和化學也有貢獻。1775年1月22 日生于里昂一個富商家庭. 年少時就顯出數學才能。 他的父親信奉JJ盧梭的教育思想，供給他大量圖書，令 其走自學的道路，于是他博覽群書，吸取營養(yǎng)；盧梭關于植 物學的著作燃起了他對科學的熱情。 安培還是發(fā)展測電技術的第一人，他用自動轉動的磁針 制成測量電流的儀器，以后經過改進稱電流計。 安培在他的一生中，只有很短的時期從事物理工作，可 是他卻能以獨特的、透徹的分析，論述帶電

6、導線的磁效應， 因此我們稱他是電動力學的先創(chuàng)者，他是當之無愧的。 10 10.5.2、安培環(huán)路定理的應用、安培環(huán)路定理的應用 當磁場分布具有高度當磁場分布具有高度對稱性對稱性 時，可利用安培環(huán)路定理計時，可利用安培環(huán)路定理計 算算磁感應強度。磁感應強度。 安培環(huán)路定理的應用步驟安培環(huán)路定理的應用步驟 1、根據電流分布的對稱性，分析磁場分布的對稱性；、根據電流分布的對稱性，分析磁場分布的對稱性； 2、根據磁場分布（磁場線）的對稱性、根據磁場分布（磁場線）的對稱性,選取合適的回路選取合適的回路. 3、計算磁感沿該回路的線積分：、計算磁感沿該回路的線積分： l dB 4、計算該回路包圍的電流的代數和

7、：、計算該回路包圍的電流的代數和： i i IldB 0 i i I 5、求出磁感、求出磁感B 。 i i0 IdlcosB 11 I R 1. 無限長載流圓柱導體無限長載流圓柱導體 電流沿軸向，在截面上均勻分布電流沿軸向，在截面上均勻分布 分析對稱性分析對稱性 電流分布電流分布 軸對稱軸對稱 磁場分布磁場分布 已知：已知：I、R 在與電流同軸的圓柱在與電流同軸的圓柱 面上，磁感應強度面上，磁感應強度 的的 值大小相等，方向沿值大小相等，方向沿 圓周的切線方向圓周的切線方向 r B B B 12 取經過取經過P點的積分環(huán)路為一個半徑為點的積分環(huán)路為一個半徑為 r 的圓周，并與電流同的圓周，并與

8、電流同 軸，且沿磁力線方向回轉。計算磁感沿該環(huán)路的環(huán)流：軸，且沿磁力線方向回轉。計算磁感沿該環(huán)路的環(huán)流： 如圖如圖 ldB B 利用安培環(huán)路定理求利用安培環(huán)路定理求 r I B 2 0 Rr IrB 0 2 首先考慮圓柱外的任一點首先考慮圓柱外的任一點P。 I R B r i i IldB 0 環(huán)路包圍環(huán)路包圍 全部電流全部電流 BdlrBdlB 2 i i IldB 0 13 rBBdlldB 2 B 利用安培環(huán)路定理求利用安培環(huán)路定理求 環(huán)環(huán)路路內內 IldB 0 2 0 2 R Ir B 如圖取積分環(huán)路如圖取積分環(huán)路 并計算磁并計算磁 感的環(huán)流：感的環(huán)流： Rr 再考慮圓柱內的任一點。再

9、考慮圓柱內的任一點。 I R r 計算環(huán)路內包圍的電流：計算環(huán)路內包圍的電流： 2 2 2 2 r R I r R I I 環(huán)環(huán)路路內內 22 0 /2RIrrB 14 結論結論 無限長載流圓柱導體無限長載流圓柱導體已知：已知：I、R Rr r I Rr R Ir B 2 2 0 2 0 r R 0 B R I 2 0 I B B 15 討論討論 長直載流圓柱面長直載流圓柱面 已知：已知：I、R Rr r I Rr B 2 0 0 r R 0 R I 2 0 B R I 16 . . . . . . I 2. 無限無限長直載流螺線管長直載流螺線管 已知：已知：I、n 分析對稱性分析對稱性 管內

10、磁力線平行于管軸管內磁力線平行于管軸 管外磁場為零管外磁場為零 單位長度導線匝數單位長度導線匝數 作積分回路如圖作積分回路如圖 d ab c B 方向方向 右手螺旋右手螺旋 17 abB 計算環(huán)流計算環(huán)流 b a Bdll dB0cos c b Bdl 2 cos a d Bdl 2 cos d c Bdl cos )( 0 IabnabB 外外 內內 0 0nI B 利用安培環(huán)路定理求利用安培環(huán)路定理求B 0 0 0 . d ab I c InabI 環(huán)環(huán)路路內內 計算環(huán)路內包圍的電流計算環(huán)路內包圍的電流 環(huán)環(huán)路路內內 IldB 0 18 3. 環(huán)行載流螺線管環(huán)行載流螺線管 1 R已知：已知

11、：I N 2 R 分析對稱性分析對稱性 磁感線分布如圖磁感線分布如圖 作積分回路如圖作積分回路如圖 方向方向右手螺旋右手螺旋 導線總匝數導線總匝數N r R1 R2 . + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 . B r 0 2 R 1 R 計算環(huán)流計算環(huán)流 利用安培環(huán)路定理求利用安培環(huán)路定理求 B rBBdll dB 2 NIl dB 0 外外 內內 0 2 0 r NI B 2121 R

12、RRR 、 nIB 0 1 2 R N n . . . . r R1 R2 . + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 20 4. 無限大載流導體薄板無限大載流導體薄板 I 導線中電流強度導線中電流強度 I 單位長度導線匝數單位長度導線匝數n 已知：已知： 分析對稱性分析對稱性 磁感線如圖磁感線如圖 作積分回路如圖作積分回路如圖 abcd 與導體板等距與導體板等距、 Bd d ab c . 21 b a Bdll

13、 dB0cos c b Bdl 2 cos 計算環(huán)流計算環(huán)流 利用安培環(huán)路定理求利用安培環(huán)路定理求 B a d Bdl 2 cos d c cosBdl0 0 cdBabB abB 2 Iabnl dB 0 2 0 nIB 板上下兩側為均勻磁場板上下兩側為均勻磁場 . d ab c 0 22 討論討論 兩兩板板之之間間 兩兩板板外外側側 nI B 0 0 如圖，兩塊無限大載流導體薄板平行放置如圖，兩塊無限大載流導體薄板平行放置 通有相反方向的電流。通有相反方向的電流。 已知：導線中電流強度已知：導線中電流強度 I、單位長度導線匝數、單位長度導線匝數n . 23 例例. 一根外半徑為一根外半徑為

14、R1的無限長的無限長 圓柱形導體管圓柱形導體管 , 管內空心部分管內空心部分 的半徑為的半徑為R2 , 空心部分的軸與空心部分的軸與 圓柱的軸相平行但不重合圓柱的軸相平行但不重合, 兩兩 軸間距離為軸間距離為a(aR2) , 現有電流現有電流 I沿導體管流動沿導體管流動 , 電流均勻分電流均勻分 布在管的橫截面上布在管的橫截面上 , 方向與管方向與管 軸平行軸平行 . O 1 R 2 R O a I 1)圓柱軸線上的磁感應強度的大小圓柱軸線上的磁感應強度的大小. 2)空心部分軸線上的磁感應強度的大小空心部分軸線上的磁感應強度的大小. 求求: 24 由于空心部分的存在由于空心部分的存在,磁場的柱

15、對稱性被破壞磁場的柱對稱性被破壞 , 因而因而 此題解法需用填補法此題解法需用填補法.(應保持原有的電流密度不變應保持原有的電流密度不變.) 以電流以電流I填滿空心部分填滿空心部分 2 2 2 2 2 1 R RR I I 然后再用然后再用- I填一次填一次,以抵消第一次填補的影響以抵消第一次填補的影響,因而整因而整 個磁場相當于與一個大的圓柱電流和一個半徑為個磁場相當于與一個大的圓柱電流和一個半徑為R2的的 反向圓柱電流反向圓柱電流-I產生的磁場的疊加產生的磁場的疊加. 解解: O 1 R 2 R O a I 25 大圓柱電流在軸線大圓柱電流在軸線O上產生的磁場為零上產生的磁場為零 小圓柱電流在軸線小圓柱電流在軸線O上產生的磁感應強度為上產生的磁感應強度為 a I 2 0 即即 2 2 2 1 2 20 0 2RRa IR B 2)空心部分軸線上磁感應強度空心部分軸線上磁感應強度B0 1)圓柱軸線上的磁感應強度圓柱軸線上的磁感應強度B0 O 1 R 2 R O a I 小圓柱電流在自身軸線上產生磁場為零小圓柱電流在自身軸線上產生磁場為零 大圓柱電流在大圓柱電流在O出產生的磁感應強度為出產生的磁感應強度為 a I 2 0 即即 2