chap2 熱力學(xué)基礎(chǔ)2.doc

1、Chap2熱力學(xué)基礎(chǔ)22-1 :熱機(jī)和冷凍機(jī)(a )熱機(jī)：系統(tǒng)，當(dāng)循環(huán)結(jié)束時，可通過在外部高溫下吸熱的工作介質(zhì)的物態(tài)變化將一部分熱量排出到外部邊界變低產(chǎn)生凈功率。EX:蒸汽動力廠能量守恒1(b )冷凍機(jī)：當(dāng)系統(tǒng)完成1個循環(huán)時，在直外界的低溫下吸熱，能夠從外部得到基于作業(yè)物的物態(tài)變化的冷凍效果輸入功能會向外部的高溫放熱。EX:蒸氣壓縮式制冷機(jī)能量守恒性能系數(shù)(C.O.P )性能因素(P.F )性能系數(shù)與性能因素的關(guān)系2-2 :第二層的兩個描述(a )克爾文平板支撐闡述了熱機(jī)的原理完成一個循環(huán)，只能與一個溫度的熱源進(jìn)行熱交換，不產(chǎn)生其他效果，不能修訂制造一個設(shè)備產(chǎn)生等量的工作。(b )克勞狄所述冷

2、凍機(jī)的原理完成1個循環(huán)后，不能設(shè)定制造不產(chǎn)生其他效果地將低溫的熱傳遞到高溫的裝置。2-3 :外可逆循環(huán)-卡諾循環(huán)(1)可逆過程(reversible process ) :在過程發(fā)生后，可以以任何方式將系統(tǒng)(外部)還原到原來的狀態(tài)對產(chǎn)生工作過程的可逆過程產(chǎn)生的工作最大消費(fèi)工作過程的可逆過程中消費(fèi)的工作是最小的內(nèi)可逆過程：沒有摩擦的過程外可逆過程：極慢，無摩擦的等溫或絕熱過程(2)卡諾循環(huán)12可逆等溫吸熱膨脹過程23可逆絕熱膨脹過程34可逆等溫散熱壓縮過程41可逆絕熱壓縮過程型號：密閉型或穩(wěn)態(tài)型工作介質(zhì)：純粹或ideal gas分析：以ideal比熱為常數(shù)的卡諾熱機(jī)說明密閉型工作介質(zhì)(a)PV圖

3、(b )的分析卡諾冷凍機(jī)逆卡諾循環(huán)12可逆等溫吸熱膨脹23可逆絕熱壓縮34可逆等溫散熱壓縮41可逆絕熱膨脹可以同樣導(dǎo)出C.O.P=2-4卡諾原理j不能在兩個溫度之間建立熱機(jī)，其效率高于外可逆熱機(jī)k作用于兩溫度間的可逆熱機(jī)的熱效率相同注：也適用于冷凍機(jī)2-5熵(熵)(1)克勞狄不一致循環(huán)積分對哪個cycle的永恒即18 關(guān)于可逆的過程(4)控制容積系統(tǒng)的熵變量熵變率公式如果是穩(wěn)定過程的話，與時間無關(guān)只有一個出入口可逆過程且絕熱過程-(一)也稱為等熵過程絕熱過程-(2)由綜合式(1)、(2)可知絕熱過程對于封閉系統(tǒng)也是如此(5)=(6)等壓和等容的T-S圖1 .等容線東京電視臺2 .等壓線由等壓在

4、相同的溫度下(7)卡諾cycle(以ideal gas為工作介質(zhì)的T-S圖=1-(工作介質(zhì)為純質(zhì)的T-S圖(8)熵變化量的修正計(jì)算ideal gas:比熱被視為常數(shù)(修正值不正確)=代入積分求工作介質(zhì)為純質(zhì)：查看純熱特性表電腦：利用=0.922八號顯示查找表(9)可逆穩(wěn)態(tài)過程的工作把(a)(b )換成S.S.S.F的首頁由Tds=dh-vdp穩(wěn)定過程的工作=-0.1412-6熵增原理用于判斷流程是否可行(可逆或不可逆)系統(tǒng)進(jìn)行過程的系統(tǒng)和外界的變化量的訂正總是=0或者下標(biāo)表示外界(1)封閉系統(tǒng)(a )絕熱過程(b )非絕熱過程(2)容積操縱系統(tǒng)定(開放系統(tǒng))ideal gas進(jìn)行絕熱壓縮(比熱為常數(shù))數(shù)一數(shù)，過程是2-7效率考慮實(shí)際工藝和理想(可逆)工藝的差異，定義該裝置的等熵效率(1)透平機(jī)(透平機(jī))定義：透平機(jī)的等熵效率=利用S.S.S.F過程的第一頁(b )燃?xì)馔钙?將idea gas比熱視為常數(shù))Ex:某水蒸氣透平機(jī)的入口壓力和溫度為1MPa，300，水蒸氣遠(yuǎn)離透平機(jī)的壓力為15kpa。 水蒸氣在該透平機(jī)中流動的輸出功測定為600，求出該透平機(jī)的效率【銷售】入口國家設(shè)等熵過程ses=si=7.1228出口國家出口國家x(2)壓縮機(jī)和泵等熵效率=E