共反射面元疊加理論部分

共反射面元疊加理論部分一、常規(guī)MZO疊加方法CMP水平疊加(NMO)CMP道集,對稱性疊加NMO+DMO(=MZO)疊加共偏移距道集,非對稱性疊加CMP水平疊加基本假設:介質水平層狀、小偏移距NMO公式:局限性:地層傾斜時,CMP道集對應得反射點發(fā)生彌散;交叉同相軸發(fā)生矛盾疊加。加強斜層,壓制平層;反之亦然。理論問題:大偏移距及介質非水平分布時,NMO公式需要修正。

CMP水平疊加NMO校正錯誤得例證大家有疑問的，可以詢問和交流可以互相討論下，但要小聲點NMO+DMO=MZODMO得目得:消除傾斜地層對疊加得影響,克服反射點彌散,使NMO+DMO后得結果就是真正得零偏移距剖面。DMO得基本假設:介質為常速或介質速度隨深度變化。DMO得基本公式:NMODMONMO+DMO=MZO常規(guī)DMO實現(xiàn)方法F-K域DMO積分法DMO(假頻現(xiàn)象)波動方程疊前部分偏移NMO+DMO=MZO與速度有關得DMO與速度無關得DMONMO+DMO=MZO動校正后DMO基本公式NMO+DMO=MZO動校正前DMO基本公式(與速度無關):NMO+DMO=MZO常速情況下DMO得幾何關系:XZPR(x,z)微笑形響應可能得反射軌跡NMO+DMO=MZODMO后遺留得問題:橫向變速情況下,目前所有得DMO公式均不成立。因此,NMO+DMO得結果不就是真正得零偏移距(ZERO-OFFSET)剖面。積分法DMO得算子假頻問題。作了DMO后,并沒有解決繞射波得收斂問題。繞射波會干擾速度分析。NMO+DMO=MZO作了DMO后,并沒有解決反射波得歸位問題。速度分析點得反射波并不代表地下界面得真實狀況。復雜構造情況下,速度分析點會偏離地下反射點很遠。這樣得速度場用于偏移時會產生較大得偏移誤差。NMO+DMO依賴于未知得宏觀速度模型。二、疊前時間偏移方法起因:NMO+DMO后得CMP道集,仍然受到該CMP點正下方周圍傾斜反射層得影響,使速度分析得結果變壞。目得:提高速度分析結果得精度改善疊加剖面得質量共成像點道集疊加與速度分析例證橫向變速介質中得CMP道集共成像點道集疊加與速度分析例證疊前時間偏移前后得CMP道集共成像點道集疊加與速度分析共成像點道集生成得方法波動方程偏移與反偏移Gardner提出得DMO+PSI方法等價偏移距方法其她疊前時間偏移方法共成像點道集疊加與速度分析常速情況下疊前時間偏移得幾何關系ZX(x,z)(b,0)(b+r,0)共成像點道集疊加與速度分析波動方程偏移與反偏移得典型處理流程NMO共偏移距剖面(常速)DMO(常速)共偏移距剖面時間偏移抽共成像點道集反NMO---時差恢復常規(guī)速度分析、疊加(常速)反偏移疊后時間偏移或疊后深度偏移共成像點道集疊加與速度分析共偏移距道集得疊前時間偏移與反偏移方法共偏移距道集相移偏移方法共偏移距道集相移反偏移方法共成像點道集疊加與速度分析Gardner得DMO+PSI方法與速度無關得DMO共成像點道集疊加與速度分析Gardner得DMO+PSI方法(與速度無關)疊前時間偏移(PSI)令:定義:共成像點道集疊加與速度分析等價偏移距方法(EquivalentOffsetMigration)(與速度有關)常速情況下得雙平方根算子令:共成像點道集疊加與速度分析總得特點:不需要做NMO,避開了動校拉伸,提高了疊加分辨率。同相軸歸位、繞射波收斂。速度分析得精度提高。進一步地提高了疊加剖面得質量。計算簡單,很容易實現(xiàn)。缺點:大多數方法依賴于宏觀速度場。所有方法僅在常速或速度隨深度變化情況下成立。三、共反射面元疊加理論基礎目得:解決任意變速介質情況下得疊加問題,充分地改進疊加剖面得質量。特點:在任意緩變速介質情況下,生成零偏移距疊加剖面。不依賴于宏觀速度場。改變共反射面元得方向與幾何形態(tài)(零偏移距射線出射角和曲率半徑),從而實現(xiàn)對她得最佳照明及對來自她得多次覆蓋數據得最優(yōu)疊加。共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)Stacking)特點:可以區(qū)分反射波與繞射波。除提供疊加剖面外,還給出如下結果:零偏移距射線(zero-offsetray)出射角剖面NormalWave波前曲率剖面Normal-Incident-PointWave波前曲率剖面利用上述三張剖面,可以恢復宏觀速度場,用于疊后深度偏移。共反射面元疊加理論

(mon-Reflection-Surface(CRS)Stacking)CRS疊加得原理GelchinsKy(1988)提出CRE(mon-Reflection-Element)方法DeBazelaire(1986)三參數動校正Hubral(1983)提出特征波得概念她們共同奠定了共反射面元疊加得理論基礎共反射面元疊加依賴得理論就是傍軸射線近似。該方法成立得條件就是和傍軸近似理論成立得條件一致得。共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)Stacking常速模型。用零偏移距射線參數表示CRS得時距關系用零偏移距射線參數表示CRS得時距關系共反射面元迭加共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加得原理常速情況零偏移距情況下,ZO射線參數表示得時距關系:其中:共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加得原理非零偏移距情況下,ZO射線參數表示得時距關系:其中,變速介質模型反射界面得同胚像共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加原理任意變速情況零偏移距情況下,zo射線參數表示得時距關系其中,共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加得原理非零偏移距情況下,ZO射線參數表示得時距關系其中,特征波(NormalWave)波前共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加得原理任意變速介質情況下得時距關系得雙曲近似:共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingCRS疊加得原理CRS疊加與DMO疊加及疊前深度偏移疊加得區(qū)別與聯(lián)系對反射點R來講,MZO疊加把不同偏移距得觀測影射到對應零偏移距射線得自激自收觀測實現(xiàn)同相疊加共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)Stacking對反射點R來講,MZO疊加把不同偏移距得觀測影射到對應零偏移距射線得自激自收觀測實現(xiàn)同相疊加MZO疊加隱含著界面形態(tài)已經確定MZO疊加對滿足零偏移距等時關系得反射點就是最佳照明得。等時關系就是由MZO關系式定義得,該關系式在速度橫向變化時誤差較大,而且她本身依賴于宏觀速度場。沿NMO+DMO疊加面疊加產生得零偏移距剖面MZO疊加剖面得疊后深度偏移對反射點R來講,Kirchhoff積分疊前深度偏移把她視為一個繞射點,把不同偏移距得多次覆蓋數據中滿足繞射時距關系得振幅值疊加到深度域得點R上共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)StackingKirchhoff積分疊前深度偏移(PSDM)認為地下全部由繞射點組成Kirchhoff積分疊前深度偏移(PSDM)對繞射點就是最佳照明得,提供最佳得疊加效果Kirchhoff積分疊前深度偏移疊加效果得好壞完全依賴于速度場,因為旅行時關系就是有速度場決定得。然而,對實際資料而言,速度場就是相對準確得。Kirchhoff積分疊前深度偏移疊加結果對反射點R來講,共反射面元疊加就是把來自與R點相切得一段圓弧(R點反射界面得二階近似)上得多次覆蓋觀測數據按共反射面元疊加面描述得旅行時關系加在一起共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CRS)Stacking共反射面元疊加利用依賴三個波場屬性參數得共反射面元疊加面得旅行時關系式進行疊加,反射界面得方向及幾何形態(tài)都就是未定得,因此,通過多參數尋優(yōu)可以實現(xiàn)對反射界面得最佳照明及最佳疊加共反射面元疊加理論

mon-Reflection-Surface(CR