項(xiàng)目二 復(fù)雜直流電阻電路分析及應(yīng)用

電工技術(shù)及應(yīng)用謝娟任務(wù)2.1基爾霍夫定律的驗(yàn)證一、常用電路術(shù)語(yǔ)支路：電路中流過(guò)同一電流的每一個(gè)分支。通過(guò)支路的電流稱(chēng)為支路電流,支路兩個(gè)端點(diǎn)之間的電壓稱(chēng)為支路電壓。節(jié)點(diǎn)：3條或3條以上支路的聯(lián)接點(diǎn)?；芈罚弘娐分腥我忾]合的路徑。網(wǎng)孔：內(nèi)部不含支路的回路。該圖中含有三條支路、兩個(gè)節(jié)點(diǎn)、三個(gè)回路、兩個(gè)網(wǎng)孔例支路：共？條回路：共？個(gè)節(jié)點(diǎn)：共？個(gè)6條4個(gè)網(wǎng)孔：？個(gè)7個(gè)有幾個(gè)網(wǎng)眼就有幾個(gè)網(wǎng)孔abcdI3I1I2I5I6I4R3US4US3_+R6+R4R5R1R2_電路中的獨(dú)立結(jié)點(diǎn)數(shù)為4個(gè)，獨(dú)立回路數(shù)=網(wǎng)孔數(shù)。二、基爾霍夫電流定律（KCL）對(duì)于電路中任意一個(gè)節(jié)點(diǎn)，在任意瞬時(shí)，流進(jìn)的總電流等于流出的總電流。匯集于電路任意節(jié)點(diǎn)的各支路電流的代數(shù)和等于零。表述一表述二可假定流入節(jié)點(diǎn)的電流為正，流出節(jié)點(diǎn)的電流為負(fù)；也可以作相反的假定。對(duì)節(jié)點(diǎn)a基氏電流定律的推廣I=?I1I2I3例例I1+I2=I3I=0IU2+_U1+_RU3+_RRR廣義節(jié)點(diǎn)電流定律還可以擴(kuò)展到電路的任意封閉面。廣義節(jié)點(diǎn)思考兩網(wǎng)絡(luò)N1和N2之間只有一條導(dǎo)線(xiàn)相連，連線(xiàn)上的電流I等于多少呢？對(duì)封閉面列寫(xiě)KCL為：

I=0解：對(duì)虛線(xiàn)所示封閉面列KCL方程，得:i1+i2+i3=0求下圖所示電路中的I1+I2+I3的數(shù)值?！纠?.1.1】KCL不僅用于節(jié)點(diǎn)，還適用于假想的封閉面。求圖2.1-6所示電路中的電流I1和I2KCL的推廣：【例2.1.2】對(duì)于節(jié)點(diǎn)a有:I1+2-7=0對(duì)封閉面有:I1+I2+2=0I1=7-2=5(A),I2=-5-2=-7(A)三、基爾霍夫電壓定律（KVL）表述在任何時(shí)刻，沿回路繞行一周（順時(shí)針?lè)较蚧蚰鏁r(shí)針?lè)较颍?，各段電壓的代?shù)和恒等于零。先選繞行方向，回路內(nèi)元件電壓參考方向與繞行方向一致時(shí)取正（或負(fù)）號(hào)，相反時(shí)取負(fù)（或正）號(hào)。

基爾霍夫電壓定律（KVL）是用來(lái)確定回路中各段電壓之間關(guān)系的電壓定律?；芈冯妷憾梢罁?jù)“電位的單值性原理”，它指出：

任一瞬間，沿任一回路參考繞行方向，回路中各段電壓的代數(shù)和恒等于零。數(shù)學(xué)表達(dá)式為：ΣU=0然后根據(jù)：

U=0I1+US1R1I4US4R4I3R3R2I2_U3U1U2U4得：-U1-US1+U2+U3+U4+US4=0–R1I1–US1+R2I2+R3I3+R4I4+US4=0–R1I1+R2I2+R3I3+R4I4=US1–US4電阻壓降可得KVL另一形式：∑IR=∑US電源壓升先標(biāo)繞行方向R1

I1-R2I2+us2+us1=0

R

I+R2I2-us2=0例2.1.3：列出下圖中閉合回路的KVL方程。KVL用于閉合回路，也可推廣應(yīng)用到假想的閉合回路。例：列出下圖的KVL方程KVL的推廣：虛擬回路abca

U1-U2+Uca=0虛擬回路acda

Uac+U3-U4=0電路中任意兩點(diǎn)間的電壓，等于該兩點(diǎn)間任一路徑上各段電壓的代數(shù)和

在圖所示電路中，若以f點(diǎn)作為參考點(diǎn)，試計(jì)算c、d兩點(diǎn)的電位。解：【例2.1.4】在圖示電路中，us1=12V，us2=6V，us3=3V，R1=3Ω，R2=2Ω，R3=1Ω，試求u。

解：對(duì)回路a應(yīng)用KVL，求得

對(duì)閉合路徑b應(yīng)用KVL，求得【例2.1.5】

基爾霍夫定律具有普遍的適用性，它適合于有任何元件所構(gòu)成的任何結(jié)構(gòu)的電路，電路中的電壓和電流可以是恒定的也可以是任意變化的。使用基爾霍夫定律列寫(xiě)方程時(shí)應(yīng)該注意的要點(diǎn)：1、n個(gè)節(jié)點(diǎn)可以列寫(xiě)出n個(gè)KCL方程，但只有n-1個(gè)方程具有獨(dú)立性。2、L個(gè)回路可以列寫(xiě)L個(gè)KVL方程，但只有b-n+1個(gè)KVL方程具有獨(dú)立性（b為支路數(shù)）。3、基爾霍夫定律用于集總參數(shù)的線(xiàn)性和非線(xiàn)性電路。定律列寫(xiě)的方程僅與電路結(jié)構(gòu)有關(guān)，與元件性質(zhì)無(wú)關(guān)。四、支路電流法及應(yīng)用

網(wǎng)絡(luò)方程法：通過(guò)建立電路方程、求解電路方程來(lái)求解電路的一種方法。支路電流法網(wǎng)孔電流法節(jié)點(diǎn)電壓法方程未知變量不同網(wǎng)絡(luò)方程法

不能直接判斷各支路電流方向的電路稱(chēng)為復(fù)雜電路。（不能用電阻串并聯(lián)等效化簡(jiǎn)的電路）支路電流法復(fù)雜電路

以支路電流為待求量，應(yīng)用基爾霍夫兩個(gè)定律列出電路的方程式，從而求解支路電流的方法。節(jié)點(diǎn)a：I1+I2-I3=0

節(jié)點(diǎn)b:-I1-I2+I3=0

左網(wǎng)孔:R1I1-R2I2=Us1-Us2右網(wǎng)孔:R2I2+R3I3=Us2大回路:R1I1+R3I3=Us1

對(duì)具有b條支路、n個(gè)節(jié)點(diǎn)的電路應(yīng)用KVL，能夠且只能夠列出b-(n-1)個(gè)獨(dú)立的KVL方程。對(duì)于平面電路，選擇網(wǎng)孔作為獨(dú)立回路。對(duì)于具有n個(gè)節(jié)點(diǎn)的電路，其獨(dú)立KCL方程的數(shù)目為（n－1）個(gè)

支路電流法的解題步驟：（1）設(shè)出各支路電流，選定其參考方向并標(biāo)于電路圖中；（2）對(duì)電路中（n－1）個(gè)獨(dú)立節(jié)點(diǎn)應(yīng)用KCL，列出節(jié)點(diǎn)電流方程；（3）選取（b－n＋1）個(gè)獨(dú)立回路（網(wǎng)孔），應(yīng)用KVL列出回路電壓方程；（4）聯(lián)立求解上述b個(gè)獨(dú)立方程，求得各支路電流；（5）根據(jù)計(jì)算的需要，由支路電流再求出其他待求變量。（6）代入原方程組，檢驗(yàn)計(jì)算結(jié)果。支路電流法的優(yōu)點(diǎn)在于思路清晰,方法簡(jiǎn)單;缺點(diǎn)在于當(dāng)支路數(shù)較多的時(shí)候,方程數(shù)量多,計(jì)算繁瑣?，F(xiàn)舉例說(shuō)明解題過(guò)程。【例2.1.5】解：

如圖所示，已知：其中E1=15V，E2=65V，R1=5Ω，R2=R3=10Ω。試用支路電流法求R1、R2和R3三個(gè)電阻上的電壓。

Il+12-I3=0I1R1+I3R3=E1I2R2+I3R3=E2

I1=-7/4(A)I2=33/8(A)I3=19/8A)三個(gè)電阻上的電壓電流方向選取一致，則三個(gè)電阻上的電壓分別為：U1=I1R1=-35/4（V）U2=I2R2=165/4（V）U3=I3R3=95/4（V）含有電流源的電路應(yīng)用支路電流法：方法一：增設(shè)電流源電壓為未知變量。設(shè)出電流源電壓，并作為未知變量列入KVL方程。（獨(dú)立方程數(shù)仍等于未知變量數(shù)）方法二：將電流源和與之并聯(lián)的電阻構(gòu)成的并聯(lián)組合等效變換成電壓源與電阻的串聯(lián)組合，然后再用支路電流法來(lái)求解。（對(duì)于含有無(wú)伴電流源的電路須另選方法來(lái)求解）方法三：避開(kāi)電流源所在支路，選擇不含電流源的獨(dú)立回路，應(yīng)用KVL，建立KVL方程。（獨(dú)立方程數(shù)仍等于未知變量數(shù)）【例2.1-6】用支路電流法求示圖示電路中各支路電流。解：方法一，增設(shè)電流源電壓為未知變量（1）設(shè)電路中的電流源電壓為U，支路電流分別為I1、I2、I3；選擇它們的參考方向選擇如圖所示。（2）根據(jù)電流的參考方向，確定電流源所在支路的電流為（3）對(duì)電路中的獨(dú)立節(jié)點(diǎn)b應(yīng)用KCL，得（4）選擇網(wǎng)孔作為獨(dú)立回路，選擇回路繞行方向如圖所示，對(duì)兩網(wǎng)孔應(yīng)用KVL，得（5）聯(lián)立求解上述方程求得：方法二：避開(kāi)電流源所在支路，選擇不含電流源的回路作為獨(dú)立回路，列寫(xiě)KVL方程。（1）根據(jù)電流的參考方向，確定電流源所在支路的電流為（2）對(duì)電路中獨(dú)立節(jié)點(diǎn)b應(yīng)用KCL，列寫(xiě)KCL方程為（3）對(duì)電路中不含電流源的獨(dú)立回路abcda應(yīng)用KVL，列寫(xiě)KVL方程為

五、節(jié)點(diǎn)電壓法以節(jié)點(diǎn)電壓為待求未知量,列出節(jié)點(diǎn)電壓方程,然后再計(jì)算支路電流的方法叫節(jié)點(diǎn)電壓法。在電路中任選一個(gè)節(jié)點(diǎn)為參考點(diǎn)(零電位點(diǎn)),則其余各節(jié)點(diǎn)對(duì)參考點(diǎn)的電壓叫做節(jié)點(diǎn)電壓節(jié)點(diǎn)電壓法適用于支路數(shù)很多而節(jié)點(diǎn)個(gè)數(shù)相對(duì)較少的電路,尤其是當(dāng)電路只有兩個(gè)節(jié)點(diǎn)時(shí),用節(jié)點(diǎn)電壓法尤為方便快捷。對(duì)于只有兩個(gè)節(jié)點(diǎn)的電路可用彌爾曼定理求解。如圖所示的電路,只有兩個(gè)節(jié)點(diǎn)①和②,選②為參考點(diǎn),則①的節(jié)點(diǎn)電壓Un1=U12(n表示節(jié)點(diǎn))。在給定電源電壓和電阻的情況下,如果求出節(jié)點(diǎn)電壓Un1,再計(jì)算各支路電流就很容易。節(jié)點(diǎn)電壓與支路電流的關(guān)系是I1=（Us1-Un1）/R1I2=（Us2-Un1）/R2I3=（Us3+Un1）/R3I4=Un1/R4I1+I2-I3-I4=0Un1=(Us1/R1+Us2/R2-Us3/R3)/(1/R1+1/R2+1/R3+1/R4)

推廣到一般情況Un1=∑(UsG)+∑IS/∑G彌爾曼定理：各理想電壓源方向與節(jié)點(diǎn)電壓方向一致取正，反之取負(fù)；各IS的參考方向與節(jié)點(diǎn)電壓相反取正，反之取負(fù)。【例2.1-7】應(yīng)用彌爾曼定理計(jì)算圖示電路中各支路電流。應(yīng)用彌爾曼定理計(jì)算圖示電路中各支路電流?！纠?.1-8】退出任務(wù)2.2疊加定理及驗(yàn)證在幾個(gè)電源共同作用的線(xiàn)性電路中任一支路的電流或電壓，等于各個(gè)電源單獨(dú)作用時(shí)在該支路上產(chǎn)生的電流或電壓的代數(shù)和。這就是疊加定理。說(shuō)明：當(dāng)某一獨(dú)立源單獨(dú)作用時(shí)，其他獨(dú)立源置零。+BI2R1I1U1R2AU2I3R3+_+_原電路I2''R1I1''R2ABU2I3''R3+_U2單獨(dú)作用+_AU1BI2'R1I1'R2I3'R3U1單獨(dú)作用疊加原理“恒壓源不起作用”或“令其等于0”，即是將此恒壓源去掉，代之以導(dǎo)線(xiàn)連接。

在多個(gè)電源同時(shí)作用的線(xiàn)性電路中，任何支路的電流或任意兩點(diǎn)間的電壓，都是各個(gè)電源單獨(dú)作用時(shí)所得結(jié)果的代數(shù)和。疊加定理內(nèi)容：計(jì)算功率時(shí)不能應(yīng)用疊加原理！I=I

I+

=IR1+–R2ISUS*當(dāng)恒流源不作用時(shí)應(yīng)視為開(kāi)路I'R1+–R2US+I"R1R2IS*當(dāng)恒壓源不作用時(shí)應(yīng)視為短路應(yīng)用疊加定理的步驟（1）原電路中標(biāo)明各支路電流和電壓的參考方向。（2）畫(huà)出各電源單獨(dú)作用時(shí)的電路圖,并標(biāo)明各支路電流分量和電壓分量的參考方向。（3）在各電壓源或電流源單獨(dú)作用的電路中,求出與待求量對(duì)應(yīng)的電壓或電流分量。（4）將各對(duì)應(yīng)分量疊加,求出電源共同作用時(shí)的電壓或電流。應(yīng)用疊加定理分析電路時(shí)應(yīng)注意的問(wèn)題：（1）疊加定理只適用于線(xiàn)性電路。（2）線(xiàn)性電路的電流、電壓均可用疊加定理計(jì)算,但功率不能用疊加定理計(jì)算,只能先計(jì)算總電壓和總電流后,再根據(jù)功率表達(dá)式計(jì)算電路的功率。（3）不作用電源的處理:將不作用的電壓源以短路代替,將不作用的電流源以開(kāi)路代替，注意其余部分不變。（4）疊加時(shí)要注意電壓和電流的參考方向,如果分量參考方向與原電路中該量參考方向一致,則該電壓或電流取正號(hào),反之取負(fù)號(hào)。（5）應(yīng)用疊加定理時(shí),可把電源分組求解,即每個(gè)分電路中的電源個(gè)數(shù)可以多于一個(gè)?！纠?.2-1】已知條件如圖所示，用疊加定理求電路中的電流I1、I2及36Ω電阻消耗的電功率P。解：各電源單獨(dú)作用時(shí)如圖2.2-2：（1）先計(jì)算90V電壓源單獨(dú)作用時(shí)的電流和電壓，電路如圖

(b)所示。（A）（A）（A）（2）再計(jì)算60V電壓源單獨(dú)作用時(shí)的電流和電壓，電路如圖(c)所示。（3）兩電源同時(shí)作用的電流和電壓為電源分別作用時(shí)的疊加。（4）36Ω電阻消耗的電功率為【例2.2-2】圖1.2-33（a）所示橋形電路中，R1=2Ω，R2=3Ω，R3=2Ω，R4=1Ω，US=12V，IS=5A。試用疊加定理計(jì)算電路中電壓U和電流I。電壓源US單獨(dú)作用時(shí)：電流源IS單獨(dú)作用時(shí)：將各獨(dú)立電源單獨(dú)作用時(shí)所產(chǎn)生的電流或電壓疊加解：各電源單獨(dú)作用時(shí)如圖：將對(duì)應(yīng)電流疊加得：退出12V+_7.2V電源單獨(dú)作用時(shí)：用疊加原理求下圖所示電路中的I2。根據(jù)疊加原理:I2=I2′+I2=1+(－1)=0例BAI23Ω7.2V+_2Ω12V+_6Ω12V電源單獨(dú)作用時(shí)：

解BA3Ω7.2V+_2Ω6ΩI2′I2″用疊加定理求：I=?I=I′+I″=2+（－1）=1A“恒流源不起作用”或“令其等于0”，即是將此恒流源去掉，使原恒流源處開(kāi)路。例+-I4A20V10

10

10

I′4A10

10

10

+-I″20V10

10

10

20V電壓源單獨(dú)作用時(shí)：4A電流源單獨(dú)作用時(shí)：應(yīng)用疊加定理要注意的問(wèn)題1.疊加定理只適用于線(xiàn)性電路（電路參數(shù)不隨電壓、電流的變化而改變）。

2.

疊加時(shí)只將電源分別考慮，電路的結(jié)構(gòu)和參數(shù)不變。暫時(shí)不予考慮的電壓源應(yīng)予以短路，即令U=0；暫時(shí)不予考慮的恒流源應(yīng)予以開(kāi)路，即令I(lǐng)s=0。3.

解題時(shí)要標(biāo)明各支路電流、電壓的正方向。原電路中各電壓、電流的最后結(jié)果是各分電壓、分電流的代數(shù)和。4.

疊加定理只能用于電壓或電流的計(jì)算，不能用來(lái)求功率，即功率不能疊加。如：5.運(yùn)用疊加定理時(shí)也可以把電源分組求解，每個(gè)分支電路的電源個(gè)數(shù)可能不止一個(gè)。

設(shè)：則：R3I3=+2－28

用疊加定理求圖2－36所示電路中電流源的電壓。+圖2－36=+解電流源的電壓U的參考方向如圖中所示，根據(jù)疊加定理將原電路分解為三個(gè)分電路，有：2－29

應(yīng)用疊加定理求圖2－44所示電路中的電流I和電壓U。解=+（1）電流源單獨(dú)作用時(shí)，有圖2－44（2）電壓源單獨(dú)作用時(shí)，有（3）疊加，得任務(wù)2.3電源的等效變換一、理想電源元件特點(diǎn)：輸出電壓不隨輸出電流的變化而變化，即輸出電壓恒定。理想電壓源又稱(chēng)恒壓源。內(nèi)阻可忽略的電池可看作理想電壓源。1.理想電壓源特點(diǎn)：輸出電流不隨輸出電壓的變化而變化，即輸出電流恒定。它的端電壓則是任意的。理想電流源也叫恒流源。光電池在一定光照下能產(chǎn)生恒定電流，可看作理想的電流源2.理想電流源思考如果理想電流源與理想電壓源相連，其電壓電流如何確定？理想電流源的端電壓完全由理想電壓源的電壓來(lái)確定；理想電壓源流過(guò)的電流完全由理想電流源的電流來(lái)確定3.實(shí)際電源特點(diǎn)：輸出電壓隨輸出電流的增大而降低。二.電壓源與電流源的等效變換實(shí)際電源：存在內(nèi)阻，可用理想電源元件和電阻組合表示。等效電壓源：理想電壓源Us和內(nèi)阻Ro串聯(lián)；

U=Us-R0I

等效電流源：理想電流源Is和內(nèi)阻Ro并聯(lián)。U=Us-R0I

I=Us/R0-U/R0=Isc-U/R0

兩種等效電源模型對(duì)外電路是等效的。但對(duì)電源內(nèi)部，則是不等效的。兩種等效電源模型可以等效互換，互換時(shí)內(nèi)阻R0是相等的，即：

Is=Us/R0

，

Us=R0Is兩種電源之間的等效互換Us=IsR0內(nèi)阻改并聯(lián)Is=

UsR0

兩種電源模型之間等效變換時(shí)，電壓源的數(shù)和電流源的數(shù)值遵循歐姆定律的數(shù)值關(guān)系，但變換過(guò)程中內(nèi)阻不變。bIR0Uab+_US+_aIS

R0US

bIR0Uab+_a

等效互換的原則：當(dāng)外接負(fù)載相同時(shí)，兩種電源模型對(duì)外部電路的電壓、電流相等。內(nèi)阻改串聯(lián)變換時(shí)應(yīng)注意:1)兩種模型的極性必須一致,即電流源流出電流的一端必須與電壓源正極端相對(duì)應(yīng)。2)在等效電壓源中,內(nèi)阻R與電壓源串聯(lián)；在等效電流源中,內(nèi)阻R與電流源并聯(lián)。3)理想電壓源與理想電流源本身不能等效變換。4)兩種電源模型的變換只對(duì)外電路等效，兩種電源模型內(nèi)部并不等效。5）多個(gè)理想電壓源串聯(lián)時(shí)，可用一個(gè)等效的理想電壓源來(lái)代替。多個(gè)理想電流源并聯(lián)時(shí)，可用一個(gè)等效的理想電流源來(lái)代替。電壓源串聯(lián)：電流源并聯(lián)：

理想電壓源US是電壓源模型中內(nèi)阻R0為零特例；理想電流源IS是電流源中內(nèi)阻R0為無(wú)窮大特例。理想電源元件不存在等效互換問(wèn)題。先把電路中電源等效變換的原則給你敘述一下，這樣的題目就很好理解了：1、理想電壓源與理想電流源并聯(lián)，等效為理想電壓源；2、理想電壓源與理想電流源串聯(lián)，等效為理想電流源；3、理想電壓源Us串聯(lián)電阻R，等效為理想電流源Us/R、并聯(lián)電阻R；4、理想電流源Is1并聯(lián)理想電流源Is2，等效為理想電流源：Is1+Is2；5、理想電壓源Us1串聯(lián)理想電壓源Us2，等效為理想電壓源：Us1+Us2；6、理想電壓源Us并連連電阻R，等效為理想電壓源Us；7、理想電流源Is串聯(lián)電阻R，等效為理想電流源Is?！陨纤械摹暗刃А?，指的是針對(duì)外部電路的“等效”，對(duì)內(nèi)部并不等效。基于以上原則（2、）可以看出，左邊的電路1A串聯(lián)10V，等效為1A電流源，所以Is=1A，R=2Ω?！纠?.3-1】試用電源等效變換方法求圖所示（a）中的電壓及圖（b）中的電流。解：（a）等效電路如圖：

（b）等效電路如圖：利用等效變換法求圖所示電路中的電流I。已知Us1=12V，Us2=36V，R1=2Ω，R2=3Ω，R=6Ω?！纠?.3-2】解：先將電壓源與電阻串聯(lián)的支路變換為電流源與電阻并聯(lián)的支路，變換后的電路如圖1.2-20（b）所示，其中再將圖（b）中并聯(lián)的兩個(gè)電流源用一個(gè)等效電源來(lái)替代，其值為：圖（b）中電阻R1、R2并聯(lián)，它們的等效電阻為：簡(jiǎn)化后的電路如圖（c）所示。應(yīng)用分流公式，求得支路電流I為：2－13用等效變換法化簡(jiǎn)圖2－32所示各網(wǎng)絡(luò)。圖2－32（a）圖2－32（b）2－14用電源的等效變換法求圖2－33所示電路中的電流I和電壓U。解圖2－33

任務(wù)2.4戴維南定理的驗(yàn)證戴維南定理概念：任何一個(gè)線(xiàn)性有源二端網(wǎng)絡(luò)，對(duì)外電路來(lái)說(shuō)，都可以用一個(gè)理想電壓源和一個(gè)電阻串聯(lián)的電路模型來(lái)等效替代，該理想電壓源的電壓等于原有源二端網(wǎng)絡(luò)的開(kāi)路電壓UOC，電阻等于線(xiàn)性有源二端網(wǎng)絡(luò)去源后變成無(wú)源二端網(wǎng)絡(luò)的等效電阻Ro。說(shuō)明：當(dāng)去源時(shí)，應(yīng)用戴維南定理的步驟將待求支路移去，得有源二端網(wǎng)絡(luò)，并求出開(kāi)路電壓將所得有源二端網(wǎng)絡(luò)去源得無(wú)源二端網(wǎng)絡(luò)，求等效電阻根據(jù)已求得的有源二端網(wǎng)絡(luò)的開(kāi)路電壓Uoc和等效電阻Req，構(gòu)成戴維南等效電路，并替代對(duì)應(yīng)的有源二端網(wǎng)絡(luò)，畫(huà)出替代后的戴維南等效電路。接上待求支路，計(jì)算待求量。戴維南等效電阻的計(jì)算方法將有源二端網(wǎng)絡(luò)中的所有獨(dú)立電源置零，使之變?yōu)闊o(wú)源二端網(wǎng)絡(luò)后，采用電阻串并聯(lián)等效變換、Y－△等效變換等等效變換的方法求得等效電阻。（對(duì)含有受控源的網(wǎng)絡(luò)不適用）將有源二端網(wǎng)絡(luò)中的所有獨(dú)立電源置零后，在其端口處外施電壓源uS或電流源iS，求得端口電流i或端口電壓u，再用下列式計(jì)算戴維南等效電阻。計(jì)算出有源二端網(wǎng)絡(luò)的開(kāi)路電壓uoc和短路電流isc，最大功率傳輸定理一個(gè)實(shí)際電源,當(dāng)所接負(fù)載不同時(shí),電源傳輸給負(fù)載的功率就不同,當(dāng)負(fù)載電阻等于電源內(nèi)阻時(shí),負(fù)載能從電源獲取最大功率。任何電能傳輸系統(tǒng)，其負(fù)載上獲得最大功率的條件是：負(fù)載電阻等于電源的內(nèi)阻（R=Ri），獲得的最大功率為，這種工作狀態(tài)稱(chēng)為負(fù)載與電源匹配。匹配概念負(fù)載獲得最大功率條件：匹配：當(dāng)電路中負(fù)載電阻等于電源內(nèi)阻時(shí)，負(fù)載上獲得功率最大，此時(shí)，稱(chēng)電路達(dá)到匹配。電路匹配時(shí)的功率為電路的效率負(fù)載功率與電源功率的比值當(dāng)電路匹配時(shí)，負(fù)載與內(nèi)阻上消耗的功率相等，此時(shí)，電路的效率只有50%。1）在電力系統(tǒng)中，由于輸送的功率很大，必須減少內(nèi)阻上的功損耗，電路不希望工作在匹配狀態(tài)。2）在電子電路中，由于信本身功率很小，而要求負(fù)載獲得盡可能大的功率，所以電子電路通常工作在匹配狀態(tài)。應(yīng)用無(wú)源二端網(wǎng)絡(luò)：

二端網(wǎng)絡(luò)中沒(méi)有電源ABAB有源二端網(wǎng)絡(luò)：

二端網(wǎng)絡(luò)中含有電源

戴維南定理中的“等效代替”，是指對(duì)端口以外的部分“等效”，即對(duì)相同外接負(fù)載而言，端口電壓和流出端口的電流在等效前后保持不變。注意：【例2.4.1】如圖所示電路為一個(gè)有源二端網(wǎng)絡(luò)外接一可調(diào)電阻R，其中US=38V，IS=2