第八章材料的變形與斷裂

第八章材料的變形與斷裂第1頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月金屬變形概述彈性變形－塑性變形－斷裂屈服強(qiáng)度（開始塑性變形的應(yīng)力）抗拉強(qiáng)度（極限承載能力的標(biāo)志）頸縮第2頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月金屬的彈性變形彈性變形：變形可逆；應(yīng)力應(yīng)變呈線性關(guān)系。彈性模量：原子間結(jié)合力的反映和度量。S0＝dF/dr=d2u/dr2金屬材料的彈性變形量很小，所以原子間距只在ro附近變化F＝s0（r－r0）單位面積內(nèi)原子鍵數(shù)為1/r02Fr02=s0r0r-r0r0σ=S0r0ε即E＝S0/r0第3頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月滑移與孿晶變形

常溫下塑性變形的主要方式：滑移、孿晶。一滑移1滑移：在切應(yīng)力作用下，晶體的一部分相對(duì)于另一部分沿著一定的晶面（滑移面）和晶向（滑移方向）產(chǎn)生相對(duì)位移，且不破壞晶體內(nèi)部原子排列規(guī)律性的塑變方式。光鏡下：滑移帶（無重現(xiàn)性）。2滑移的表象學(xué)電境下：滑移線。第4頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月滑移機(jī)制位錯(cuò)：已滑移的部分與未滑移的部分的分界。位錯(cuò)寬度：分界不鮮明，有一個(gè)過渡區(qū)。－－－－－是兩種能量平衡的結(jié)果（界面能與彈性畸變能）。1）位錯(cuò)寬度窄，界面能小，但彈性畸變能高2）位錯(cuò)寬度大，每個(gè)原子列偏離其平衡位置較小，彈性畸變能減小，同時(shí)界面能增加。位錯(cuò)寬度是影響位錯(cuò)是否容易運(yùn)動(dòng)的重要參數(shù)。位錯(cuò)寬度越大，位錯(cuò)就越易運(yùn)動(dòng)。第5頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月派－納力派－納力：理想晶體中位錯(cuò)在點(diǎn)陣周期場中運(yùn)動(dòng)時(shí)所需克服的阻力。（公式見P327)一些定性結(jié)果：1）從本質(zhì)上說，派－納力（τp-n）的大小，主要取決于位錯(cuò)寬度W，位錯(cuò)寬度w越小，τp-n越大，材料就難以變形，相應(yīng)地屈服強(qiáng)度越高。2）位錯(cuò)寬度主要決定于結(jié)合鍵的本性和晶體結(jié)構(gòu)。對(duì)于方向性很強(qiáng)的共價(jià)鍵，其鍵角和鍵長度很難改變，故τp-n高；而金屬鍵沒有方向性，位錯(cuò)有較大的寬度，故τp-n是很低的。3）位錯(cuò)在不同的晶面和晶向上運(yùn)動(dòng)，其位錯(cuò)寬度是不一樣的。只有沿原子排列最緊密的面及原子密排方向上運(yùn)動(dòng)，τp-n才最小。第6頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月滑移面和滑移方向滑移的晶體學(xué)滑移面（密排面）（1）幾何要素滑移方向（密排方向）

第7頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月滑移的晶體學(xué)（2）滑移系滑移系：一個(gè)滑移面和該面上一個(gè)滑移方向的組合。滑移系的個(gè)數(shù):(滑移面?zhèn)€數(shù)）×（每個(gè)面上所具有的滑移方向的個(gè)數(shù)）第8頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月晶體結(jié)構(gòu)滑移面滑移方向滑移系數(shù)目常見金屬面心立方{111}×4<110>×312Cu,Al,Ni,Au

{110}×6×212Fe,W,Mo體心立方{121}×12<111>×112Fe,W

{123}×24×124Fe

{0001}×1×33Mg,Zn,Ti{1010}<1120>3Mg,Zr,Ti

{1011}

6Mg,Ti密排六方滑移系

滑移系數(shù)目與材料塑性的關(guān)系：一般滑移系越多，塑性越好；與滑移面密排程度和滑移方向個(gè)數(shù)有關(guān)；與同時(shí)開動(dòng)滑移系數(shù)目有關(guān)。第9頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月孿晶變形晶體在切應(yīng)力作用下沿著一定的晶面和晶向，在一個(gè)區(qū)域內(nèi)發(fā)生連續(xù)變化順序的切變，變形的結(jié)果使這部分的晶體取向改變了（晶體結(jié)構(gòu)和對(duì)稱性并未改變），但是已變形的晶體部分與未變形的晶體部分保持著鏡面對(duì)稱關(guān)系，這個(gè)對(duì)稱鏡面就叫孿晶面。第10頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月孿生：在外力作用下，以切變生成孿晶而發(fā)生塑性變形方式稱為“孿生”。產(chǎn)生條件：孿生僅在滑移困難時(shí)才會(huì)發(fā)生。一般孿生出現(xiàn)在滑移系很少的晶體結(jié)構(gòu)的材料中(如密排六方晶格金屬)；此外在某些容易發(fā)生滑移的晶格材料僅在較低溫度或受沖擊時(shí)因來不及滑移又有較大的應(yīng)力作用時(shí)才可能產(chǎn)生孿生。

第11頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月滑移與孿生在晶體表面變化第12頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月單晶體的塑性變形一.施密特定律

直接推動(dòng)滑移的是在滑移方向上的分切應(yīng)力。在同一外加應(yīng)力作用下，不同的滑移系因自己的取向不同，對(duì)應(yīng)的分切應(yīng)力也不相同。圖示一單晶體單向拉伸，滑移面法線方向與外力的夾角為φ，滑移方向和拉力軸的夾角為λ，注意到滑移方向、拉力軸和滑移面的法線三者一般不在一平面，即

φ+λ≠900。第13頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月施密特定律

滑移方向上的分切應(yīng)力為：

其中稱為取向因子或施密特因子。當(dāng)φ+λ=900，取向因子有最大值0.5。第14頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月施密特定律

滑移方向上的分切應(yīng)力為：

稱為施密特定律，τc是一常數(shù)，但材料的屈服強(qiáng)度σs則隨拉力軸相對(duì)于晶體的取向不同而不同，即晶體材料存在各向異性。第15頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月臨界分切應(yīng)力與首開滑移系

臨界分切應(yīng)力：當(dāng)外力在某個(gè)滑移面的滑移方向上的分切應(yīng)力達(dá)到某一臨界值時(shí)，這個(gè)滑移系開始出現(xiàn)滑移，材料開始發(fā)生塑性變形，這個(gè)切應(yīng)力值叫臨界分切應(yīng)力，它是決定材料強(qiáng)度的直接因素。首開滑移系:在某一外力作用下，取向因子最大的滑移系將有最大的分切應(yīng)力，外力加大，它將首先達(dá)到臨界分切應(yīng)力，開始發(fā)生滑移，所以把取向因子最大的滑移系稱為這個(gè)外力下的首開滑移系。等效滑移系:在某一外力作用下，取向因子相同的滑移系將有相同分切應(yīng)力，外力加大，它將同時(shí)達(dá)到臨界分切應(yīng)力，開始發(fā)生滑移，所以把取向因子相同滑移系稱為這個(gè)外力下的等效滑移系。

第16頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月單滑移、多滑移和交滑移當(dāng)只有一個(gè)滑移系統(tǒng)上的分切應(yīng)力最大并達(dá)到了臨界分切應(yīng)力－單滑移。當(dāng)拉力軸在晶體的特定取向上，可能會(huì)使幾個(gè)滑移系上的分切應(yīng)力相等，在同時(shí)達(dá)到了臨界分切應(yīng)力時(shí)，就會(huì)發(fā)生多滑移。當(dāng)一個(gè)滑移系啟動(dòng)后，另一滑移系的滑動(dòng)就必須穿越前者，兩個(gè)滑移系上的位錯(cuò)會(huì)交互作用，產(chǎn)生交割和反應(yīng)。交滑移是螺型位錯(cuò)在兩個(gè)相交的滑移面上的運(yùn)動(dòng)，當(dāng)螺型位錯(cuò)在一個(gè)滑移面上運(yùn)動(dòng)遇有障礙，會(huì)轉(zhuǎn)到另一滑移面上繼續(xù)滑移，滑移方向不變。－交滑移的滑移線不是平直的，有轉(zhuǎn)折和臺(tái)階。第17頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月第18頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月多晶體的塑性變形晶界和晶體位向?qū)λ苄宰冃蔚挠绊懚嗑w的變形概括起來有兩個(gè)特點(diǎn)：（1）變形的傳遞當(dāng)一個(gè)晶粒的位錯(cuò)在某一滑移系上動(dòng)作后，在位錯(cuò)遇到晶界時(shí)便塞積起來，位錯(cuò)在晶界處的塞積產(chǎn)生了大的應(yīng)力集中，當(dāng)應(yīng)力集中能使相鄰晶粒的位錯(cuò)源開動(dòng)，相鄰取向不利的晶粒也能開始變形，相鄰晶粒的變形也使位錯(cuò)塞積產(chǎn)生的應(yīng)力集中得以松弛，原來變形的晶粒可以進(jìn)一步的變形，這就是滑移的傳播過程。

第19頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月（2）變形的協(xié)調(diào)多晶體在變形時(shí)各個(gè)晶粒的自身變形都像單晶體一樣，彼此獨(dú)立變形互相不受約束，那么在晶界附近變形將是不連續(xù)的，會(huì)出現(xiàn)空隙和裂縫，為了適應(yīng)變形協(xié)調(diào)，不僅要求鄰近晶粒的晶界附近區(qū)域有幾個(gè)滑移性動(dòng)作，就是已變形的晶粒自身，除了變形的主滑移系統(tǒng)外，在晶界附近也要有幾個(gè)滑移系統(tǒng)同時(shí)動(dòng)作。實(shí)驗(yàn)也觀察到在晶界附近的滑移系是較多的。第20頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月晶粒大小對(duì)材料強(qiáng)度的影響 材料的塑性變形抗力，不僅與其原子間的結(jié)合力有關(guān)，而且還與材料的晶粒度有關(guān)，即材料的晶粒愈細(xì)，材料的強(qiáng)度愈高。因?yàn)椴牧暇ЯＳ?xì)，晶界總面積愈大，晶界對(duì)變形的阻礙作用愈明顯，對(duì)塑性變形的抗力也便愈大。對(duì)純金屬、單相合金或低碳鋼都發(fā)現(xiàn)室溫屈服強(qiáng)度和晶粒大小有以下關(guān)系：式中的d為晶粒的平均直徑，k為比例常數(shù)。這是個(gè)經(jīng)驗(yàn)公式，但又表達(dá)了一個(gè)普遍規(guī)律。該公式常稱為霍爾-佩奇(Hall-Petch)關(guān)系。第21頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月晶界位錯(cuò)塞積模型位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)至晶界受阻，便塞積起來，位錯(cuò)塞積使頭部產(chǎn)生了應(yīng)力集中。在同樣的外加切應(yīng)力作業(yè)下，在晶界附近塞積的位錯(cuò)數(shù)為粗晶粒多細(xì)晶粒少。位錯(cuò)塞積后便對(duì)晶粒中心的位錯(cuò)源有一反作用力，隨塞積的數(shù)目而增大，增大到某一數(shù)值時(shí)，位錯(cuò)源停止動(dòng)作。細(xì)晶粒的反作用力大，因?yàn)殡x位錯(cuò)源近，導(dǎo)致細(xì)晶粒的位錯(cuò)數(shù)目小。由于粗晶粒晶界處塞積的位錯(cuò)數(shù)多，產(chǎn)生的應(yīng)力集中就更大，由前面所講的變形傳遞過程，更加容易使相鄰晶粒的位錯(cuò)源開動(dòng)，因而粗晶粒的屈服強(qiáng)度較低，即在較低的外力下就開始塑性變形。第22頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月純金屬的變形強(qiáng)化加工硬化：在金屬拉伸時(shí)的應(yīng)力－應(yīng)變曲線中可以看出，要繼續(xù)變形只有不斷增加外力。一.位錯(cuò)的交割第23頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月二.位錯(cuò)的反應(yīng)兩個(gè)滑移面上的位錯(cuò)相遇，在一定條件下可發(fā)生位錯(cuò)反應(yīng)，形成一個(gè)不可動(dòng)搖的位錯(cuò)。新位錯(cuò)不可動(dòng)，通常稱之為梯桿位錯(cuò)。這種位錯(cuò)結(jié)合，稱為洛麥爾－柯垂?fàn)栨i（L-C鎖）。由于面角位錯(cuò)鎖的存在，使得兩個(gè)滑移面上隨后運(yùn)動(dòng)的位錯(cuò)受到阻塞，這是引起加工硬化的一個(gè)可能原因，它特別對(duì)低層錯(cuò)能的面心立方金屬的變形強(qiáng)化影響較大。第24頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月三.位錯(cuò)的增殖塑性變形的過程中，盡管位錯(cuò)移出晶體產(chǎn)生滑移臺(tái)階，但位錯(cuò)的數(shù)量(位錯(cuò)密度)卻在不斷的增加，這是因?yàn)樵谕鈶?yīng)力作用下發(fā)生塑性變形時(shí)位錯(cuò)會(huì)發(fā)生增殖。

例如1）F-R源（弗蘭克－瑞德源）第25頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月位錯(cuò)的增殖

利用Fnak-Read源說明增殖的過程。若滑移面上有一段位錯(cuò)，CD兩點(diǎn)釘住不可滑移，在外力作用下位錯(cuò)應(yīng)向右移動(dòng)，這段位錯(cuò)將彎曲、擴(kuò)張，相遇為異號(hào)位錯(cuò)相消，產(chǎn)生一位錯(cuò)環(huán)，內(nèi)部CD段還存在。反復(fù)可生成一系列的位錯(cuò)環(huán)，擴(kuò)展到晶體外的產(chǎn)生滑移臺(tái)階可為柏氏矢量的整數(shù)倍。

第26頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月2）雙交滑移機(jī)制高層錯(cuò)能的面心立方和體心立方，變形時(shí)的位錯(cuò)增殖主要是靠雙交滑移。見書上P342第27頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月合金的變形與強(qiáng)化固溶強(qiáng)化：合金在形成單相固溶體后，變形時(shí)的臨界切應(yīng)力都高于純金屬。

置換式的溶質(zhì)原子，考慮溶質(zhì)原子與溶劑原子尺寸的差別。尺寸相差越大，溶解度越小，強(qiáng)化效果越大。原子尺寸差別（或稱錯(cuò)配）所引起的晶格畸變，會(huì)產(chǎn)生一內(nèi)應(yīng)力場，位錯(cuò)在這內(nèi)應(yīng)立場中運(yùn)動(dòng)會(huì)受到阻力。對(duì)一些合金還考慮彈性模量的差別。如尺寸上沒有差別，溶質(zhì)原子切變模量較大，對(duì)位錯(cuò)有斥力，反之切變模量較小時(shí)則有吸力。第28頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月間隙式的溶質(zhì)原子對(duì)于間隙式的溶質(zhì)原子，當(dāng)其溶于體心立方中，會(huì)造成不對(duì)稱畸變。這時(shí)，溶質(zhì)原子不僅和刃型位錯(cuò)，也和螺型位錯(cuò)有強(qiáng)烈的交互作用，因而產(chǎn)生了很強(qiáng)的固溶強(qiáng)化效果。第29頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月低碳鋼的屈服和應(yīng)變時(shí)效

現(xiàn)象：上下屈服點(diǎn)、屈服延伸（呂德斯帶擴(kuò)展）。

預(yù)變形和時(shí)效的影響：去載后立即加載不出現(xiàn)屈服現(xiàn)象；去載后放置一段時(shí)間或200℃加熱后再加載出現(xiàn)屈服。

原因：柯氏氣團(tuán)的存在、破壞和重新形成。

第30頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月第二相對(duì)合金變形的影響1結(jié)構(gòu)：基體＋第二相。2性能（1）兩相性能接近：按強(qiáng)度分?jǐn)?shù)相加計(jì)算。（2）軟基體＋硬第二相

第二相網(wǎng)狀分布于晶界（二次滲碳體）；a結(jié)構(gòu)

兩相呈層片狀分布（珠光體）；

第二相呈顆粒狀分布（三次滲碳體）。

第31頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月（2）軟基體＋硬第二相

彌散強(qiáng)化：位錯(cuò)繞過第二相粒子(粒子、位錯(cuò)環(huán)阻礙位錯(cuò)運(yùn)動(dòng))b強(qiáng)化

沉淀強(qiáng)化：位錯(cuò)切過第二相粒子（表面能、錯(cuò)排能、粒子阻礙位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)）

第32頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月冷變形金屬的組織與性能冷變形金屬的力學(xué)性能第33頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月冷變形金屬的組織

晶粒拉長;形成纖維組織

雜質(zhì)呈細(xì)帶狀或鏈狀分布。

晶粒拉長;形成纖維組織

雜質(zhì)呈細(xì)帶狀或鏈狀分布。第34頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月形成形變織構(gòu)（1）形變織構(gòu)：多晶體材料由塑性變形導(dǎo)致的各晶粒呈擇優(yōu)取向的組織。

絲織構(gòu)：某一晶向趨于與拔絲方向平行。（拉拔時(shí)形成）（2）常見類型

板織構(gòu)：某晶面趨于平行于軋制面，某晶向趨于平行于主變形方向。（軋制時(shí)形成）

形成位錯(cuò)胞變形量

位錯(cuò)纏結(jié)

位錯(cuò)胞（大量位錯(cuò)纏結(jié)在胞壁，胞內(nèi)位錯(cuò)密度低。）

第35頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月殘余應(yīng)力（約占變形功的10％）

第一類殘余應(yīng)力（

Ⅰ）：宏觀內(nèi)應(yīng)力，由整個(gè)物體變形不均勻引起。1分類

第二類殘余應(yīng)力（

Ⅱ）：微觀內(nèi)應(yīng)力，由晶粒變形不均勻引起。

第三類殘余應(yīng)力（

Ⅲ）：點(diǎn)陣畸變，由位錯(cuò)、空位等引起。80-90%。

利：預(yù)應(yīng)力處理，如汽車板簧的生產(chǎn)。2利弊

弊：引起變形、開裂，如黃銅彈殼的腐蝕開裂。

3消除：去應(yīng)力退火。

第36頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月金屬的斷裂理論斷裂強(qiáng)度利用原子間結(jié)合力的模型可以求出金屬的理論斷裂強(qiáng)度。實(shí)際斷裂強(qiáng)度金屬的實(shí)際斷裂強(qiáng)度要比理論計(jì)算的斷裂強(qiáng)度低得多。原因------------材料內(nèi)部存在裂紋。裂紋多半是由不均勻和變形受到阻礙（如晶界、第二相等），產(chǎn)生了很大的應(yīng)力集中，當(dāng)應(yīng)力集中達(dá)到了理論斷裂強(qiáng)度才開始萌生裂紋。第37頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月冷變形金屬的回復(fù)階段一回復(fù)與再結(jié)晶回復(fù)：冷變形金屬在低溫加熱時(shí)，其顯微組織無可見變化，但其物理、力學(xué)性能卻部分恢復(fù)到冷變形以前的過程。再結(jié)晶：冷變形金屬被加熱到適當(dāng)溫度時(shí)，在變形組織內(nèi)部新的無畸變的等軸晶粒逐漸取代變形晶粒，而使形變強(qiáng)化效應(yīng)完全消除的過程?；貜?fù)再結(jié)晶晶粒長大第38頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月二顯微組織變化（示意圖）回復(fù)階段：顯微組織仍為纖維狀，無可見變化；再結(jié)晶階段：變形晶粒通過形核長大，逐漸轉(zhuǎn)變?yōu)樾碌臒o畸變的等軸晶粒。晶粒長大階段：晶界移動(dòng)、晶粒粗化，達(dá)到相對(duì)穩(wěn)定的形狀和尺寸。回復(fù)再結(jié)晶晶粒長大第39頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月回復(fù)動(dòng)力學(xué)（示意圖）1加工硬化殘留率與退火溫度和時(shí)間的關(guān)系ln(x0/x)=c0texp(-Q/RT)x0–原始加工硬化殘留率；x－退火時(shí)加工硬化殘留率；c0－比例常數(shù)；t－加熱時(shí)間；T－加熱溫度。第40頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月回復(fù)動(dòng)力學(xué)（示意圖）2動(dòng)力學(xué)曲線特點(diǎn)（1）沒有孕育期；（2）開始變化快，隨后變慢；（3）長時(shí)間處理后，性能趨于一平衡值。第41頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月二回復(fù)機(jī)理

1低溫回復(fù)（0.1－0.3Tm）移至晶界、位錯(cuò)處點(diǎn)缺陷運(yùn)動(dòng)空位＋間隙原子消失缺陷密度降低空位聚集（空位群、對(duì)）第42頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月回復(fù)機(jī)理

2中溫回復(fù)

（0.3－0.5Tm）異號(hào)位錯(cuò)相遇而抵銷位錯(cuò)滑移位錯(cuò)纏結(jié)重新排列位錯(cuò)密度降低亞晶粒長大第43頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月二回復(fù)機(jī)理

3高溫回復(fù)（>0.5Tm）位錯(cuò)攀移（＋滑移）位錯(cuò)垂直排列（亞晶界）多邊化（亞晶粒）彈性畸變能降低。第44頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月冷變形金屬的再結(jié)晶一再結(jié)晶的形核與長大1形核亞晶長大形核機(jī)制（變形量較大時(shí)）亞晶合并形核亞晶界移動(dòng)形核（吞并其它亞晶或變形部分）晶界凸出形核（變形量較小時(shí)）晶界弓出形核，凸向亞晶粒小的方向第45頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月一再結(jié)晶的形核與長大

驅(qū)動(dòng)力：畸變能差2長大方式：晶核向畸變晶粒擴(kuò)展，直至新晶粒相互接觸。注：再結(jié)晶不是相變過程。第46頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月二再結(jié)晶動(dòng)力學(xué)（1）再結(jié)晶速度與溫度的關(guān)系v再＝Aexp(-QR/RT)（2）規(guī)律開始時(shí)再結(jié)晶速度很小，在體積分?jǐn)?shù)為0.5時(shí)最大，然后減慢。第47頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月影響再結(jié)晶的因素在給定溫度下發(fā)生再結(jié)晶需要一個(gè)最小的變形量，這通常為臨界變形度。低于此變形度，不能再結(jié)晶。變形度越小，開始再結(jié)晶的溫度就越高。這也意味著臨界變形度隨著退火溫度的升高而減小。再結(jié)晶后的晶粒大小主要取決于變形程度。變形量越大，再結(jié)晶后的晶粒越細(xì)。第48頁，課件共54頁，創(chuàng)作于2023年2月4.微量雜質(zhì)元素就可明顯地升高再結(jié)晶溫度或推遲再結(jié)晶過程的進(jìn)行。阻礙位錯(cuò)和晶界的運(yùn)動(dòng)，不利于再結(jié)晶。5.第二相的影響。當(dāng)?shù)诙喑叽巛^大，間距較寬時(shí)，再結(jié)晶核心能在其表面產(chǎn)生。當(dāng)?shù)诙喑叽绫容^小且較密集時(shí)，則會(huì)阻礙再結(jié)晶的進(jìn)行。6.原始晶粒