第10章 熱力學(xué)第一定律

氣體動(dòng)理論研究氣體處于平衡態(tài)下宏觀量與微觀量之間的關(guān)系（宏觀量的微觀解釋）。熱力學(xué)基礎(chǔ)研究一個(gè)熱力學(xué)系統(tǒng)的狀態(tài)發(fā)生變化時(shí)在能量上遵循的普遍規(guī)律及條件。它包括：熱力學(xué)第一定律：熱力學(xué)第二定律：狀態(tài)變化過程中能量所遵循的規(guī)律狀態(tài)變化自然過程具有方向性的規(guī)律序言：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案第10章熱力學(xué)第一定律10.1功熱量熱力學(xué)第一定律10.2準(zhǔn)靜態(tài)過程10.3熱容10.4絕熱過程10.5循環(huán)過程10.6卡諾循環(huán)10.7致冷循環(huán)海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案理想氣體，由于忽略分子間的相互作用勢，內(nèi)能是溫度的單值函數(shù)系統(tǒng)內(nèi)能10.1功熱量熱力學(xué)第一定律熱學(xué)研究分子的熱運(yùn)動(dòng)及其產(chǎn)生的熱現(xiàn)象。熱運(yùn)動(dòng)所具有的能量稱熱能（系統(tǒng)內(nèi)能）。熱能包括熱運(yùn)動(dòng)的動(dòng)能和分子間相互作用勢能。系統(tǒng)內(nèi)能是狀態(tài)量海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案

做功熱傳遞E改變方式特點(diǎn)能量轉(zhuǎn)換量度做功熱傳遞與宏觀位移相聯(lián)系通過非保守力做功實(shí)現(xiàn)機(jī)械運(yùn)動(dòng)熱運(yùn)動(dòng)A與溫差相聯(lián)系，通過分子碰撞實(shí)現(xiàn)熱運(yùn)動(dòng)熱運(yùn)動(dòng)Q內(nèi)能E是系統(tǒng)狀態(tài)的單值函數(shù)，內(nèi)能改變量只與初末狀態(tài)有關(guān)，與所經(jīng)過的過程無關(guān)。改變系統(tǒng)狀態(tài)的方式（改變系統(tǒng)內(nèi)能的方式）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案熱力學(xué)第一定律熱力學(xué)第一定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式AQE1E2某一熱力學(xué)過程，系統(tǒng)從外界吸熱Q，對(duì)外界做功A，系統(tǒng)內(nèi)能從初始態(tài)E1變?yōu)?/p>

E2，則由能量守恒：物理意義：對(duì)任意的熱力學(xué)系統(tǒng)，系統(tǒng)從外界吸收的熱量，一部分增加系統(tǒng)的內(nèi)能，一部分用于系統(tǒng)對(duì)外作功。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案熱力學(xué)第一定律適用于任何系統(tǒng)的任何過程；實(shí)際過程是多樣化的：系統(tǒng)從外界吸熱系統(tǒng)向外界放熱外界對(duì)系統(tǒng)作功系統(tǒng)對(duì)外界作功系統(tǒng)內(nèi)能減少系統(tǒng)內(nèi)能增加對(duì)于一個(gè)無限小過程：熱力學(xué)第一定律是包含熱現(xiàn)象在內(nèi)的能量轉(zhuǎn)換與守恒定律；（微分式）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案熱力學(xué)第一定律另一表述：即不消耗任何能量而源源不斷地對(duì)外做功的機(jī)器是不可能制造的。第一類永動(dòng)機(jī)不可能制造的。即：違反熱力學(xué)第一定律海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例1：一熱力學(xué)系統(tǒng)由圖示a狀態(tài)沿acb過程到達(dá)狀態(tài)b時(shí)，吸收了560J的熱量，對(duì)外作了360J的功（1）如果它沿adb過程達(dá)到狀態(tài)b時(shí)，對(duì)外做了220J的功，它吸收了多少熱量？（2）當(dāng)它由狀態(tài)b沿曲線ba返回狀態(tài)a時(shí)，外界對(duì)它做了280J的功，它與外界交換了多少熱量？是吸熱還是放熱？VPoabdc解：acb過程海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案VPoabdc（1）adb過程：（2）由狀態(tài)b沿曲線ba返回狀態(tài)a：負(fù)號(hào)表示系統(tǒng)向外界放熱海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.2準(zhǔn)靜態(tài)過程準(zhǔn)靜態(tài)過程熱力學(xué)系統(tǒng)：熱學(xué)的研究對(duì)象，即由大量微觀粒子組成的宏觀實(shí)體。系統(tǒng)的狀態(tài)：平衡態(tài)：可用一組確定的狀態(tài)參量描述，如(p,V,T)非平衡態(tài)：不能用一定的狀態(tài)參量描述。熱力學(xué)過程：系統(tǒng)的狀態(tài)隨時(shí)間變化過程。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案1221在一熱力學(xué)過程中，總伴隨著兩個(gè)因素：平衡態(tài)被破壞。沒有平衡態(tài)的破壞，狀態(tài)就不會(huì)改變，就談不上過程。分子熱運(yùn)動(dòng)和碰撞，系統(tǒng)有從非平衡態(tài)向平衡態(tài)恢復(fù)的趨勢。這一恢復(fù)時(shí)間稱馳豫時(shí)間。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案若過程進(jìn)行得足夠緩慢，以至于平衡態(tài)破壞后立刻得到恢復(fù)——準(zhǔn)靜態(tài)過程。若過程進(jìn)行得比較快（如爆炸過程），以至于平衡態(tài)破壞后來不及恢復(fù)——非準(zhǔn)靜態(tài)過程。準(zhǔn)靜態(tài)過程：中間態(tài)無限接近平衡態(tài)的過程，是一種理想化的過程。實(shí)際過程只要過程進(jìn)行的時(shí)間遠(yuǎn)大于系統(tǒng)的馳豫時(shí)間，均可看作準(zhǔn)靜態(tài)過程。如：實(shí)際汽缸的壓縮過程可看作準(zhǔn)靜態(tài)過程。

S海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案實(shí)際汽缸的壓縮過程，外界對(duì)系統(tǒng)做功u過程無限緩慢，無摩擦。非平衡態(tài)到平衡態(tài)的過渡時(shí)間，即弛豫時(shí)間，約10-3

秒，如果實(shí)際壓縮一次所用時(shí)間為1秒，就可以說是準(zhǔn)靜態(tài)過程。外界壓強(qiáng)總比系統(tǒng)壓強(qiáng)大一小量△P

，就可以緩慢壓縮。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案準(zhǔn)靜態(tài)過程在狀態(tài)圖上可用一條曲線表示,

如圖。一個(gè)點(diǎn)代表一個(gè)平衡態(tài)一條曲線代表一個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)過程②氣體等溫膨脹①氣體自由膨脹T課堂思考：試分析下列過程的性質(zhì)。已知：OVp海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案準(zhǔn)靜態(tài)過程的功當(dāng)活塞移動(dòng)微小位移dl時(shí)，系統(tǒng)對(duì)外界所作的元功為：以氣缸內(nèi)氣體膨脹為例推導(dǎo)功的計(jì)算公式：如圖，氣缸內(nèi)氣體壓強(qiáng)為p，活塞面積為s體積膨脹，系統(tǒng)對(duì)外作正功；體積縮小，系統(tǒng)對(duì)外作負(fù)功；體積不變，系統(tǒng)不作功。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案系統(tǒng)體積由V1變?yōu)閂2，系統(tǒng)對(duì)外界作總功為：（體積功的計(jì)算公式）以上結(jié)論具有普遍意義。對(duì)于任一系統(tǒng)，只要做功是通過體積變化來實(shí)現(xiàn)的，其功均可用上式表示。課堂思考：如圖，系統(tǒng)由相同的初態(tài)出發(fā)，經(jīng)過三個(gè)不同的中間態(tài)，最后到達(dá)相同的末態(tài)，問：那個(gè)過程系統(tǒng)對(duì)外做的功最大？VPoab...海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案體積功的圖示功的大小等于p—V

圖上過程曲線p(V)下的面積。vv+dv功的正負(fù)通過過程方向判斷。功是過程量，內(nèi)能是狀態(tài)量，熱量是過程量。條形面積代表元功曲線下面積代表總功海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案示功圖：p-V圖上過程曲線下的面積當(dāng)氣體膨脹時(shí)，它對(duì)外界作正功；當(dāng)氣體被壓縮時(shí)，它對(duì)外作負(fù)功，但其數(shù)值都等于過程曲線下面的面積。凈海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例2：（mol）的理想氣體在保持溫度T不變的情況下，體積V1從經(jīng)過準(zhǔn)靜態(tài)過程變化到V2。求在這一等溫過程中氣體對(duì)外做的功和它從外界吸收的熱量.解：由理想氣體狀態(tài)方程：得代入上式（1）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（2）由理想氣體內(nèi)能公式：等溫過程，溫度不變，內(nèi)能不變（3）由熱力學(xué)第一定律：可見，等溫膨脹時(shí)，氣體從外界吸收熱量全部用于對(duì)外做功，內(nèi)能不變。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.3熱容系統(tǒng)與外界之間的熱傳遞常會(huì)引起系統(tǒng)本身溫度的變化，這一溫度的變化和熱傳遞的關(guān)系用熱容表示。設(shè)1mol物質(zhì)溫度升高dT時(shí)，所吸收的熱量為dQ，則：稱該物質(zhì)的摩爾熱容由于熱量是過程量，故摩爾熱容也是過程量。常用的摩爾熱容有摩爾定壓熱容、摩爾定體熱容。理想氣體摩爾定體熱容海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案ＰＯV１２VP1P2等體過程：由熱力學(xué)第一定律，有：由理想氣體內(nèi)能公式兩邊微分dV=0或V=C海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（理想氣體摩爾定體熱容）單原子理想氣體雙原子理想氣體多原子理想氣體等容過程系統(tǒng)與外界交換熱量：ＰＯV１２VP1P2海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案等壓過程：dp=0或p=C由熱力學(xué)第一定律，有：理想氣體摩爾定壓熱容由理想氣體狀態(tài)方程：兩邊微分得：由理想氣體內(nèi)能公式：兩邊微分海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（理想氣體摩爾定壓熱容）等壓過程系統(tǒng)與外界交換熱量：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（邁耶公式）邁耶公式稱比熱（容）比單原子分子剛性多原子分子剛性雙原子分子分子種類海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案單原子分子剛性多原子分子剛性雙原子分子分子種類經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論給出的理想氣體摩爾熱容單原子分子氣體熱容與實(shí)驗(yàn)符合較好；剛性雙原子分子氣體熱容僅在常溫下符合較好；剛性多原子分子氣體熱容常溫下也有較大差別。要對(duì)氣體熱容作出完滿解釋，必須采用量子力學(xué)理論海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案等體過程等壓過程等溫過程p-V圖示過程方程AE2-E1摩爾熱容QＰＯV１２VP1P200海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例3、計(jì)算2mol的氦氣（He）在圖示過程中的A與Q以及內(nèi)能的變化。解：等體過程該過程向外放熱，并引起系統(tǒng)內(nèi)能減少其中海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案等壓過程海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案課堂練習(xí)：質(zhì)量為2.8g，溫度為300K，壓強(qiáng)為1atm的氮?dú)?，等壓膨脹到原來?倍。求：氮?dú)鈱?duì)外所作的功，內(nèi)能的增量以及吸收的熱量

解：根據(jù)等壓過程方程，有因?yàn)槭请p原子分子氣體海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.4絕熱過程等壓過程：dp=0等容過程：dV=0等溫過程：dT=0絕熱過程：絕熱過程——系統(tǒng)不與外界交換熱量的過程。準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過程能量關(guān)系（絕熱過程）絕熱過程中系統(tǒng)對(duì)外做功全部是以系統(tǒng)內(nèi)能減少為代價(jià)的?；蛘吆Ｄ洗髮W(xué)－大學(xué)物理電子教案絕熱過程方程的推導(dǎo)聯(lián)立（1）、（2）消去dT絕熱過程能量關(guān)系：根據(jù)理想氣體狀態(tài)方程兩邊微分，得：（1）（2）分量變量，兩邊積分得：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（泊松公式）或者——稱理想氣體絕熱過程的過程方程。稱比熱比或絕熱系數(shù)其中海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案剛性多原子分子剛性雙原子分子單原子分子（比熱比或絕熱系數(shù)）絕熱過程曲線——絕熱線可在p-V圖中畫絕熱過程曲線VPO12海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案絕熱線與等溫線比較膨脹相同的體積絕熱比等溫壓強(qiáng)下降得快絕熱線等溫線等溫絕熱絕熱線比等溫線更陡。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案絕熱過程中功的計(jì)算VPO12方法一：方法二：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案小結(jié)：熱力學(xué)第一定律在幾種常見的準(zhǔn)靜態(tài)過程中的應(yīng)用依據(jù)的方程：理想氣體狀態(tài)方程：理想氣體的內(nèi)能公式：準(zhǔn)靜態(tài)過程中的體積功公式：熱量的計(jì)算公式：熱力學(xué)第一定律：等容過程等壓過程海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例4：溫度為25℃，壓強(qiáng)為1atm的1mol剛性雙原子分子理想氣體經(jīng)等溫過程體積膨脹至原來的3倍。求：(1)該過程中氣體對(duì)外所作的功；

(2)若氣體經(jīng)絕熱過程體積膨脹至原來的3倍，氣體對(duì)外所作的功。

VpO解：(1)由等溫過程可得：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案將熱力學(xué)第一定律應(yīng)用于絕熱過程方程中，有(2)根據(jù)絕熱過程方程，有VpO海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例5:1mol單原子理想氣體,由狀態(tài)a(p1,V1)先等壓加熱至體積增大一倍，再等容加熱至壓力增大一倍，最后再經(jīng)絕熱膨脹，使其溫度降至初始溫度，如圖。試求：（1）狀態(tài)d的體積Vd；（2）整個(gè)過程對(duì)外所作的功;（3）整個(gè)過程吸收的熱量。oVp2p1p1V12V1abcd解：（1）根據(jù)題意又根據(jù)物態(tài)方程海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案再根據(jù)絕熱方程（2）先求各分過程的功oVp2p1p1V12V1abcd海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案oVp2p1p1V12V1abcd（3）計(jì)算整個(gè)過程吸收的總熱量有兩種方法：方法一：根據(jù)整個(gè)過程吸收的總熱量等于各分過程吸收熱量的和。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案oVp2p1p1V12V1abcd海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案方法二：對(duì)abcd

整個(gè)過程應(yīng)用熱力學(xué)第一定律：oVp2p1p1V12V1abcd海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.5循環(huán)過程由熱力學(xué)第一定律可知，熱、功之間可互相轉(zhuǎn)換。我們可設(shè)計(jì)這樣的一種裝置，使熱量轉(zhuǎn)化為功；要想使熱量連續(xù)不斷地變?yōu)楣Γ到y(tǒng)的熱力學(xué)過程必須是一個(gè)循環(huán)過程；完成這種過程的裝置稱熱機(jī)——使熱量連續(xù)不斷地變?yōu)楣Φ难b置；在熱機(jī)中被用來吸收熱量并對(duì)外做功的物質(zhì)稱工作物質(zhì)，簡稱工質(zhì)。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案循環(huán)過程如果循環(huán)的各個(gè)階段都是準(zhǔn)靜態(tài)過程，則循環(huán)過程在P–V圖上表示為一閉合曲線。VpOⅡⅠ··循環(huán)過程：系統(tǒng)從某一狀態(tài)出發(fā)，經(jīng)過任意的一系列過程，最后又回到初態(tài)的整個(gè)過程。P–V圖上一個(gè)點(diǎn)代表——————————一條曲線代表——————————————，一個(gè)閉合曲線代表———————————。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案VpOⅡⅠ··準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過程能量關(guān)系：(2)凈功A＝閉合曲線包圍的面積(3)熱量：有些階段吸熱，有些階段放熱。ⅠⅡQ1Q2abVpO··（系統(tǒng)對(duì)外作正功）正循環(huán)(熱機(jī)循環(huán)）（Q1表吸熱、Q2表放熱）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案一定量的工質(zhì)在一次循環(huán)過程中要從高溫?zé)釒煳鼰幔渲幸徊糠钟脕韺?duì)外做功，另一部分在低溫?zé)釒焯庒尫?，最后工質(zhì)回到原來狀態(tài)——熱機(jī)原理。熱機(jī)是把熱運(yùn)動(dòng)的能量轉(zhuǎn)化為機(jī)械能的機(jī)器。這種轉(zhuǎn)變是通過工作物質(zhì)完成的。熱機(jī)效率：高溫?zé)嵩吹蜏責(zé)嵩春Ｄ洗髮W(xué)－大學(xué)物理電子教案逆循環(huán)（致冷循環(huán)）（系統(tǒng)對(duì)外作負(fù)功）各分過程的功能關(guān)系與正循環(huán)過程相反。整個(gè)逆循環(huán)的結(jié)果是：高溫?zé)嵩吹蜏責(zé)嵩赐饨鐚?duì)系統(tǒng)做功，系統(tǒng)由低溫?zé)嵩刺幬諢崃浚蚋邷責(zé)嵩刺幏懦鰺崃?。逆向循環(huán)的致冷系數(shù)：（Q1表放熱、Q2表吸熱）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例6:奧托循環(huán)是理想汽油機(jī)循環(huán)，它由兩個(gè)等容線與兩個(gè)絕熱線組成，如圖所示，已知V1、V2和

。求該熱機(jī)的效率。PVabcdV1V2Q2Q1計(jì)算，吸熱Q1同理，放熱Q2解：循環(huán)效率：PVabcdV1V2Q2Q1由絕熱過程只決定于體積壓縮比，若壓縮比7，γ=1.4，則η=55%，實(shí)際只有25%。兩式相減，整理后得：得循環(huán)效率為：課堂練習(xí)：2mol雙原子分子理想氣體作如圖所示的循環(huán)，其中bc為絕熱過程。求：⑴各態(tài)的狀態(tài)參量；⑵一個(gè)循環(huán)中，氣體吸、放熱各為多少？凈吸熱多少？⑶氣體在一個(gè)循環(huán)中作的凈功；⑷循環(huán)效率。解題思路：如圖所示，三個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)過程中，ab過程吸熱，bc過程絕熱，ca過程放熱，利用狀態(tài)方程和過程方程可求得各態(tài)的狀態(tài)參量。利用基本公式可求出吸熱和放熱及作的功，再由效率公式計(jì)算出循環(huán)效率。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案解：雙原子理想氣體：⑴確定各態(tài)的狀態(tài)參量b態(tài):由理想氣體狀態(tài)方程：=2mol,i=5,=(i+2)/i=1.4c態(tài):bc

為絕熱過程,因此海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案根據(jù)ab過程方程，有：a態(tài):海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案⑵ab

過程氣體吸熱為：Q1=Qab

ca過程氣體放熱為：系統(tǒng)凈吸熱為：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案⑷循環(huán)效率：⑶氣體對(duì)外作凈功：由熱力學(xué)第一定律，系統(tǒng)經(jīng)過一循環(huán)過程，系統(tǒng)對(duì)外做的凈功：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.6卡諾循環(huán)1824年法國青年工程師提出了一個(gè)理想循環(huán)——卡諾循環(huán)?？ㄖZ循環(huán)：是一種準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)，在循環(huán)過程中工質(zhì)只與兩個(gè)恒溫?zé)釒旖粨Q熱量。即循環(huán)過程中不存在散熱、漏氣等因素存在。即卡諾循環(huán)由兩條等溫線和兩條絕熱線組成的循環(huán)過程。以理想氣體為工作物質(zhì)：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案01-2等溫膨脹：吸熱3-4等溫壓縮：放熱海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案4-1和2-3是絕熱過程：0兩式相除，得（理想氣體為工質(zhì)的卡諾循環(huán)的效率）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案可以證明，與工作物質(zhì)無關(guān)，而且它是實(shí)際工作在T1、T2之間的各種熱機(jī)效率的最大值。實(shí)際熱機(jī)：（1）熱庫并不是恒溫；（2）散熱、漏氣時(shí)有存在；（3）進(jìn)行的過程不是準(zhǔn)靜態(tài)過程。故實(shí)際熱機(jī)效率比卡諾熱機(jī)效率相差很多。但上式仍具有一定的實(shí)際意義。海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案卡諾循環(huán)效率的意義：它提出了提高熱機(jī)效率的途徑：（1）提高高溫?zé)嵩吹臏囟?；?）降低低溫?zé)嵩吹臏囟?；?）盡量減少摩擦和漏熱，使循環(huán)過程盡可能接近卡諾循環(huán)。（）（）海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案例：一卡諾熱機(jī)，當(dāng)高溫?zé)嵩吹臏囟葹?27℃、低溫?zé)嵩礈囟葹?7℃時(shí)，其每次循環(huán)對(duì)外作凈功8000J．今維持低溫?zé)嵩吹臏囟炔蛔?，提高高溫?zé)嵩礈囟?，使其每次循環(huán)對(duì)外作凈功10000J．若兩個(gè)卡諾循環(huán)都工作在相同的兩條絕熱線之間，試求：

(1)第二個(gè)循環(huán)的熱機(jī)效率；

(2)第二個(gè)循環(huán)的高溫?zé)嵩吹臏囟龋猓?/p>

海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案＝24000J第二循環(huán)吸熱

海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案（1）（2）（3）（4）答案：（4）正確課堂思考：一卡諾機(jī)進(jìn)行如圖兩個(gè)循環(huán)abcda、ab’c’da與之對(duì)應(yīng)的系統(tǒng)對(duì)外作功分別為A1、A2

,熱機(jī)效率分別為，

下列表述正確的是：海南大學(xué)－大學(xué)物理電子教案10.7致冷循環(huán)——逆循環(huán)高溫?zé)嵩吹蜏責(zé)嵩茨芰筷P(guān)系：外界對(duì)系統(tǒng)做功，系統(tǒng)由低溫?zé)嵩刺幬諢崃?，向高溫?zé)嵩刺幏懦鰺崃?。由于逆循環(huán)從低溫物體處吸熱，這樣有可能使它的溫度降低。故這種循環(huán)又稱致冷循環(huán)，按這種循環(huán)工作的機(jī)器稱制冷機(jī)。致冷系數(shù)：海南大學(xué)－大學(xué)物理