靜電場力所做的功與路徑無關(guān)

靜電場力所做的功與路徑無關(guān)第1頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四6.3.1靜電場力所做的功與路徑無關(guān)

1.單個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場第2頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四在點(diǎn)電荷的電場中，電場力對試驗(yàn)電荷所做的功，只與試驗(yàn)電荷所帶電量以及起點(diǎn)和終點(diǎn)位置有關(guān)，而與所經(jīng)歷的路徑無關(guān)．2.任何帶電體系產(chǎn)生的電場

第3頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四當(dāng)試驗(yàn)電荷在任何靜電場中移動(dòng)時(shí)，電場力所做的功只與試驗(yàn)電荷的電量以及起點(diǎn)和終點(diǎn)的位置有關(guān)，而與路徑無關(guān)．這表明靜電場力是保守力，靜電場是保守力場．6.3.2靜電場的環(huán)路定律

第4頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四靜電場的環(huán)路定理：在靜電場中，場強(qiáng)沿任意閉合回路的線積分等于零．6.3.3電勢能電勢

1.電勢能第5頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四2.電勢電勢能在量值上等于把電荷從該點(diǎn)經(jīng)任意路徑移到無窮遠(yuǎn)處電場力所做的功．電場中某點(diǎn)的電勢在量值上等于單位正電荷放在該點(diǎn)時(shí)的電勢能，或者說，等于單位正電荷從該點(diǎn)沿任意路徑移到無限遠(yuǎn)處電場力所做的功

．電勢的單位是伏特，符號為．第6頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四靜電場中任意兩點(diǎn)和之間的電勢差在量值上等于把單位正電荷從點(diǎn)經(jīng)任意路徑移到點(diǎn)時(shí)，電場力所做的功

．3.電勢差電場力所做的功可用電勢差表示為第7頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四例1求單個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場中各點(diǎn)的電勢．

解點(diǎn)電荷的場強(qiáng)為第8頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四6.3.4電勢的疊加原理

電勢的疊加原理：點(diǎn)電荷系產(chǎn)生的電場中任意一點(diǎn)的電勢是各個(gè)點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)的電場在該點(diǎn)的電勢的代數(shù)和．第9頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四6.3.5電荷連續(xù)分布帶電體的電勢

2.電勢疊加原理：1.電勢定義法：求電勢步驟（１）（２）（３）第10頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四例2求均勻帶電細(xì)圓環(huán)軸線上任一點(diǎn)上的電勢分布．已知環(huán)的半徑為，總電量為．

++++++++++++++++++++++++解第11頁，共13頁，2023年，2月20日，星期四例3求均勻帶電球面內(nèi)外的電勢分布，設(shè)球面電量為，半徑為．

解當(dāng)時(shí)，；當(dāng)時(shí)，（1）球面內(nèi)任一點(diǎn)的電勢（）第12頁，共13頁，20