彈性力學第二章應(yīng)力理論演示文稿

彈性力學第二章應(yīng)力理論演示文稿目前一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點彈性力學第二章應(yīng)力理論目前二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程目前三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

外力目前四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

外力體力即分布在物體體積內(nèi)部各個質(zhì)點上的力，又稱為質(zhì)量力。例如物體的重力、運轉(zhuǎn)零件的慣性力等。面力即作用在物體表面上的力，例如作用在飛機機翼上的空氣動力、水壩所受的水壓力等。目前五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

定義式體力：目前六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

定義式面力：目前七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

內(nèi)力物體內(nèi)部各個部分之間將產(chǎn)生相互作用，這種物體一部分與相鄰部分之間的作用力，稱為內(nèi)力。內(nèi)力也是分布力，它起著平衡外力和傳遞外力的作用，是變形體力學研究的重要對象之一。應(yīng)力的概念正是為了精確描述內(nèi)力而引進的。目前八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

應(yīng)力應(yīng)力矢量目前九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1若取為變形前面元的初始面積，則上式給出工程應(yīng)力，亦稱名義應(yīng)力，常用于小變形情況。對于大變形問題，應(yīng)取為變形后面元的實際面積，稱真實應(yīng)力，簡稱真應(yīng)力,也稱柯西應(yīng)力。應(yīng)力矢量：目前十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力的定義目前十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

應(yīng)力矢量的大小和方向不僅和M點的位置有關(guān)，而且和面元法線方向有關(guān)。目前十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

作用在同一點不同法向面元上的應(yīng)力矢量各不相同，反之，不同曲面上的面元，只要通過同一點且法線方向相同，則應(yīng)力矢量也相同。目前十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力矢量和面力矢量的數(shù)學定義和物理量綱都相同。區(qū)別在于：應(yīng)力是作用在物體內(nèi)界面上的未知內(nèi)力，而面力是作用在物體外表面的已知外力。當內(nèi)截面無限趨近于外表面時，應(yīng)力也趨近于外加面力之值。目前十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1正六面體微元:

外法線與坐標軸同向的三個面稱為正面，記為dSi，它們的單位法向矢量為i＝ei，ei是沿坐標軸的單位矢量；另三個外法線與坐標軸反向的面元稱為負面。目前十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1目前十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力分量的正負號規(guī)定目前十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1應(yīng)力分量的個數(shù)目前十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1x222x11131e2e3e1x3333213232112目前十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1把作用在正面dSi上的應(yīng)力矢量沿坐標軸正向分解得：即：x222x11131e2e3e1x3333213232112目前二十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1共出現(xiàn)九個應(yīng)力分量：目前二十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1

第一指標i表示面元的法線方向，稱面元指標；第二指標j表示應(yīng)力的分解方向，稱方向指標。當i＝j(luò)時，應(yīng)力分量垂直于面元，稱為正應(yīng)力。當i≠j時，應(yīng)力分量作用在面元平面內(nèi)，稱為剪應(yīng)力。目前二十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

外力、內(nèi)力與應(yīng)力Chapter3.1x222x11131e2e3e1x3333213232112方向規(guī)定：正面上與坐標軸同向或負面上與坐標軸反向為正。亦即“受拉為正，受壓為負”。目前二十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力柯西公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程目前二十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2柯西公式四面體OABC，由三個負面和一個法向矢量為的斜截面組成，其中為方向的方向余弦。斜截面上的應(yīng)力目前二十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2斜截面上的應(yīng)力柯西公式目前二十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2

柯西公式n柯西公式目前二十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2

的面積為dS,則三個負面的面積分別為斜截面的面元矢量為：柯西公式目前二十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2四面體的體積為：dh為頂點O到斜面的垂直距離n柯西公式目前二十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2四面體上作用力的平衡條件是：第五項是體力的合力，由于dh是小量，故體力項可以略去。可得：柯西公式目前三十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2根據(jù)商判則，知必是一個二階張量，于是定義應(yīng)力張量柯西公式目前三十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點這就是著名的柯西公式，又稱斜面應(yīng)力公式。Chapter3.2柯西公式目前三十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2把斜面應(yīng)力沿坐標軸方向分解：則柯西公式的分量表達式為即柯西公式目前三十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2

柯西公式應(yīng)用－計算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的大小柯西公式目前三十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2

柯西公式應(yīng)用－計算斜截面上的應(yīng)力斜面上應(yīng)力的方向即柯西公式目前三十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2斜面正應(yīng)力斜面剪應(yīng)力

柯西公式應(yīng)用－計算斜截面上的應(yīng)力柯西公式目前三十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.2

若斜面是物體的邊界面，則柯西公式可用作未知應(yīng)力場的力邊界條件：其中pj是面力p沿坐標軸方向的分量，通常記為寫成指標符號

柯西公式應(yīng)用－給定應(yīng)力邊界條件柯西公式目前三十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點應(yīng)力理論

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式

主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程目前三十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前三十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

概念切應(yīng)力為零的微分面稱為主微分平面，簡稱主平面。主平面的法線稱為應(yīng)力主軸，或者稱為應(yīng)力主方向。主平面上的正應(yīng)力稱為主應(yīng)力。目前四十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

主應(yīng)力和應(yīng)力不變量假設(shè)存在主平面BCD，其法線方向為n(l,m,n)，截面上的總應(yīng)力pn＝，亦即n方向截面上剪應(yīng)力為零。則截面上總應(yīng)力pn在坐標軸方向的分量可以表示為目前四十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量對斜面BCD運用柯西公式，可得：由剪應(yīng)力互等定理可得：目前四十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量由(1)和(2)式得：目前四十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量由于，所以要有非零解，則上述三個方程必須是線性相關(guān)的，亦即系數(shù)行列式為零：目前四十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量展開行列式得到應(yīng)力狀態(tài)的特征方程：式中目前四十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前四十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量求解應(yīng)力狀態(tài)的特征方程，可以得到三個實根：1，2，3，即為該點的三個主應(yīng)力。目前四十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量若將一個根代入如下方程組：可以順次求出相應(yīng)于1，2和3的三個主方向：目前四十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

I1、I2和

I3是三個與坐標選擇無關(guān)的標量，稱為應(yīng)力張量的第一、第二和第三不變量。它們是相互獨立的。

通常主應(yīng)力按其代數(shù)值的大小排列，稱為第一主應(yīng)力1、第二主應(yīng)力2和第三主應(yīng)力3

，且

目前四十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

主應(yīng)力的性質(zhì)

不變性由于特征方程的三個系數(shù)是不變量，所以作為特征根的主應(yīng)力及相應(yīng)主方向都是不變量。實數(shù)性即特征方程的根永遠是實數(shù)。目前五十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

極值性主應(yīng)力1和3是一點正應(yīng)力的最大值和最小值。在主坐標系中，任意斜截面上正應(yīng)力的表達式：目前五十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量正交性

特征方程無重根時，三個主應(yīng)力必兩兩正交；

特征方程有一對重根時，在兩個相同主應(yīng)力的作用平面內(nèi)呈現(xiàn)雙向等拉(或等壓)狀態(tài)，可在面內(nèi)任選兩個相互正交的方向作為主方向；特征方程出現(xiàn)三重根時，空間任意三個相互正交的方向都可作為主方向。目前五十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

在任意一點，都能找到一組三個相互正交的主方向，沿每點主方向的直線稱為該點的主軸。處處與主方向相切的曲線稱為主應(yīng)力跡線。以主應(yīng)力跡線為坐標曲線的坐標系稱為主坐標系。在主坐標系中，應(yīng)力張量可以簡化成對角型

主應(yīng)力坐標系目前五十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量在主坐標系中，主不變量表示為

主應(yīng)力坐標系目前五十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點例：已知受力物體中某點的應(yīng)力分量為（單位：MPa）試求主應(yīng)力分量及主方向余弦。解：此點的應(yīng)力狀態(tài)張量的矩陣形式為：

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前五十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點首先，求出應(yīng)力不變量為于是，特征方程為

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前五十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點求解此特征方程，得三個主應(yīng)力分別為

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前五十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點將三個主應(yīng)力值依次分別代入上式中的任意兩式，并利用關(guān)系式，聯(lián)立求解即可得到三個主方向的方向余弦。例如為求1的方向余弦，l1、m1、n1，將1＝214.6代入上式的前兩式得

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前五十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前五十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點同樣可得其余兩組方向余弦為：主應(yīng)力：主方向方向余弦：

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量目前六十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量

應(yīng)力偏量將應(yīng)力張量分解成球形張量和偏斜張量其中球形應(yīng)力張量：目前六十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.3

主應(yīng)力&應(yīng)力不變量應(yīng)力偏量目前六十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程目前六十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

最大剪應(yīng)力目前六十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

最大剪應(yīng)力在主應(yīng)力坐標系中：約束條件：目前六十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力引進拉格朗日乘子，求泛函的極值。相應(yīng)極值條件為于是，可得如下方程組目前六十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力可解出三個法線方向，分別代入下式便可得到三個剪應(yīng)力的極值，其中的最大者就是最大剪應(yīng)力。目前六十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力剪應(yīng)力的三個極值：方向：與對應(yīng)的兩個主應(yīng)力夾角為45。O目前六十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

正八面體目前六十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

八面體剪應(yīng)力目前七十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.4最大剪應(yīng)力&八面體剪應(yīng)力

八面體剪應(yīng)力八面體正應(yīng)力0為由可得八面體剪應(yīng)力0為目前七十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點應(yīng)力理論Chapter3

外力、內(nèi)力與應(yīng)力

柯西公式與應(yīng)力轉(zhuǎn)換公式主應(yīng)力與應(yīng)力不變量最大剪應(yīng)力，八面體剪應(yīng)力平衡微分方程目前七十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.5平衡微分方程

笛卡爾坐標系中的平衡微分方程考慮物體中A(x,y,z)點，其應(yīng)力狀態(tài)用直角坐標表示如下(如圖標注)而臨近一點B(x+dx,y+dy,z+dz)的應(yīng)力狀態(tài)也用直角坐標示出，根據(jù)應(yīng)力為位置函數(shù)的概念，將應(yīng)力在附近展開，保留一級微量連同應(yīng)計入的增量可得：目前七十三頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點Chapter3.5平衡微分方程

笛卡爾坐標系中的平衡微分方程應(yīng)力場：目前七十四頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前七十五頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前七十六頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前七十七頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前七十八頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前七十九頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前八十頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前八十一頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點目前八十二頁\總數(shù)九十五頁\編于二十一點OChapter3.5平衡微分方程其中X,Y,Z表示單位體積力(與坐標軸同向為正)圖示正六面體代表通過A(x,y,z)及B(x+dx,y+dy,z+dz)兩個點的一個微體，A,B點各有三個正交面。A