對流換熱的教案

對流換熱的教案第1頁/共64頁本章基本要求1．掌握熱對流和對流換熱的概念，了解對流換熱過程的熱傳遞機(jī)理。了解邊界層的概念及特點(diǎn)。2．掌握牛頓冷卻公式及式中各量含義，其中關(guān)鍵是對流換熱系數(shù)α的確定；掌握影響對流換熱的主要因素。3．理解研究穩(wěn)態(tài)無相變對流換熱問題時所常用的準(zhǔn)則數(shù)及其物理意義。4．了解常見的各種無相變對流換熱過程（如管內(nèi)強(qiáng)制對流換熱、管外橫向繞流管束時的強(qiáng)制對流換熱以及大空間自然對流換熱）的換熱特點(diǎn)，會選擇正確的準(zhǔn)則關(guān)系式進(jìn)行不同對流換熱過程換熱量的計(jì)算。5．掌握蒸汽膜狀凝結(jié)換熱的特點(diǎn)及影響因素。掌握大容器沸騰換熱的三個階段及其特點(diǎn)，理解臨界熱負(fù)荷的工程指導(dǎo)意義。6．了解強(qiáng)化對流換熱的主要方法及措施。第2頁/共64頁電廠中對流換熱現(xiàn)現(xiàn)象蒸汽煙氣煙氣第3頁/共64頁生活中對流換熱現(xiàn)現(xiàn)象第4頁/共64頁自然界普遍存在對流換熱，它比導(dǎo)熱更復(fù)雜。某些方面研究比較詳細(xì)，但由于數(shù)學(xué)上的困難；使得在工程上可應(yīng)用的公式大多數(shù)還是經(jīng)驗(yàn)公式（實(shí)驗(yàn)結(jié)果）9-1對流換熱概述第5頁/共64頁1、熱對流：流體中溫度不同的各部分間發(fā)生宏觀的相對位移時所引起的熱量傳遞現(xiàn)象。是三種基本傳熱方式之一。2、對流換熱：是指流體流經(jīng)固體時流體與固體表面之間的熱量傳遞現(xiàn)象?！耠姀S中對流換熱實(shí)例：1）各種換熱設(shè)備管內(nèi)（或管外）流體與管內(nèi)壁間的換熱;2)設(shè)備的散熱等。●對流換熱與熱對流不同，對流換熱是熱對流導(dǎo)熱綜合作用的結(jié)果；不是基本傳熱方式一、對流換熱的概念和性質(zhì)第6頁/共64頁換熱器中管內(nèi)（管外）壁與流體間的對流換熱第7頁/共64頁(1)導(dǎo)熱與熱對流同時存在的復(fù)雜熱傳遞過程(2)必須有直接接觸（流體與壁面）和宏觀運(yùn)動；也必須有溫差(3)由于流體的粘性和受壁面摩擦阻力的影響，緊貼壁面處會形成速度梯度很大的邊界層。3、對流換熱的特點(diǎn)utftwA第8頁/共64頁4、對流換熱的分類按照不同的原因可分為多種類型按是否有相變分為：有相變的對流換熱（沸騰換熱和凝結(jié)換熱）和無相變的對流換熱。按流動原因分為：強(qiáng)迫對流換熱和自然對流換熱。按流動狀態(tài)分為：層流和紊流對流換熱。按換熱面與流體的相對位置分為：內(nèi)部流動與外部流動換熱。如:管內(nèi)或槽內(nèi)和外掠平板、圓管、管束。第9頁/共64頁4、對流換熱的分類第10頁/共64頁整個換熱面積的對流換熱熱阻：二、對流換熱計(jì)算公式----牛頓公式α——比例系數(shù)（亦稱對流換熱系數(shù)），對流換熱強(qiáng)度的標(biāo)志。即為牛頓冷卻定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式。就是：固體對流體的傳熱量Φ，與壁面積A成正比，與壁面和流體間的溫度差Δt成正比。

單位換熱面積的對流換熱熱阻：第11頁/共64頁三、速度邊界層和熱邊界層1、流體的流態(tài)與雷諾數(shù)（1）流態(tài)：層流和紊流（湍流）層流：流速較小，流線相互平行，互不干擾，流體平行于流道流動。紊流：流速較大，各流線間相互交錯和干擾，流體各部分運(yùn)動不規(guī)則。過渡區(qū)：由層流至紊流的過渡狀態(tài)。層流紊流第12頁/共64頁（2）流態(tài)的判別--雷諾數(shù)Re（雷諾準(zhǔn)則）流體的流動狀況是由多方面因素決定的,流體物性（粘度μ和密度ρ等）、流速u和流道尺寸等都能引起流動狀況改變。通過進(jìn)一步的分析研究，可以把這些影響因素組合成一個無因次量---雷諾數(shù)來判別。雷諾準(zhǔn)數(shù)的定義對直管內(nèi)流動：

Re≤2200穩(wěn)定的層流區(qū)

2200<Re<104

過渡區(qū)

Re≥104

紊流區(qū)對對縱掠平板：一般取:Rec=5×105

臨界雷諾數(shù)第13頁/共64頁2、速度邊界層（1）概念：緊鄰固體壁面流速發(fā)生劇烈變化的薄層。其厚度δ通常是指由壁面（流速為0）起沿垂直壁面的方向到主流速度uf的99%處的距離。平板上的流動邊界層發(fā)展

層流邊界層紊流邊界層層流底層邊界層界限ufufxyuf主流區(qū)第14頁/共64頁(2)速度邊界層的重要特性流場可劃分為主流區(qū)和邊界層區(qū)，邊界層內(nèi)才有粘性。邊界層流態(tài)分層流和紊流，而紊流邊界層有層流底層。邊界層的厚度與壁的尺寸相比是極小值，只的幾毫米厚。層內(nèi)速度梯度很大。mm第15頁/共64頁局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的變化趨勢：αx第16頁/共64頁3、溫度（熱）邊界層（1）概念：當(dāng)壁面與流體間有溫差時，壁面附近溫度梯度很大的一薄層稱為溫度邊界層（熱邊界層）,其厚度用δt表示.Twt

—熱邊界層厚度與t

不一定相等流動邊界層與熱邊界層的狀況決定了熱量傳遞過程和邊界層內(nèi)的溫度分布第17頁/共64頁（2）溫度邊界層特點(diǎn)溫度邊界層相對壁面尺寸是極小量；層內(nèi)溫度變化（梯度）很大，層外可認(rèn)為不變化；層流邊界層內(nèi)傳熱主要為壁面法向方向?qū)?，換熱較弱，邊界層內(nèi)溫度分布呈拋物線型；紊流邊界層內(nèi)層流底層主要為壁面法向方向?qū)幔搶邮侵饕獰嶙?；而底層外的紊流核心區(qū)主要依靠漩渦擾動的混合作用傳熱，對流換熱較強(qiáng)；總之：對流換熱=（導(dǎo)熱+熱對流）綜合作用。第18頁/共64頁四、影響換熱系數(shù)的因素1.流體流動的動力因素強(qiáng)迫對流自然對流無流體微團(tuán)的橫向脈動，法線方向?yàn)閷?dǎo)熱流體冷、熱部分的密度差產(chǎn)生的浮升力引起，無整齊的宏觀運(yùn)動，浮升力的大小是決定因素。2.

流體流動的狀態(tài)層流紊流過渡狀態(tài)----外力迫使流體產(chǎn)生運(yùn)動，有整齊的宏觀運(yùn)動，流速是決定因素。有流體微團(tuán)的橫向脈動3.流體的熱物性導(dǎo)熱系數(shù)、比熱容c、動力粘度、密度第19頁/共64頁4.流體有無相變有相變無相變壁溫高于流體飽和溫度，發(fā)生汽化沸騰現(xiàn)象對流換熱系數(shù)比有相變時小得多5.換熱壁面的幾何因素?fù)Q熱壁面的形狀、大小以及相對于流動方向的位置都會引起換熱系數(shù)的變化。影響對流換熱系數(shù)的主要因素可用函數(shù)形式表示為：第20頁/共64頁五、對流換熱所用到的準(zhǔn)則和準(zhǔn)則方程式1、研究對流換熱的方法：分析法：主要是指對描寫某一類對流換熱問題的偏微分方程及相應(yīng)的定解條件進(jìn)行數(shù)學(xué)求解，從而獲得速度場和溫度場的分析解的方法。實(shí)驗(yàn)法：為了減少實(shí)驗(yàn)次數(shù)、提高實(shí)驗(yàn)測定結(jié)果的通用性，傳熱學(xué)的實(shí)驗(yàn)測定應(yīng)當(dāng)在相似原理指導(dǎo)下進(jìn)行。比擬法：是指通過研究動量傳遞及熱量傳遞的共性或類似特性，以建立起表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)與阻力系數(shù)間的相互關(guān)系的方法。數(shù)值法：對對流換熱進(jìn)行離散求解的一種方法。難點(diǎn)：對流項(xiàng)的離散及動量方程中的壓力梯度項(xiàng)的數(shù)值處理。2、準(zhǔn)則（數(shù)）：在對流換熱分析中，將多個影響因素綜合在一起組成的無量物理綱量。有：Nu，Re，Pr，Gr等。第21頁/共64頁3、常用準(zhǔn)則（1）努塞爾特?cái)?shù)Nu：Nu表征對流換熱的強(qiáng)弱大小。（2）雷諾數(shù)Re：Re表示強(qiáng)制對流換熱時運(yùn)動狀態(tài)對換熱的影響（3）普朗特?cái)?shù)Pr：Pr說明流體物性對換熱的影響。（4）格拉曉夫準(zhǔn)則Gr：Gr表示自然對流換熱時運(yùn)動狀態(tài)對換熱的影響上面中，Nu為待定準(zhǔn)則，其它三個為已定準(zhǔn)則。第22頁/共64頁4、準(zhǔn)則方程式及應(yīng)用時注意事項(xiàng)（1）準(zhǔn)則方程式：準(zhǔn)則數(shù)之間的函數(shù)關(guān)系。

1）強(qiáng)制對流時準(zhǔn)則方程式：

2）自然對流時準(zhǔn)則方程式：（2）準(zhǔn)則方程式應(yīng)用注意：定性溫度、特征長度和特征速度的選取

第23頁/共64頁(a)流體溫度：1）定性溫度：確定物性的溫度即定性溫度。相似特征數(shù)中所包含的物性參數(shù)，如：、、Pr等，往往取決于溫度流體沿平板流動換熱時：流體在管內(nèi)流動換熱時：(b)熱邊界層的平均溫度：(c)壁面溫度：在對流換熱特征數(shù)關(guān)聯(lián)式中，常用特征數(shù)的下標(biāo)示出定性溫度，如：使用特征數(shù)關(guān)聯(lián)式時，必須與其定性溫度一致（3）定性溫度、特征長度和特征速度第24頁/共64頁應(yīng)取對于流動和換熱有顯著影響的幾何尺度如：管內(nèi)流動換熱：取直徑d流體在流通截面形狀不規(guī)則的槽道中流動：取當(dāng)量直徑作為特征尺度：當(dāng)量直徑(de)：過流斷面面積的四倍與濕周之比稱為當(dāng)量直徑Ac——

過流斷面面積，m2P——

濕周，m2）特征長度：包含在相似特征數(shù)中的幾何長度；第25頁/共64頁3）特征速度：Re數(shù)中的流體速度流體外掠平板或繞流圓柱：取來流速度管內(nèi)流動：取截面上的平均速度流體繞流管束：取最小流通截面的最大速度第26頁/共64頁9-2流體無相變時的對流換熱一、流體在管內(nèi)強(qiáng)制對流換熱電廠中這種換熱很常見：換熱設(shè)備（過熱器、凝汽器等）中管內(nèi)流體與管壁的換熱。紊流區(qū)——過渡區(qū)——），（層流區(qū)——

10Re

10

2200Re

2200Re44>?=<=ndum第27頁/共64頁二、影響管內(nèi)對流換熱的因素1、主要因素：流動狀態(tài)、流體物性和管子的尺寸2、其它因素：（1）入口效應(yīng)的影響(短管修正系數(shù))Cl

當(dāng)管子的長徑比l/d<60時，屬于短管內(nèi)流動換熱，進(jìn)口段的影響不能忽視。（2）彎管的影響CR

在彎曲處由于離心力的作用會形成垂直于流動方向的二次流動，從而加強(qiáng)流體的擾動，帶來換熱的增強(qiáng)。（3）溫差修正系數(shù)(物性修正系數(shù))Ct當(dāng)流體與管壁之間的溫差較大時，因管截面上流體溫度變化比較大，流體的物性受溫度的影響會發(fā)生改變，第28頁/共64頁二、流體橫掠圓管時的對流換熱電廠中各種換熱設(shè)備（過熱器、省煤器等）管外流體與管壁的換熱。外部流動：換熱壁面上的流動邊界層與熱邊界層能自由發(fā)展，不會受到鄰近壁面存在的限制。1、流體橫掠單管的對流換熱橫掠單管：流體沿著垂直于管子軸線的方向流過管子表面。流動具有邊界層特征，還會發(fā)生繞流脫體。第29頁/共64頁（1）流動特性分離現(xiàn)象：因?yàn)樵诠芎竺娌糠忠蚰鎵毫μ荻?，使邊界層出現(xiàn)分離現(xiàn)象。第30頁/共64頁邊界層分離現(xiàn)象AB：流道縮小，順壓強(qiáng)梯度，加速減壓BC：流道增加，逆壓強(qiáng)梯度，減速增壓CC’以上：分離的邊界層CC’以下：在逆壓強(qiáng)梯度的推動下形成倒流，產(chǎn)生大量旋渦倒流分離點(diǎn)uf

DAC’CBx第31頁/共64頁橫掠圓管局部換熱系數(shù)的變化邊界層的成長和脫體決定了外掠圓管換熱的特征當(dāng)Re較?。≧e<1.2×105）時，局部換熱系數(shù)最大值出現(xiàn)在前駐點(diǎn)；當(dāng)Re較大（Re>1.4×105）時，局部換熱系數(shù)最大值出現(xiàn)在管面后半部。第32頁/共64頁

雖然局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)變化比較復(fù)雜，但從平均表面換熱系數(shù)看，漸變規(guī)律性很明顯。可采用以下準(zhǔn)則方程：式中：定性溫度為:(tw+tf)/2特征長度為管外徑；Re數(shù)的特征速度為來流速度uf平均表面換熱系數(shù)計(jì)算第33頁/共64頁實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證范圍：℃，℃。C及n的值見下表平均表面換熱系數(shù)計(jì)算第34頁/共64頁2.橫掠管束換熱的對流換熱外掠管束在換熱器中最為常見。通常管子有叉排和順排兩種排列方式。叉排換熱強(qiáng)、阻力損失大并難于清洗。影響管束換熱的因素除數(shù)外，還有：叉排或順排；管間距；管束排數(shù)等。第35頁/共64頁（1）管排方式的影響叉排順排

叉排：換熱系數(shù)大，但流動阻力大，順排：換熱系數(shù)小，但流動阻力小。第36頁/共64頁（2）管排數(shù)的影響（3）相對節(jié)距的影響流體橫掠管束的準(zhǔn)則方程式：

后排管受前排管尾流的擾動作用對平均表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的影響直到10排以上的管子才能消失。

第37頁/共64頁式中：定性溫度除Prw取壁溫tw外，其它取流體平均溫度tf。特征長度為管外徑d；Re數(shù)中的流速采用整個管束中最窄截面處的流速。管排小于10排要進(jìn)行修正

實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證范圍：應(yīng)用注意：第38頁/共64頁

三、自然對流傳熱系數(shù)自然對流：不依靠泵或風(fēng)機(jī)等外力推動，由流體自身溫度場的不均勻所引起的流動。大空間自然對流：邊界層的形成和發(fā)展不因空間的限制面受到干擾。如：熱力設(shè)備外表面與周圍環(huán)境大氣之間的對流傳熱。其準(zhǔn)則方程如下：定性溫度取壁面和流體的平均溫度，式中常數(shù)C和n由實(shí)驗(yàn)測定，見表P132，表9-4。紊流過渡流層流第39頁/共64頁表9-4C和n的值第40頁/共64頁9-3流體有相變化時的對流傳熱系數(shù)凝結(jié)換熱沸騰換熱膜狀凝結(jié)珠狀凝結(jié)大容積沸騰管內(nèi)強(qiáng)制對流沸騰相變換熱第41頁/共64頁(1)蒸汽凝結(jié)的方式（膜狀和珠狀凝結(jié)）1）膜狀冷凝：冷凝液體能潤濕壁面，它就在壁面上鋪展成膜狀冷凝時蒸汽放出的潛熱必須穿過液膜才能傳遞到壁面上去，此時，液膜層就形成壁面與蒸汽間傳熱的主要熱阻。若凝液籍重力沿壁下流，則液膜越往下越厚，給熱系數(shù)隨之越小。1、凝結(jié)換熱概述蒸汽在飽和溫度下冷凝成同溫度的冷凝水時，放出冷凝潛熱，供冷流體加熱。如電廠中：凝汽器和回?zé)峒訜崞鲀?nèi)，管外蒸汽與管外壁的換熱一、凝結(jié)換熱汽第42頁/共64頁2）珠狀冷凝凝液不能完全潤濕壁面，在壁面上形成一個個小液滴，且不斷成長變大，在非水平壁面上受重力作用而沿壁滾下，在下滾過程中，一方面會合相遇液滴，合并成更大的液滴，一方面掃清沿途所有的液滴，使壁重新暴露在蒸汽中。沒有完整液膜的阻礙，熱阻很小，換熱系數(shù)約為膜狀冷凝的5~10倍甚至更高。實(shí)現(xiàn)珠狀冷凝的方法：一是在壁面上涂一層油類物質(zhì)，二是在蒸汽中混入油類或脂類物質(zhì)。對紫銅管進(jìn)行表面改性處理，能在實(shí)驗(yàn)室條件下實(shí)現(xiàn)連續(xù)的滴狀冷凝，但在工業(yè)換熱器上應(yīng)用，尚待時日。汽第43頁/共64頁

（1）蒸汽在水平管外冷凝

可采用下式計(jì)算：r—蒸汽比氣化熱λ—冷凝液的導(dǎo)熱系數(shù)n—水平管束在直列上的管子數(shù)定性溫度取膜溫內(nèi)平均溫度。2、凝結(jié)換熱計(jì)算第44頁/共64頁(2)豎壁膜狀凝結(jié)換熱液膜厚度自上而下不斷增厚，當(dāng)其厚度達(dá)到一定程度時，液體流態(tài)由層流變?yōu)槲闪?；液體膜層的導(dǎo)熱熱阻是凝結(jié)過程的主要熱阻，膜狀凝結(jié)換熱系數(shù)的大小主要取決于液膜的厚度和膜內(nèi)液體的運(yùn)動狀態(tài)。αxx第45頁/共64頁特征尺寸：l取垂直管或板的高度。定性溫度：r取ts下的值，其余物性取液膜平均溫度下的值。

k、ρ、μ—凝液的導(dǎo)熱系數(shù)，密度和粘度；

r—冷凝潛熱；⊿t—蒸汽飽和溫度ts與壁面tw之差。(2)豎壁膜狀凝結(jié)換熱蒸汽在垂直管外或垂直板側(cè)的冷凝當(dāng)Re＜1600時，膜內(nèi)為層流若Re＞1800時，膜層為紊流α第46頁/共64頁（1）不凝性氣體的影響蒸汽中含有不凝性氣體時，即使含量極微，也會對冷凝傳熱產(chǎn)生十分有害的影響。例如水蒸汽中含有1%的空氣能使給熱系數(shù)下降60%。不凝性氣體將會在液膜外側(cè)聚積而形成一層氣膜，冷凝器操作中及時排除不凝性氣體至關(guān)重要。（2）蒸汽流速和流向的影響蒸汽流動會在汽—液界面上產(chǎn)生摩擦阻力，若蒸汽與液膜流向相同，則會加速液膜的流動，使液膜減薄，傳熱加快。3、影響凝結(jié)換熱的其它因素第47頁/共64頁3、影響凝結(jié)換熱的其它因素（3）換熱表面粗糙程度的影響表面粗糙、不清潔、有結(jié)垢和生銹等會使表面液膜增厚，還會產(chǎn)生附加導(dǎo)熱熱阻，使換熱系數(shù)減小。（4）管排方式的影響對單管，橫放比豎放換熱好，因管外液膜短面薄。對管束，叉排換熱系數(shù)最大，輻向排列次之，順排最小。第48頁/共64頁二、沸騰傳熱1、基本概念：（1）沸騰的定義：沸騰指液體吸熱后在其內(nèi)部產(chǎn)生汽泡的汽化過程稱為沸騰。（動畫）如電廠中，鍋爐內(nèi)水蒸汽的產(chǎn)生。（2）主要特點(diǎn)：1）汽泡的產(chǎn)生和運(yùn)動；2）液體汽化吸收大量的汽化潛熱；3）由于汽泡形成和脫離時帶走熱量，使加熱表面不斷受到冷流體的沖刷和強(qiáng)烈的擾動，所以沸騰換熱強(qiáng)度遠(yuǎn)大于無相變的換熱。第49頁/共64頁（3）沸騰的類型1）大容積沸騰（池內(nèi)沸騰）：是指加熱面沉浸在具有自由表面的液體中所發(fā)生的沸騰現(xiàn)象，此時，液體的運(yùn)動由自然對流和汽泡的擾動所引起的。2）強(qiáng)制對流沸騰（管內(nèi)沸騰）：是指液體在管內(nèi)流動的過程中而受熱沸騰的現(xiàn)象，此時，汽泡不能自由升浮，而是受迫隨液體一起流動，形成汽—液兩相流動，沿途吸熱，直至全部汽化。上述每種又分為過冷沸騰和飽和沸騰。過冷沸騰：

指液體主體溫度低于相應(yīng)壓力下飽和溫度，壁面溫度大于該飽和溫度所發(fā)生的沸騰換熱，稱過冷沸騰。飽和沸騰：液體主體溫度達(dá)到飽和溫度，壁面溫度高于飽和溫度所發(fā)生的沸騰稱為飽和沸騰。特點(diǎn):

隨著壁面過熱度的增高，出現(xiàn)4個換熱規(guī)律全然不同的區(qū)域。第50頁/共64頁（4）汽化核心汽化核心：沸騰換熱時加熱面上產(chǎn)生汽泡的點(diǎn)，汽化核心越多換熱越強(qiáng)。較普遍的看法認(rèn)為，壁面上的凹穴和裂縫易殘留氣體，是最好的汽化核心，如圖所示。泡狀沸騰時壁面過熱度愈大，在單位壁面上的氣化核心數(shù)愈多，氣泡生成頻率也愈大。顯然此時的換熱系數(shù)α也愈高。第51頁/共64頁（5）壁面過熱度------------壁溫tw與液體相應(yīng)壓力下飽和溫度ts之差。?t=tw-ts（6）產(chǎn)生沸騰的條件：

理論分析與實(shí)驗(yàn)證明，產(chǎn)生沸騰的條件：

1）液體必須過熱；

2）要有汽化核心（7）液體的沸騰曲線:液體主體達(dá)到飽和溫度ts，加熱壁面的溫度tw，隨壁面過熱度⊿t=tw-ts的增加，沸騰傳熱表現(xiàn)出不同的傳熱規(guī)律。表示水在一個大氣壓力下沸騰傳熱熱流密度q與壁面過熱度⊿t的變化關(guān)系，稱為沸騰曲線。第52頁/共64頁沸騰曲線qmaxqminABCDE第53頁/共64頁2、大容器沸騰換熱的四個階段（動畫）根據(jù)壁面過熱度不同，分為自然對流、核態(tài)沸騰、過渡沸騰和膜態(tài)沸騰四個階段。（1）自然對流階段(⊿t≤4℃)

：過熱度⊿t較小，加熱壁面處的液體輕微過熱，產(chǎn)生的汽泡在升浮過程往往尚未達(dá)到自由液面就放熱終結(jié)而消失。其換熱系數(shù)和熱流密度q比無相變自然對流略大。如圖中AB段所示。（2）核態(tài)沸騰階段(4℃<⊿t<50℃)

：隨著⊿t的增大，在加熱面上產(chǎn)生汽泡數(shù)量增加，汽泡脫離時，促進(jìn)近壁液體的摻混和擾動，故換熱系數(shù)和熱流密度都迅速增加，圖片第54頁/共64頁2、大容器沸騰換熱的四個階段（動畫）（3）過渡沸騰階段(50℃<⊿t<150℃)

：當(dāng)⊿t增大至過C點(diǎn)(⊿tc

≈50℃)

后，加熱面上產(chǎn)生的汽泡數(shù)大大增加，且汽泡的生成速率大于脫離速率，汽泡脫離壁面前連接成汽膜，由于熱阻增加，換熱系數(shù)與熱流密度q均下降，如圖中CD所示。該段特點(diǎn)是不穩(wěn)定。圖片（4）膜狀沸騰階段(⊿t>150℃)

：⊿t繼續(xù)增大，汽泡迅速形成并互相結(jié)合成汽膜覆蓋在加熱壁面上，產(chǎn)生穩(wěn)定的膜狀沸騰，此時，由于膜內(nèi)輻射傳熱的逐漸增強(qiáng)，熱流密度又隨⊿t的增加而升