2022年2022年傳遞與分離知識點

1、精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載化工傳遞過程基礎(chǔ)1-1 .氣體和液體統(tǒng)稱為流體；1-2 .密度不隨空間位置和時間變化的流體,稱為不行壓縮流體；1-3.表壓力 =肯定壓力-大氣壓力；1-4 .流體平穩(wěn)微分方程推導(dǎo)過程中,任取一流體微元分析可知,作用在其上的外力分為兩類, 一類為作用在流體每一質(zhì)點上的外力,稱為 質(zhì)量力 ；另一類為作用在流體微元表面上的力,稱為表面力 ；1-5 .流體平穩(wěn)微分方程（又稱為歐拉平穩(wěn)微分方程）,其表達(dá)式為：px xpyypzz或 :fbp1-6 .方程 p=p0+gh 稱為流體靜力學(xué)方程；1-7 .對于假塑性流體,表觀粘度隨剪切速率的增加而減小,故流

2、淌特性指數(shù)n 1 ；1-8 .以下屬于牛頓型液體的為（d）；a.高分子溶液； b.涂料； c.紙漿； d.空氣1-9 .動量.熱量和質(zhì)量傳遞,既可由分子的微觀運動引起,也可由旋渦混合造成的流體微團(tuán)的宏觀運動引起,前者稱為分子傳遞,后者稱為渦流傳遞； 1-10.由分子運動引起的動量傳遞,可采納牛頓粘性定律描述；由分子運動引起的熱量傳遞為熱傳導(dǎo)的一種形式,可采納傅立葉定律描述；而分子運動引起的質(zhì)量傳遞稱為分子擴(kuò)散,就采納費克定律描述；1-11 .由于牛頓粘性定律.傅立葉定律.費克定律中,傳遞的物理量與相應(yīng)的梯度之間均存在線性關(guān)系,故上述三個定律又常稱為分子傳遞的線性現(xiàn)象定律；1-12 .動量.熱量

3、和質(zhì)量擴(kuò)散系數(shù) .dab 具有相同的因次,其單位均為m2/s；1-13 .通常將通量等于擴(kuò)散系數(shù)乘以濃度梯度的方程稱為現(xiàn)象方程,它為一種關(guān)聯(lián)所觀看現(xiàn)象的體會方程；1-14 .在湍流流體中,由于存在著大大小小的旋渦運動,所以除了分子傳遞外,仍有渦流傳遞存在；1-15 .渦流擴(kuò)散系數(shù)與以下哪個因素?zé)o關(guān)（a）；a.流體的性質(zhì)； b.湍動程度； c.流體在流道中所處的位置；d.邊壁粗糙度 1-16.穩(wěn)態(tài)下水連續(xù)從一個變徑管道內(nèi)流過；已知粗管內(nèi)徑為細(xì)管的兩倍,就粗精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載管內(nèi)水的流速與細(xì)管內(nèi)水的流速之比為（a）；a.1：4b.4：1c.2：1d.1

4、：8精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載1-17 .不行壓流體的微分質(zhì)量衡算方程為：u xu yuz0精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載xyz1-18 .動量守恒定律即牛頓其次定律；能量守恒定律即熱力學(xué)第肯定律；2-1 .歐拉觀點以相對于坐標(biāo)固定的流場內(nèi)的任一空間點為討論對象,討論流體流經(jīng)每一空間點的力學(xué)性質(zhì)；2-2 .以流體運動的質(zhì)點或微團(tuán)為著眼點,討論每個流體質(zhì)點自始至終的運動過程的觀點稱為拉格朗日觀點；2-3 .一般地,隨體導(dǎo)數(shù)的物理意義為：流場中流體質(zhì)點上的物理量隨時間和空間的變化率；因此,隨體導(dǎo)數(shù)亦稱為質(zhì)點導(dǎo)數(shù)；2-4 .密度對時間的隨體導(dǎo)數(shù)由兩部分組成：一為密

5、度隨時間的局部導(dǎo)數(shù)；另一個為密度的對流導(dǎo)數(shù)；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載2-5 .密度對時間的隨體導(dǎo)數(shù)dd的物理意義為：當(dāng)流體質(zhì)點在 d時間內(nèi), 由精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載空間的一點（ x、 y、 z）移動到另一點（ x+dx、 y+dy、 z+dz ）時,流體密度對時間的變化率；2-6 .式 1 du 的左邊表示流體微元的體積膨脹率或形變速率；右側(cè)表d示速度向量的散度；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載2-7 .對于不行壓縮流體,其連續(xù)性方程可寫為：u xu yuz0 ；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載xyz2-8 .描述應(yīng)力

6、與形變速率之間關(guān)系的方程稱為本構(gòu)方程；2-9 .當(dāng)流體流淌時,法向應(yīng)力由兩部分組成：其一為 流體的壓力 ,它使流體微元承擔(dān)壓縮, 發(fā)生 體積形變 ；其二為由流體的 粘性作用 引起的, 它使流體微元在法線方向上承擔(dān)拉伸或壓縮發(fā)生 線性形變 ；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-1 .牛頓阻力平方公式的數(shù)學(xué)表述為：fdc d2u0a；2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-2 .對于平壁間的穩(wěn)態(tài)層流,主體流速ub 與最大流速umax 之間的關(guān)系為：u；2ubmax33-3 .對于圓管中的軸向穩(wěn)態(tài)層流,管內(nèi)主體流速ub 與最大流速 umax 之間的關(guān)系精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資

7、料 - - - 歡迎下載為： ub1u；max2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載3-4 .對于圓管中的穩(wěn)態(tài)層流,范寧摩擦系數(shù)f 與摩擦系數(shù) 之間的關(guān)系為：= 4f；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載3-5 .斯托克斯定律描述粒子以極低雷諾數(shù)（re 1 ）在流體中沉降時的運動規(guī)律；3-6 .對于大 re 數(shù)的流淌問題,粘滯力的作用遠(yuǎn)小于 慣性力；3-7 .所謂勢流,為指抱負(fù)流體的無旋運動；4-1.邊界層學(xué)說為普蘭德于1904 年提出的,其理論要點為：當(dāng)實際流體沿固體壁面流淌時,緊貼壁面的一層流體, 由于粘性作用將粘附在壁面上而不 “滑脫”,即在壁面上的

8、流速為零；而由于流淌的re 數(shù)很大,流體的流速將由壁面處的零 值沿著與流淌相垂直的方向快速增大, 并在很短的距離內(nèi)趨于肯定值；（邊界層） 4-2.對于大雷諾數(shù)的流淌問題,可將整個流淌劃分為兩個性質(zhì)截然不同的區(qū)域；其一為緊貼物體壁面的特別薄的一層區(qū)域稱為邊界層；其二為邊界層之外的區(qū)域,稱為外部流淌區(qū)；4-3 .在與壁面相垂直的方向上,在層流內(nèi)層一湍流邊界層之間,流體的流淌既非層流,又非完全的湍流,稱為緩沖層或過渡層；4-4 .當(dāng)一粘性流體以勻稱流速流進(jìn)水平圓管過程中,可將管內(nèi)的流淌分為兩個區(qū)域：一為邊界層會合以前的區(qū)域,稱之為進(jìn)口段流淌；另一為邊界層匯合以后的流淌,稱為充分進(jìn)展的流淌；4-5 .

9、為了定義邊界層厚度,通常人為規(guī)定：當(dāng)流體的流速沿壁面的法向達(dá)到外部流速的99% 時的距離為邊界層厚度；4-6 .管道進(jìn)口段摩擦阻力大的緣由有兩個：一為進(jìn)口鄰近速度梯度較大,此速度梯度沿流體流淌方向逐步減小,面當(dāng)流淌充分進(jìn)展時變?yōu)槌?shù)；二為由于流體流淌的連續(xù)性,使得邊界層外部的流體流速增大；4-7 .產(chǎn)生邊界層分別的必要條件有兩個：一為物面鄰近的流淌區(qū)域中存在逆壓梯度 ；二為 流體的粘性,二者缺一不行；4-8 . 邊界層分別為產(chǎn)生形體曳力的主要緣由；4-9 .飛機(jī)的機(jī)翼采納流線形為為了減小邊界層分別造成的流體能量的缺失；5-1 . 質(zhì)點的脈動為湍流最基本的特點；5-2 .湍流的特點：質(zhì)點的脈動；

10、流淌阻力遠(yuǎn)大于層流阻力；流速分布較層流勻稱；5-3 .流體由層流轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧?需具備如下兩個必要條件：漩渦的形成；漩渦形成后脫離原先的流層或流束進(jìn)入鄰近的流層或流束；5-4 .漩渦的形成主要取決于如下因素：一為流體的粘性；二為 流層的流淌；除此之外, 仍有兩個緣由促成漩渦的形成：一為 邊界層的分別；另一個緣由為當(dāng)流體流過某些尖緣處時,也促進(jìn)漩渦的形成；5-5.瞬時速度 =時均速度+脈動速度；5-6 .湍流強(qiáng)度用 i 值來表征, i 值越大湍流強(qiáng)度越大 ；5-7 .對連續(xù)性方程和運動方程進(jìn)行時均值轉(zhuǎn)換意味著考察各個方程在1 時間內(nèi)精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載物理

11、量的平均變化情形,從而獲得描述湍流流淌時物理量的時均值所滿意的方程；此轉(zhuǎn)換過程稱為雷諾轉(zhuǎn)換,轉(zhuǎn)換后的方程稱為雷諾方程；5-8 .管壁的粗糙度通?？捎每隙ù植诙群?相對粗糙度表示；5-9 .對于每一個相對粗糙度,都存在著一個對應(yīng)的較小的雷諾數(shù)區(qū)域,在此區(qū)域內(nèi),粗糙管的流淌阻力與光滑管的相同,即f 僅和 雷諾數(shù) 有關(guān)；5-10 .當(dāng)雷諾數(shù)超過某一數(shù)值后, f 變成與 re 數(shù)無關(guān)的某一常數(shù), 此時 f 僅與 e/d的大小有關(guān),而且e/d 愈大, f 也愈大；在此區(qū)域內(nèi),流淌阻力與流速的平方成 正比,稱為阻力平方區(qū)；5-11 .在水力光滑管內(nèi), f 僅與 re 有關(guān),而與粗糙度無關(guān)；5-12 .由模

12、型到工業(yè)規(guī)模（原型）的放大采納的為所謂的相像性原理；6-1 .依據(jù)傳熱機(jī)理的不同,熱的傳遞有三種基本方式：熱傳導(dǎo).對流傳熱和輻射傳熱；6-2 .對流傳熱可以由強(qiáng)制對流引起,亦可以由自然對流引起；6-3 .抱負(fù)輻射體（黑體）向外發(fā)射能量的速率與物體熱力學(xué)溫度的四次方成正比；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載6-4 .方程 1t2 t 稱為 傅立葉其次導(dǎo)熱定律 ；d 2t精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載7-1 .對于無內(nèi)熱源的一維穩(wěn)態(tài)熱傳導(dǎo),其熱傳導(dǎo)方程可表述為：20 ；dx精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載7-2 .不穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過程中的傳熱速率取決于介質(zhì)內(nèi)部熱

13、阻和表面熱阻；7-3 .假設(shè)物體內(nèi)部熱阻與外部熱阻相比較,可忽視不計的一種分析方法稱為集總熱容法；7-4 .畢渥數(shù)表示了物體內(nèi)部的導(dǎo)熱熱阻與表面對流熱阻之比；7-5 .將一維分析解推廣到二維和三維導(dǎo)熱問題,此種處理問題的方法稱為牛曼（ newman）法就；7-6 .對于無內(nèi)熱源的.溫度僅沿徑向變化的無限長圓筒壁內(nèi)一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,其精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載熱傳導(dǎo)方程可用柱坐標(biāo)的形式表述為：d rdt 0 ；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載drdr8-1 .對流傳熱包括強(qiáng)制對流.自然對流.蒸汽冷凝和液體沸騰等形式的傳熱過程；1精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - -

14、歡迎下載8-2 .平板層流時, 速度邊界層厚度與溫度邊界層厚度的關(guān)系可表述為：pr3 ；t精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載8-3 .流體在管內(nèi)作湍流流淌時的雷諾類似律的表達(dá)式為：fst；2精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載8-4 .卡門認(rèn)為,湍流邊界層由湍流主體.緩沖層和層流內(nèi)層組成,此即所謂的三層模型；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載f8-5 .柯爾本類似律的表達(dá)式為：jh；28-6 .描述傳熱的無因次數(shù)nu,pr,分別對應(yīng)于傳質(zhì)中的無因次數(shù)為sh 和 sc；9-1 .分子傳質(zhì)為由于分子的

15、無規(guī)章熱運動而產(chǎn)生的物質(zhì)傳遞現(xiàn)象；9-2 .對流傳質(zhì)的速率不僅與質(zhì)量傳遞的特性因素（如擴(kuò)散系數(shù)）有關(guān),而且與動量傳遞的動力學(xué)因素（如流速）等親密相關(guān)；10-1 .測定二元氣體擴(kuò)散系數(shù)的方法有蒸發(fā)管法.雙容積法.液滴蒸發(fā)法等；10-2 .多孔固體中的擴(kuò)散問題可分為費克型分子擴(kuò)散.紐特遜擴(kuò)散.過渡區(qū)擴(kuò)散 ；11-1.對流傳質(zhì)模型中最具代表性的為雙膜模型. 溶質(zhì)滲透模型和表面更新模型；化工分別過程1-1 .對大型的石油工業(yè)和以化學(xué)為中心的石油化工生產(chǎn)過程,分別裝置的費用占總投資的5090% ；1-2 .分別過程可分為機(jī)械分別和 傳質(zhì)分別兩大類；1-3 .傳質(zhì)分別過程用于各種均相混合物的分別,其特點為

16、有質(zhì)量傳遞現(xiàn)象發(fā)生；1-4 .按所依據(jù)的物理化學(xué)原理不同,工業(yè)上常用的傳質(zhì)分別過程又可分為兩大類,即平穩(wěn)分別過程和 速率分別過程；1-5 .分別媒介可以為能量媒介（esa）或 物質(zhì)媒介（msa ） ；1-6 .以下分別過程中不屬于平穩(wěn)分別過程的為（d）；a.蒸出；b.浸取；c.泡沫分別；d.反滲透 1-7.表面化學(xué)和鼓泡特點為泡沫分別的基礎(chǔ)；2-1 .所謂相平穩(wěn)指的為混合物或溶液形成如干相,這些相保持著物理平穩(wěn)而共存的狀態(tài)；從熱力學(xué)上看, 整個物系的自由焓處于最小的狀態(tài)；從動力學(xué)上看,相間表觀傳遞速率為零；2-2 .閃蒸為連續(xù)單級蒸餾過程；2-3 .絕熱閃蒸運算的目的為確定閃蒸溫度和汽液相組成

17、和流率；3-1 .對二組分精餾來說,要使進(jìn)料達(dá)到某一分別要求,存在著最小回流比和最少理論塔板數(shù)兩個極限條件；3-2 .如餾出液中除了重關(guān)鍵組格外沒有其它重組分,而釜液中除了輕關(guān)鍵組格外沒有其它輕組分,這種情形稱為清楚分割；3-3 .在精餾塔中,溫度分布主要反映物流的組成,而總的級間流量分布主要反映了熱衡算的限制；3-4 .芬斯克方程的精確度取決于相對揮發(fā)度數(shù)據(jù)的牢靠性；精品學(xué)習(xí)資料精選學(xué)習(xí)資料 - - - 歡迎下載學(xué)習(xí)好資料歡迎下載3-5 .brown 和 martin 建議,相宜進(jìn)料位置的確定原就：在操作回流比下精餾段與提餾段理論板數(shù)之比, 等于在全回流條件下用芬斯克公式分別運算得到的精餾段與提餾段理論板數(shù)之比；3-6 .既加入能量分別劑又加入質(zhì)量分別劑的精餾過程稱為特別精餾；5-1.液相縱向不完全混合對板效率起明顯的有利影響；不均流淌.特別為環(huán)流會產(chǎn)生不