(范文)海洋鋒區(qū)聲傳播數(shù)值仿真研究

1、海洋鋒區(qū)聲傳播數(shù)值仿真研究the numerical simulation of sound propagation in oceanfront zone學生姓名學號所在學院海洋與氣象學院班級所在專業(yè)海洋技術申請學位理學學位指導教師職稱講師副指導教師職稱答辯時間摘要abstractii1 引言12海洋鋒的定義及其對海水聲傳播的影響23鋒區(qū)聲場仿真模型33.1 海洋鋒特性33.2 聲學計算模型簡介43.3 海洋鋒模型64 鋒區(qū)聲場仿真74.1 海洋鋒區(qū)對不同聲波頻率的影響74.1.1 模型參數(shù)設置74.1.2 仿真結果及討論85 總結10鳴謝11參考文獻12摘要海洋鋒區(qū)的海洋環(huán)境參數(shù)在水平方向和

2、豎直方向的梯度變化對海洋聲傳播有重要 的影響。環(huán)境參數(shù)在水平方向的梯度變化，特別是海水溫度的水平梯度變化，會導致 海水聲速的改變。聲速的變化又會引起聲線結構、傳播損失、傳播距離的改變。本文 通過建立海洋鋒聲場模型，應用ram模型來研究海洋鋒區(qū)聲傳播特性。從仿真實驗中, 觀察到以下現(xiàn)象：聲波穿越海洋鋒后，海洋鋒區(qū)會出現(xiàn)一個能量折射的現(xiàn)象，使得部 分能量在原有的傳播方向上發(fā)生改變；海洋鋒對不同頻率的聲傳播影響不同，在經過 海洋鋒區(qū)吋，高頻聲波發(fā)生的能量折射現(xiàn)象比低頻聲波的更加強烈。關鍵詞：海洋鋒；聲傳播；ram模型。abstractocean fronts have a great effecto

3、n acoustic wave propagation for it generates horizontal and vertical inhomogeneity atsound speed, which result in significant fluctuations of sound energy.firstly, according to the characteristics of ocean fronts, this paper used an ocean front model to simulate acoustic velocitywhere ocean fronts h

4、appen. secondly, the paper utilizes ram to produce 2d pictures of acoustic transmission loss in the area of ocean front.the following phenomena could be observed: the energy of sound wave will generate refraction when it goes through the area of ocean front:. this impact on the high-frequency sound

5、waves is more significant.keywords: ocean front; sound propagation; ram海洋鋒區(qū)聲傳播數(shù)值仿真研究海洋技術，201212922229,曾志杰指導老師：屈科1引言聲波是人類迄今為止已知唯一能夠在水中遠距離傳播的能量形式，因其在在海水 中的良好傳播特性使其成為人們進行海洋研究的主要信息載體，兩次世界人戰(zhàn)的爆發(fā) 促進了水聲技術的發(fā)展，人們逐步認識了聲波在海水屮傳播的機理。海洋環(huán)境各種復 雜的因素都會對聲信號的傳播產生影響。例如，潘長明等人用聲學調查實測傳播損失 數(shù)據(jù)和umpe (the university of miami pa

6、rabolic)模型仿真研究東海近海溫躍層對水聲 場的影響，發(fā)現(xiàn)溫躍層對低頻聲場較高頻聲場影響大，夏季正躍層海洋環(huán)境中傳播損 失隨深度增加而減小，春季逆躍層海洋環(huán)境屮傳播損失隨深度增加而增大；張旭等 人(2014)應用kraken簡正波模型對實測中層冷水環(huán)境下的聲場進行計算并分析， 發(fā)現(xiàn)聲波在冷水層中傳播時形成波導聲場使其傳播損失較常規(guī)環(huán)境明顯減小。此外, 海洋環(huán)境對水聲傳播的影響還包括水聲環(huán)境效應的不確定性，主要體現(xiàn)在：1、邊界 條件變化引起的不確定性，包括海浪、潮汐運動、大洋環(huán)流潮流等引起的海面變化和 地質運動造成的海底地質、地形發(fā)生的改變；2、海洋水體中由于某種特性引起的不 確定性，如溫

7、躍層的厚度變化；3、傳播過程引起的不確定性，主要包括聲波在海而、 海底和海水中的折射反射造成的多路徑傳播。海水中的聲傳播速度是最重要的聲學參數(shù)，是影響聲在海洋中傳播的最基礎的物 理量。在流體介質中聲波是彈性縱波，它可以表示為c = m網。其中，目是絕熱壓縮 系數(shù)，p是海水密度，它們都是海水溫度、鹽度和靜壓力的函數(shù)。所以，海水聲速是 溫度t (c° )、鹽度s (%。)和靜壓力p (kg/cm2)的函數(shù)，根據(jù)烏德公式(1)對上式進行溫度、鹽度和壓強求導，可得qede= = 4.z110,0074?= = 1.14 a« = = 0.1751 qt，'卅5, b qp由

8、此可知，溫度對聲速的影響最大，每升高1c。，聲速變化可達到4m/s；鹽度每 增加1%0,聲速增加1.14m/s；壓強每增加1 atm,聲速僅增加0.175m/s 4海洋鋒區(qū)的諸多環(huán)境參數(shù)會發(fā)生急劇變化，這會直接影響海水的聲學特性。海底、 海表的不均勻性以及海水溫度和鹽度的鉛直分層特性是引起聲場起伏的重要因素，此 外，氣泡、冷暖水體、湍流和大洋屮的浮游生物和游泳動物群等對海洋聲場的變化也 是實際中不可忽略的。例如，在聲傳播的過程中，氣泡會對聲波散射，其作用相當于 一層屏障；冷、暖水體對會使聲傳播吋發(fā)生折射；湍流使海水的溫度、鹽度產生局部 變化從而引起聲速的局部變化；內波與遠距離傳播聲信號的振幅和

9、相位有著密切關系。 但在研究海洋鋒區(qū)聲傳播時，為了簡化研究問題，需要將氣泡、湍流等因素忽略，把 海洋鋒區(qū)的溫度、鹽度和密度變化轉化為聲速的變化，建立海洋鋒聲場模型。通過觀 察海洋鋒的特性，獲得海洋鋒的重要參數(shù)如強度、尺度、位置，本文在此基礎上進行 數(shù)值仿真，并使用聲學模型進行計算、分析結果。2海洋鋒的定義及其對海水聲傳播的影響在人類開發(fā)和利用海洋屮，各種以聲波為主的海洋探測設備相繼問世，例如，聲 波測深儀和冋聲魚探儀、adcp地震剖面儀、側掃聲吶。然而作為聲信息傳輸通道的 海水介質及其邊界條件存在多種非均勻性，使得聲波在海水介質中的傳播規(guī)律復雜多 變。研究這樣復雜多變的傳播規(guī)律對水下探測和通信

10、系統(tǒng)的設計與使用是十分必耍的。 海洋鋒、中尺度渦旋和內波是引起海洋水平非均勻性的典型現(xiàn)象2，從對聲傳播的 影響上看，中尺度渦旋可以看做是一種特殊類型的海洋鋒。海洋鋒一般是指性質明顯不同的兩種或幾種水體之間的狹窄過渡帶。根據(jù)空間 分布出現(xiàn)階躍的海洋環(huán)境參數(shù)的不同，可將其分為溫度鋒、鹽度鋒、密度鋒、聲速鋒、 水色鋒等；從形成機制上可分為：沿岸流鋒、河口羽狀鋒、淺水陸架鋒、上升流鋒和 強西邊界流鋒；從鋒生尺度的大小上可分為：行星尺度鋒（如南極鋒、北極鋒等）、屮 尺度鋒（陸架坡折鋒）和小尺度鋒（局部海域的出現(xiàn)的鋒）。海洋鋒的持續(xù)時間較短時 僅數(shù)小時，較長時可達數(shù)月或更長。rtr丁鋒帶附近具有強烈的水平

11、輻合或輻散以及鉛直方向的運動，因而是不穩(wěn)定的, 其中存在著逐漸變性的過程和尺度的彎曲。通常情況下，海洋鋒兩側會出現(xiàn)較大的 溫度、鹽度梯度，表現(xiàn)在如下聲學異常叫生物的活動頻繁增強了環(huán)境噪聲和體積混 響，在墨西哥灣流中出現(xiàn)中等強鋒時，其環(huán)境噪聲可增大5-10db；聲波在通過鋒區(qū) 吋會產生不同程度上的反射或折射，增大能量損失從而導致距離減小和觀測方位產生 誤熱聲在海洋鋒區(qū)聲傳播吋，由于水平方向上海水的溫度、鹽度和密度有著明顯的水 平梯度變化，聲速在水平方向上也會冇顯著的梯度變化，使得聲傳播的方向和距離發(fā) 生改變。所以海洋鋒區(qū)會對聲吶的探測與反探測、水下通信和水下探測應用等產生重 要影響。研究海洋峰區(qū)

12、的聲傳播特性，冇助于海洋聲傳播理論更好地被完善。3鋒區(qū)聲場仿真模型3.1海洋鋒特性為了弄清楚海洋環(huán)境對聲傳播的影響，眾多國內外學者開展了許多聲學實驗，并 得出了重要的結論。weinberg和clark (1980)在實驗屮觀察到聲傳播在水平方向 上的折射角度可以超過1° 7o abbot等人(2001)曾在韓國沿岸區(qū)域開展了聲學實驗, 結杲表明不同的海底界面可以導致5-20db的聲傳播損失，不同的聲源深度可以導致 5-15db聲傳播損失，不同的鋒面結構可以導致5db的生傳播損失。南明星，楊廷武，風雷(2003)用海洋鋒模型仿真海洋鋒，使用由美國國家與大 氣管理局研制并開發(fā)的 harp

13、o (hamiltonian acoustic ray-tracing program for the ocean) 模型進行計算，得出了以下結論：海洋鋒區(qū)會使聲線發(fā)生水平偏轉，水平偏轉角度隨 著距離的增加而變大，最大值達到1.0。左右叫他們還根據(jù)黑潮鋒結構和分布特點模 擬黑潮海洋鋒，認為臺灣黑潮鋒區(qū)會對聲吶定位精度產生影響。lynch等人(2006)通過實驗并得出以下結論：海洋小尺度運動(如內潮、內波) 會導致5-20db的傳播損失冋。宋俊等人(2005)對我國東海浙閩沿岸鋒和蘇北沿岸潮 生鋒進行聲速剖面建模，采用motal (絕熱簡正波)為聲場計算模型，仿真計算了低 頻聲信號(500hz)

14、穿越不同垂直結構、不同寬度和不同垂直結構的鋒區(qū)傳播損失情 況，仿真數(shù)據(jù)表明：浙閩沿岸鋒對低頻聲傳播影響很小，蘇北沿岸潮生鋒的影響卻很 大；蘇北沿岸潮生鋒的寬度和強度不同引起的聲傳播損失差別不大，但它的層化水區(qū) 域的溫度垂直梯度不同值引起的傳播損失差別很大，他們對此現(xiàn)象的解釋為，聲線穿 越鋒區(qū)后向下折射并且和有吸收衰減的海底發(fā)生多次反射引起的菅永軍等人（2006）利用黑潮鋒區(qū)斷面的實測ctd數(shù)據(jù)獲得鋒面聲速分布，通過 確定海洋鋒面的寬度、位置、和陡度等特征參數(shù)，建立了與實測數(shù)據(jù)較符合的海洋鋒 區(qū)聲速計算理論模型，使用二維拋物方程模型研究海洋鋒面的聲傳播特性。結論顯示: 鋒面對聲傳播損失的影響受到

15、聲源位置、發(fā)射頻率和接收深度等的影響，聲源在50m 和發(fā)射頻率/=150hz在不同接收深度,有鋒面吋和無鋒面吋傳播損失最人相差20db,2o張旭等人（2013）運用bellhop水聲數(shù)值模型分析東海黑潮鋒環(huán)境下的聲場特性, 結果顯示：聲線（聲波頻率1khz）穿越鋒面發(fā)生干涉吋會使聲能強弱空間分布出現(xiàn)偏 移，并且鋒而引起的非均勻水文環(huán)境是引起聲能空間異常變化的關鍵因素問。3.2聲學計算模型簡介影響聲場的海洋環(huán)境因素有很多，為了研究不同海洋環(huán)境因素對聲場的影響，人 們從實際的聲傳播問題中抽象出聲傳播模型，主要有：簡正波模型、射線模型、拋物 方程模型、多途擴展模型、快速場模型、射線簡止波模型、簡止波

16、拋物方程模型和 射線簡正波拋物方程模型，這些模型都符合最基本的波動方程，式（2）。這些模型 冇各自的優(yōu)缺點和適用范圍。射線理論適用丁處理高頻聲場的問題，口前主要的射線模型有：ray、bellhop. trimain和harpo等。它是建立在高頻近似的基礎上，通過對不同頻率的衍射修正， 它也可以應用到較低頻聲場。射線理論既適用于海洋環(huán)境與距離無關的聲傳播問題， 也適用于海洋環(huán)境與距離有關的問題，但是對于求解非水平分層介質的問題上，它的 求解過程比較繁瑣。簡正波理論是海洋聲學中比較完善的計算方法，得到了廣泛的應用。目前很多已 經冇很多簡正波計算程序已被開發(fā)，kraken、moatl、snap、co

17、uple等。簡正波模 型是基于與距離無關的假設，通過"絕熱近似和“模式耦合”方法可以將其擴展為與 距離冇關的模型。絕熱簡正波的優(yōu)點是計算量小，計算速度快，但因為它的基本假設 是簡止波保持絕熱耦合，忽略了簡止波z間的能量交換，所以它的適用范圍局限在水 平方向變化緩慢的問題上。耦合簡正波在處理二維、三維非均勻波動問題上，它的精 確程度比較高，它的結果可以作為其他檢驗其他模型的標準解。耦合簡正波成像清晰、 精度高，而它的缺點是計算速度慢。拋物方程模型是針對水平變化海洋環(huán)境屮聲場計算的一種快速近似算法，是波動 方程的窄角近似解，在水平較窄的角度范圍內能計算的傳播角度小于15。，后來發(fā)展 到了

18、可處理寬角、后向散射等問題的算法。由于模型假設上的限制，pe模型不能計算 水平變化比較劇烈的聲場，但是它在處理水平變化和三維變化的聲場的問題上具有優(yōu) 越性。拋物方程主要使用了四種數(shù)值技術：1分裂步進傅里葉算法；2.隱式有限差分 (ifd)； 3常微分方程(ode)； 4有限元方法(fe)。多途擴展模型具冇與射線模型相同的部分性質，它通過積分無窮結合把波動方程 展開為聲場積分表達式，每個聲線路徑可由一個積分表達式表示，它能正確估計焦散 區(qū)和聲影區(qū)的聲壓場。主耍的程序模型冇fame和mule?？焖賵瞿Ｐ褪褂煤喼共ń品椒▉矸蛛x波動方程參數(shù)，并通過快速傅里葉變換算 法對變換結果進行數(shù)字估計?？谇爸饕?/p>

19、的理論模型有：ffp、press、scooter、sparc 和 oases o射線簡正波模型可以將簡正波賦予射線的含義，以此得到相應的物理圖像。主要 的射線簡正波模型有廣義相積分簡正波模型(wkbz)和波束位移射線簡正波模型 (bdrm)o簡正波拋物方程方法(pmpe)是簡正波和拋物方程方法的結合，包括絕 熱簡正波拋物方程方法(ampe),和耦合簡正波拋物方程方法(cmpe)o射線簡正 波拋物方程方法(rmpe)是建立在射線簡止波模型和簡止波拋物方程方法模型的基 礎上建立的，在垂直方向上采用射線簡止波模型進行簡止波分析，在水平與方向角方 向采用拋物方程方法來求解簡止波幅度系數(shù)方程。本文主要使

20、用拋物方程ram模型來計算仿真聲場中的傳播損失。nspe仃he navy standard parabolic equation)是研究水聲傳播算法的重耍成果，它是基丁拋物方程，用 于解決水聲傳播并且能夠滿足使用者對輸入輸出需求的算法。nspe聲學模型的出現(xiàn)主 要是為了滿足對深水域低頻聲傳播的需要。在早期的幾個版木里，ssf(spilt-step fourier solution method)結合了輸入參數(shù)，能讓操作者輸入實測的海底數(shù)據(jù)。它可以模擬粗 糙的海表或者被冰覆蓋的海表，能夠仿真帶寬和波束接收接通系統(tǒng)。nspe繼承了 ssf 算法的假設：聲傳播媒介中沒有垂直不連續(xù)性。但是在20世界9

21、0年代，海軍研究的 重點放在了淺水，這就使得海底對聲傳播的作用更加明顯，這使ssf的海底界面和液 態(tài)半無限界面近似不再起作用。幸運的是這個時候研究有了新的進展，產生了兒種能 在數(shù)值上處理垂直不連續(xù)性模型，提供了可靠地淺水預測。ram (range-dependent acoustic model)是認可程度比較高的模型,它是tl michael collins研究出來的,它使 用分步pade近似求解方程，這使得計算速度和計算精度比以往的pe模型冇了較人的 提高，得到廣泛的應用。ram是發(fā)展的非?？斓囊粋€研究模型，因為它的求解允許步 長范圍比聲波波長大，并且不需要細微垂直網格。它的網格可以設置的

22、非常精細并且 計算速度能夠達到軍事環(huán)境的要求，它還允許并行計算從而使得計算速度犬犬提高。 所以，ram模型是漫長的科研探索z路上一個重要的里程碑z-o3.3海洋鋒模型海洋鋒三維模型表達式：(3)上式屮，g©代表求坐標位置；切4叭卩)指不存在海洋鋒時各個位置點的聲速；/指聲擾動因子，控制著海洋鋒的強度；、弘、如指海洋鋒的中心位置，陀、叫、 指海洋鋒的范圍。將上式簡化為二維模型悶：(4)式(4)屮，r, z是聲場屮坐標位置點，wr是海洋鋒在水平方向上的半徑，wz 是海洋鋒在鉛直方向上的半徑。co是在沒有海洋鋒時聲場位置點的聲速，本文把它設 置為munk深海聲道聲速剖而的聲速，如圖3-1黑

23、線。聲速（m150015101520153015401550(a) munk深海聲速剖面距離(km)15451540-1535-1530115251520151515101505圖3-1(b)海洋鋒聲速場4鋒區(qū)聲場仿真4.1海洋鋒區(qū)對不同聲波頻率的影響4.1.1模型參數(shù)設置在木次模擬實驗中，木文把海洋鋒中心設在水平距離60km、水深1000處，海洋 鋒水平尺度為14km,垂直尺度為2000mo聲擾動因子代表海洋鋒強弱，本文將它設 為0.02o海底參數(shù)設置如下：海底聲速為1600m/s,海底密度為卩二九*弓怦，壓 縮波衰減系數(shù)為0.4db/xo聲源深度為500m。為了觀察不同頻率聲源在海洋鋒的影

24、 響，本文將聲源依次設為3oohz、400hz、500hz。在沒有海洋鋒吋，假設聲速在水平方向沒有梯度變化，垂直聲速變化如圖3-1 (a) 黑線所示。在深度1000米以內時，因為聲速主要受到溫度的影響，所以在深度為1000 米以上時，聲速隨著深度的增加而減??；在深度為1000米以下時，靜壓力的變化對 聲速的影響較溫度要大，所以在1000米以下的深度，聲速隨著靜壓力的增人而增人。 存在海洋鋒時，聲場如圖(b)所示，蘆速等值線向海洋鋒中心位置彎曲，水平方向聲速變化率上隨著海洋鋒中心位置的距離增人而減小。圖3畀(a)藍色部分繪制出 相同深度聲速在水平方向上的變化范圍，反映出存在海洋鋒時，不同深度聲傳

25、播深度 的變化大小。1004060 80距離(km)200400e 600800 送10001200140020(a) f=300150200400-100 i 旦 600 姿800 送50 10001200-100150100120100200400e 600 弐800 炭100012001400204060 80(c) f=400150距離(km)80100140012020406080100120<b)仁300距離(km)m00500200400e 600 涇800 瑟100012001400150距離(km)(d)仁400圖424.1.2仿真結果及討論圖42中(a)> (c

26、)、(e)是不同頻率蘆波300hz、400hz和500hz在沒有海洋鋒 時海水聲傳播的傳播損失圖，(b)、(d)、(e) 300hz、400hz> 500hz是在海洋鋒區(qū)聲 傳播的傳播損失圖，藍色虛線代表海洋鋒的水平尺度。由圖(a)、(c)、(d)可以看不同頻率在海洋中的傳播損失不同，高頻聲波在海洋中能量衰減的更快。rti (b)、(d)、 (f)可以看出不同頻率聲波經過海洋鋒能量變化大小不同。但是他們都自一個共同點, 經過海洋鋒后，能量發(fā)生折射。通過圖42中有無海洋鋒情況下的傳播損失圖對比， 可以看到在海洋鋒區(qū)(藍線區(qū)域)，高頻聲傳播損失會比低頻聲傳播損失減小的多，即 海洋鋒區(qū)對高頻聲

27、波的能量折射作用比低頻聲波強烈。通過(c)、(d)圖對比，可以明顯的看到，能量會沿著海洋鋒發(fā)生一個折射，在 海洋鋒區(qū)能量從上層(800m以上)折射到下層(800米以下)，從而使上層能量減小, 下層能量增加。主耍體現(xiàn)在聲波穿過海洋鋒區(qū)后，即第二根藍線z后，從顏色變化上 可以看出(d)圖上層較(c)圖上層傳播損失明顯增加，而下層傳播損失減小。經過(a)、(b)仔細對比后，可以觀察到經過海洋鋒后，(b)圖在深度為0500米范圍內 的顏色較(a)圖淺，而在500-1000米范圍內的顏色(b)圖較(a)圖深，所以還是圖4-3能看見能量分布上發(fā)生的變化。盡管圖42可以看出不同聲波在海洋鋒傳播時發(fā)生的能量折

28、射現(xiàn)象，為了更直觀 的觀測處海洋鋒對不同頻率聲波的影響，木文給出了 500米處的傳播損失圖，這個深 度與聲源深度相同。如圖43所示，（a）、（b）、（c）是聲波頻率分別為300hz、400hz、 500hz在深度為500米處的傳播損失圖。兩條黑色虛線代表海洋鋒的水平尺度，綠色 實線和黃色虛線分別代表著不存在海洋鋒時的傳播損失和存在海洋鋒時的傳播損失。第一根黑色虛線前，黃色虛線和綠色實線重合，說明在沒有經過海洋鋒區(qū)域時兩 種情況的傳播損失是相同的，這也是模擬試驗中必然的結果。但是在進入海洋鋒以后, 黃色虛線偏離綠色實線，從數(shù)值上看說明了經過海洋鋒以后傳播損失增大。觀察不同 頻率（300hz、40

29、0hz和500hz）在有無海洋鋒環(huán)境下的傳播損失，可以清楚的看到， 在300hz聲波經過海洋鋒時，黃色線和綠色線偏離的程度比較低，它的傳播損失增加 的相對較少，增加的幅度在020db。頻率為400hz的聲波經過海洋鋒口寸，傳播損失相 對300hz的聲波增加，增加的幅度主耍在1020dbo 500hz的聲波經過海洋鋒時，傳 播損失增加的主要幅度也是在10-20db,但是因為部分能量發(fā)生了重新分布，使得鋒 區(qū)部分位置上的傳播損失比無鋒時更小。5總結本文通過建立不同尺度的海洋鋒聲場，使用ram模型對其求解，并畫出了它們二 維聲傳播損失圖和在深度為500米處（與聲源深度相同）的聲傳播損失圖，并得出以

30、下結論：聲在海洋鋒區(qū)傳播時，會出現(xiàn)一個能量折射的現(xiàn)象，使得部分能量在原冇的傳播 方向上發(fā)生改變；海洋鋒對不同頻率的聲傳播影響不同，在經過海洋鋒區(qū)吋，高頻聲 波發(fā)牛的能量折射現(xiàn)象比低頻聲波的更加強烈。鳴謝本論文是在屈科老師的悉心指導下完成的。從論文選題、文獻查找、算法模型的 使用和論文的修改屈科老師都給予我很多的幫助，他洞悉前沿科學的求新精神和一絲 不茍的研究精神使我受益頗深。rtr丁學生知識水平的限制和經驗的不足，在完成論文 的過程中遇到了不少的疑問和困難，每次向屈科老師求助時，他總能夠在繁忙的工作 屮擠出時間向我講解，并給我提出很多建議，讓我更好的完善整篇論文。在此向屈科 老師表示衷心的感謝

31、。在選題z前，朱鳳芹老師也給了我許多寶貴意見，學生在她那獲得不少的支持和 鼓勵，在此致以誠摯的謝意。光陰往苒，大學時光轉ii舜即逝。我要感謝海洋與氣象學院每一個辛勤工作的老師, 謝謝你們給我的關心和幫助，謝謝你們在犬學這段吋間里對我的栽培和教育。我要感 謝曾在這段時間里給我?guī)椭屠斫獾耐瑢W，謝謝你們陪伴我度過大學的美好時光。最后，我要感謝我的一直以來給默默給我支持的父母。正是他們的辛勞付岀才使 我完成了學業(yè)，是他們讓我能夠披荊斬棘勇往直前。參考文獻1 潘長明，高飛，孫磊，王璐華，王本洪,李璨.淺海溫躍層對水聲傳播損失場的影響.哈 爾濱工程大學,20142 張旭，程琛，劉艷.中層冷水環(huán)境卜的聲場特性分析.海洋科學進展，20143