《量子力學(xué)》訓(xùn)練二0

1、量子力學(xué)訓(xùn)練二一單項(xiàng)選擇題(每小題2分)1能量為100ev的自由電子的De Broglie波長是0 0 0 0A. 1.2 A. B. 1.5 A. C. 2.1A. D. 2.5 A.5.用Bohr-Sommerfeld的量子化條件得到的一維諧振子的能量為(n = 0,1,2,)1A. En 二 n .B. En = (n ) .C.En =(n 1) . D. En =2n 一 .07.鉀的脫出功是2ev,當(dāng)波長為3500A的紫外線照射到鉀金屬表面時(shí)，光電子的 最大能量為A. 0.25 10 J8J.B. 1.25 10J8J.C. 0.25 10 J6J. D. 1.2510J6J.9.

2、 Compton效應(yīng)證實(shí)了A. 電子具有波動(dòng)性.B.光具有波動(dòng)性.C.光具有粒子性.D.電子具有粒子性.10. Davisson和Germer的實(shí)驗(yàn)證實(shí)了A. 電子具有波動(dòng)性.B.光具有波動(dòng)性.C.光具有粒子性.D.電子具有粒子性.12.設(shè),(x)(x)，在x-x，dx范圍內(nèi)找到粒子的幾率為A. (x). B, (x)dx. C.、2 (x). D.、2 (x)dx.14. 設(shè)1(x)和2(x)分別表示粒子的兩個(gè)可能運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，則它們線性迭加的態(tài) 1(x) W 2(x)的幾率分布為2 2A. N + Q 即 2 .B. |d屮+C2屮22+CG屮;屮2.C. &即+ c2 2 + 2c1

3、cr1*2.D. G 屮 1 +C2 屮 2' +C1C2屮 1 屮 2+C1C2 屮 1屮 2 .15. 波函數(shù)應(yīng)滿足的標(biāo)準(zhǔn)條件是A. 單值、正交、連續(xù).B.歸一、正交、完全性.C.連續(xù)、有限、完全性.D.單值、連續(xù)、有限.16. 有關(guān)微觀實(shí)物粒子的波粒二象性的正確表述是A. 波動(dòng)性是由于大量的微粒分布于空間而形成的疏密波.B. 微粒被看成在三維空間連續(xù)分布的某種波包.C. 單個(gè)微觀粒子具有波動(dòng)性和粒子性.D. A, B, C.17. 已知波函數(shù)-u(x)exp-Et) u(x)exp(-Et),2 二u,x)exp(-丄E) U2(x)exp( = E2t),' 3 二 W

4、(x)exp(- Et) U2(x)exp(-丄Et),4 =u,x)exp(- Eit) U2(x)exp(-丄 Ezt).其中定態(tài)波函數(shù)是B/- 1 和- 2. C,：3. D.'-：3 和 t 4.18若波函數(shù)T(X,t)歸一化，則A/"(x,t)exp(H)和(x,t)exp( -i、.)都是歸一化的波函數(shù).B/"(x,t) exp(H)是歸一化的波函數(shù)，而 ?(x,t)exp(-i、)不是歸一化的波函數(shù). C.?(x,t)exp(i R不是歸一化的波函數(shù)，而'汀(x,t)exp(-i、)是歸一化的波函數(shù). D/?(x,t)exp(H)和二(x,t)

5、exp(-i.)都不是歸一化的波函數(shù).(其中為任意實(shí) 數(shù))19. 波函數(shù)T=fi(c為任意常數(shù))，A. T；與T2二描寫粒子的狀態(tài)不同.B. S與所描寫的粒子在空間各點(diǎn)出現(xiàn)的幾率的比是1: c.2C. 甲1與普2 =c環(huán)所描寫的粒子在空間各點(diǎn)出現(xiàn)的幾率的比是1: c .D. 巧與T2二c?1描寫粒子的狀態(tài)相同.1i、20. 波函數(shù)I Yx,t) =c( p,t)exp( px)dp的傅里葉變換式是&2川斤A.B.C.D.1ic(p,t= J哽(x,t)exp(扁 px)dx.1*ic(p,t)=J空(x,t)exp(幣 px)dx .1ic(p,t=(用(x,t)exp(帀 px)dx

6、.1*ic(p,t=(x,t)exp(玉 px)dx.21. 量子力學(xué)運(yùn)動(dòng)方程的建立，需滿足一定的條件：(1)方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的一階導(dǎo)數(shù).(2)方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的二階以下的導(dǎo)數(shù).(3)方程中關(guān)于波函數(shù)對(duì)空間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的.(4)方程 中關(guān)于波函數(shù)對(duì)時(shí)間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的.(5)方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量.(6)方程中可以含有決定體系狀態(tài)的能量.則方程應(yīng)滿足的條件是A. (1)、(3)和(6). B. (2)、(3)、(4)和(5).C. (1)、(3)、(4)和(5). D.(2)、(3)、(4)、(5)和(6).22. 兩個(gè)粒子的薛定諤方程是2 - 一A

7、.i TUsot)。，沖)ty 2 J: 2 一2 .2氏2B. 上？(1,2我)i ?(1,2力從2»一2二 -2 岸 2-C. 笛，沖)仇叨)1 =12 2Gt匕2片D. 一 ？(1,2心iXiot)冊(cè)匚2片23幾率流密度矢量的表達(dá)式為- *A. J(宇*).24-* *B. J(? w -).24j辦*c.j(w*D. J-弓).2424. 質(zhì)量流密度矢量的表達(dá)式為-h *A. J (中n 一護(hù)宇).2B. J = j(7* WW*).2C. J一(m *_ ?*'弓).2-Ji*D. J-宇：).225. 電流密度矢量的表達(dá)式為- Q卉*E *A. J(屮).2卜ia

8、 辦 *B. J(弓“一瀘審).2卩- i舟C. J貴(八？ * 一 ？*:").q辦*D. J宇W).26. 下列哪種論述不是定態(tài)的特點(diǎn)A. 幾率密度和幾率流密度矢量都不隨時(shí)間變化B. 幾率流密度矢量不隨時(shí)間變化.C. 任何力學(xué)量的平均值都不隨時(shí)間變化.D. 定態(tài)波函數(shù)描述的體系一定具有確定的能量32. 在一維無限深勢阱中運(yùn)動(dòng)的粒子，其體系的A. 能量是量子化的，而動(dòng)量是連續(xù)變化的.B. 能量和動(dòng)量都是量子化的.C. 能量和動(dòng)量都是連續(xù)變化的.D. 能量連續(xù)變化而動(dòng)量是量子化的.33. 線性諧振子的能級(jí)為A. (n 1/2/ ,(n =12 ,3,.).B. (n 1) ,(n =

9、0,12 ,.).C. (n 1/2) ,(n =0,12,.).D. (n 1)一 ,(n =12,3,.).35. 線性諧振子的A. 能量是量子化的，而動(dòng)量是連續(xù)變化的.B. 能量和動(dòng)量都是量子化的.C. 能量和動(dòng)量都是連續(xù)變化的.D. 能量連續(xù)變化而動(dòng)量是量子化的.36. 線性諧振子的能量本征方程是A. d2 丄2.24 dx2 2招 d2122B. 22x2 E2X dx222 d2122C. 22x2- -E-.2dx222 d21 2 2 2D. 22 2x2叩一E-.2dx2237. 氫原子的能級(jí)為A隹2 B%2 C幅4D 仝2n22 2n2 . 丙.2 2n2 .38. 在極坐

10、標(biāo)系下，氫原子體系在不同球殼內(nèi)找到電子的幾率為A. Rni2(r)r. B. R(r)r2.2 2 2C. Rni (r)rdr . D. Rni (r)r dr.39. 在極坐標(biāo)系下,氫原子體系在不同方向上找到電子的幾率為A. Ym 但嚴(yán)).B. Ym®®)2.2C. Ym 但嚴(yán))dC. D. Ylm(e,®)| do.40. 波函數(shù)和 '是平方可積函數(shù)，則力學(xué)量算符F為厄密算符的定義是A. '- *F d 二 *F'- *d .B. '- *F d = (F )*'-d -.C. (F )* d 二 *F d .D. F

11、*- * d 二' F *d -.41. F和G是厄密算符,則A. FG必為厄密算符.B. FG -GF必為厄密算符.4 444C. i(FG GF)必為厄密算符.D. i(FG -GF)必為厄密算符.©42. 已知算符x二x和Px =，則exA.x和px都是厄密算符.B.xpx必是厄密算符.4444.C.xpx ' PxX必是厄密算符.D.xpx - PxX必是厄密算符.43. 自由粒子的運(yùn)動(dòng)用平面波描寫，則其能量的簡并度為A. 1. B. 2. C. 3. D. 4.44. 二維自由粒子波函數(shù)的歸一化常數(shù)為(歸到函數(shù))A.1/(2二 J"2.B. 1/(

12、2二)C.1/(2二 J3/2.D.1/(2二 J247若不考慮電子的自旋，氫原子能級(jí)n=3的簡并度為A. 3. B. 6. C. 9. D. 12.48.氫原子能級(jí)的特點(diǎn)是A. 相鄰兩能級(jí)間距隨量子數(shù)的增大而增大.B. 能級(jí)的絕對(duì)值隨量子數(shù)的增大而增大.C. 能級(jí)隨量子數(shù)的增大而減小.D. 相鄰兩能級(jí)間距隨量子數(shù)的增大而減小.49 一粒子在中心力場中運(yùn)動(dòng)，其能級(jí)的簡并度為n2,這種性質(zhì)是 A.庫侖場特有的.B.中心力場特有的.C.奏力場特有的.D.普遍具有的.52.53.54.55.56. 體系處于*二Ccoskx狀態(tài),則體系的動(dòng)量取值為1A. k- k. B. k. C. - k. D.

13、- k.257.58.61.64. 對(duì)易關(guān)系x, px等于A.i '. B. -i ' . C. . D.-.65. 對(duì)易關(guān)系Lx,y等于A.i z. B. z. C. -i z. D.- z.66. 對(duì)易關(guān)系Ly,z等于A. -i x . B. i x. C. x. D. - x .67. 對(duì)易關(guān)系Lz,z等于A.i x. B. i y. C. D. 0.68. 對(duì)易關(guān)系x, Py等于A. '. B. 0. C. T . D.-'.69. 對(duì)易關(guān)系Py,Pz等于A. 0. B. i x. C. i px. D. px.70. 對(duì)易關(guān)系Lx,Lz等于4444A.

14、iLy.B.-iLy.C.Ly.D.-Ly.71. 對(duì)易關(guān)系Lz,Ly等于4444A.iLx.B.-Lx.C.Lx.D.-Lx.72. 對(duì)易關(guān)系L2,Lx等于4444A. Lx. B. i Lx. C. i (Lz Ly). D. 0.73. 對(duì)易關(guān)系L2,Lz等于4444A. Lz. B. i Lz. C.(LxLy). D. 0.74對(duì)易關(guān)系Lx,Py等于A. i Lz . B. -i ' Lz. C.iPz.D. -i pz75.對(duì)易關(guān)系pz,Lx等于A. -i 'py . B. i py . C.-iLy .D. iLy.76.對(duì)易關(guān)系Lz,Py等于A. -i px .

15、 B. i px . C.-i L<.D. i Lx77刈易式Ly,x等于A.0. B. -i z. C. i z.D. 1 .78.79刈易式F , G等于444444444444A. FG . B.GF . C. FG -GF .D. FG GF .80. 對(duì)易式F,c等于（c為任意常數(shù)）G的測不準(zhǔn)關(guān)系是A. cF . B. 0. C. c. D. I?.81. 算符F和G的對(duì)易關(guān)系為F,G =ik ,則F、k22 2a.c：f)2( ：g)2.42:c 1/C. ( F)2(. G)2 _ 丁482.已知x,p=，則x和22 k2B. ( F) ( G) 一丁 422 2 kD.

16、O F) (.G) _ 4Px的測不準(zhǔn)關(guān)系是2 2 2 2 2A.(嘆)( Px)-. B. ( ：x) C：p) .4C. (lx) C：Px) - 2. D. C：x)2( ：Px)2483. 算符Lx和Ly的對(duì)易關(guān)系為Lx,Ly二Lz,則Lx、Ly的測不準(zhǔn)關(guān)系是A.(工)2( Ly)222B.C Lx) C Ly)2422l>4'22'2 l 2C. ( ：F)2( ：G)2-.422' 2 L2D. ( ：F) ( G) 一 .484. 電子在庫侖場中運(yùn)動(dòng)的能量本征方程是2注屮=e屮.r2亀-二 E -.r2絲屮=E屮.r"A2一2B. 22-2

17、C. 2舟22 zes2D.2S-，E'.2» r285.類氫原子體系的能量是量子化的，其能量表達(dá)式為 .皿包2A_2n2 2 .C 唏2C.2 .2n87.88.B.D.j2z2es4Jz2es489. 若一算符F的逆算符存在,則F,F J等于A. 1. B. 0. C. -1. D. 2.90. 如果力學(xué)量算符F和G滿足對(duì)易關(guān)系F,G=0,貝UA. F和G 一定存在共同本征函數(shù)，且在任何態(tài)中它們所代表的力學(xué)量可同時(shí) 具有確定值.B. F和G 一定存在共同本征函數(shù)，且在它們的本征態(tài)中它們所代表的力學(xué)量 可同時(shí)具有確定值.C. F和G不一定存在共同本征函數(shù)，且在任何態(tài)中它們所

18、代表的力學(xué)量不可 能同時(shí)具有確定值.D. F和G不一定存在共同本征函數(shù)，但總有那樣態(tài)存在使得它們所代表的力 學(xué)量可同時(shí)具有確定值.91. 一維自由粒子的能量本征值A(chǔ). 可取一切實(shí)數(shù)值.B. 只能取不為負(fù)的一切實(shí)數(shù).C. 可取一切實(shí)數(shù)，但不能等于零.D. 只能取不為正的實(shí)數(shù).92939495.96. 氫原子的能量本征函數(shù)t nlm(r,R ) = Rnl(r)Ylm("：)A. 只是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量Z分量算符的 本征函數(shù).B. 只是體系能量算符、角動(dòng)量 Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平方算符的 本征函數(shù).C. 只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平

19、方算符、角動(dòng)量 Z分量算符的 本征函數(shù).D. 是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的共同本征函數(shù).97. 體系處于叩-c1Y11 - cYg態(tài)中，則匸A. 是體系角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量 Z分量算符的共同本征函數(shù).B. 是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù).C. 不是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù).D. 即不是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函 數(shù).99. 動(dòng)量為p'的自由粒子的波函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是1i一tp，(x) ： e x pp'x),它在動(dòng)量表象中的表示是J2胡斤A.、(p

20、- p') . B.、(p p') . C.、(p) . D.、(p').100. 力學(xué)量算符x對(duì)應(yīng)于本征值為x'的本征函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是A.、(x -x') . B.、(x x') . C.、(x) . D.、(x').101104.105. 算符Q只有分立的本征值Qn,對(duì)應(yīng)的本征函數(shù)是Un(x),則算符F(x,.-)i ex 在Q表象中的矩陣兀的表示是A. Fmn 二 Un*(x)F(x,)Um(X)dX.i ；x衣cB. Fmn 二 Um*(x)F(x,)Un(X)dX.i exJI gC. Fmn 二 Un(x)F(x,嘰心

21、朋.i ex£D Fmn - Um(X)F(X, )Un*(X)dX.i ex106. 力學(xué)量算符在自身表象中的矩陣表示是A. 以本征值為對(duì)角元素的對(duì)角方陣.B. 一個(gè)上三角方陣.C.一個(gè)下三角方陣.D. 一個(gè)主對(duì)角線上的元素等于零的方陣.107. 力學(xué)量算符5?在動(dòng)量表象中的微分形式是108.線性諧振子的哈密頓算符在動(dòng)量表象中的微分形式是22*丄、2.22：卩222C丄-1曲2護(hù)224109.在 Q表象中F-2p0<12 2B.丄丄 J.228222.D. J2 卩2cp210，其本征值是A. -1. B. 0. C. i . D. 1 _i .110.111. 幺正矩陣的定

22、義式為* *A. SS _. B. S =S . C.S = S. D. S =S.112. 幺正變換A. 不改變算符的本征值，但可改變其本征矢.B. 不改變算符的本征值，也不改變其本征矢.C. 改變算符的本征值，但不改變其本征矢.D. 即改變算符的本征值，也改變其本征矢.113算符a=(')1/2(xi p),則對(duì)易關(guān)系式a,a等于2斤曲A. a,a =0.B. a,a =1.C. a,a = -1. D. a,a =i .114非簡并定態(tài)微擾理論中第n個(gè)能級(jí)的表達(dá)式是(考慮二級(jí)近似)A. En(0) - H'nn、(£m En -E|H'H'nn、

23、'一E-|H'H'nn" '(0Tm Em -E+ H'吃一吃mnnn (0) (0)m E m _ En115.非簡并定態(tài)微擾理論中第n個(gè)能級(jí)的一級(jí)修正項(xiàng)為A. H'mn. B.H'nn. C.-H D.H'119非簡并定態(tài)微擾理論的適用條件是B. En(0)C.En(0)D.En(0)mnA.H'mk(0) (0)Ek EmC. H'mk： 1.(0)nmn(0).m2mn(0) 匚(0). m En _ Em2mn(0)(0T .m - En2:1 .nnnmB.H'mk(0) (0)Ek

24、EmD. Ek(0)-Em(0):1 .:1 .121.非簡并定態(tài)微擾理論中，波函數(shù)的一級(jí)近似公式為 =屮(0) nA，nB，nJ,C.'n=屮(0)n.7'H nm ； .(0)J 匚(0)' m .mEn_ Em.y ' H mn 屮(0) J 匚(0)' m .m En - Emt iH mn ； .(0)J 匚(0)' m .m Em - EnD.'；.(0)'H nm : .-(0)-nJ(0) _(0) ' mm Em _ En122.氫原子的一級(jí)斯塔克效應(yīng)中，對(duì)于n = 2的能級(jí)由原來的一個(gè)能級(jí)分裂為 A.五

25、個(gè)子能級(jí).B.四個(gè)子能級(jí).C. 三個(gè)子能級(jí).D.兩個(gè)子能級(jí).124 .用變分法求量子體系的基態(tài)能量的關(guān)鍵是A. 寫出體系的哈密頓.B. 選取合理的嘗試波函數(shù).C. 計(jì)算體系的哈密頓的平均值.D. 體系哈密頓的平均值對(duì)變分參數(shù)求變分.125.Stern-Gerlach 實(shí)驗(yàn)證實(shí)了A.電子具有波動(dòng)性.B.光具有波動(dòng)性.C.原子的能級(jí)是分立的.D.電子具有自旋.126.S為自旋角動(dòng)量算符，則Sy,Sx等于A.2i . B. i '. C. 0.D. -i Sz.127. 匚為Pauli算符，則sfz等于A.i ；y. B.y. C.2i ；y. D.-2i ；y.A128. 單電子的自旋角動(dòng)

26、量平方算符 S的本征值為A.- 2. B.- 2. C.- 2. D.- 2.4422129.單電子的Pauli算符平方的本征值為A. 0. B. 1. C. 2. D. 3.135. 0.136.137. 一電子處于自旋態(tài)=a 1/2(sz) b/2(Sz)中,則sz的可測值分別為*h hh hA. 0, . B. 0,-.C.,. D.,.2 2 2 2138.139.141.142.143. 下列有關(guān)全同粒子體系論述正確的是A. 氫原子中的電子與金屬中的電子組成的體系是全同粒子體系B. 氫原子中的電子、質(zhì)子、中子組成的體系是全同粒子體系C. 光子和電子組成的體系是全同粒子體系.D. 粒子

27、和電子組成的體系是全同粒子體系.144.全同粒子體系中，其哈密頓具有交換對(duì)稱性，其體系的波函數(shù)A.是對(duì)稱的.B.是反對(duì)稱的.C.具有確定的對(duì)稱性.D.不具有對(duì)稱性.二填空題1. Compt on 效應(yīng)證實(shí)了。2. Bohr提出軌道量子化條件的是3.Sommerfeld是 O提 出 的 廣 義。4. 一質(zhì)量為的粒子的運(yùn)動(dòng)速度遠(yuǎn)小于光速，其動(dòng)能為為。5. 黑體輻射和光電效應(yīng)揭示了 。數(shù)學(xué)表達(dá)式子 化 條 件Ek，其德布羅意波長6.1924 年，法國物理學(xué)家 De Broglie 提出了 有。微觀實(shí)物粒子具7. 自由粒子的De Broglie波函數(shù)為。8. 用150伏特電壓加速的電子，其 DeBro

28、glie 波的波長9. 玻恩對(duì)波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋是。10. 粒子用波函數(shù)叮-(r,t)描寫,則在某個(gè)區(qū)域dV內(nèi)找到粒子的幾率為。11. 描 寫 粒 子 同狀 態(tài) 的 波 函 數(shù) 有41.厄密算符本征函數(shù)的正交歸一性的數(shù)學(xué)表達(dá)度度布式個(gè)。12. 態(tài)迭加原理的內(nèi)容是 。1乂i13. 一粒子由波函數(shù)宇(x,t)二c(p,t)exp( px)dp描寫，則c( p,t) =。14. 在粒子雙狹縫衍射實(shí)驗(yàn)中，用T ；和T2分別描述通過縫1和縫2的粒子的狀態(tài),則粒子在屏上一點(diǎn)P出現(xiàn)的幾率密度為 。15. 維自由粒子的薛定諤方程是 o16. N個(gè)粒子體系的薛定諤方程是 o17. 幾率連續(xù)性方程是由 導(dǎo)出的。18

29、. 幾率連續(xù)性方程的數(shù)學(xué)表達(dá)式為o19. 幾率流密度矢量的定義式是o20空間V的邊界曲面是S, w和J分別是粒子的幾率密度和幾率流密度矢量，則：Wd J dS的物理意義是。V ；:tS21. 量子力學(xué)中的質(zhì)量守恒定律是 o22. 量子力學(xué)中的電荷守恒定律是 o23. 波函數(shù)應(yīng)滿足的三個(gè)標(biāo)準(zhǔn)條件是 o24. 定態(tài)波函數(shù)的定義式是25. 粒子在勢場U(r)中運(yùn)動(dòng)，則粒子的哈密頓算符為 o26. 束縛態(tài)的定義是o27. 線性諧振子的零點(diǎn)能為o28. 線性諧振子的兩相鄰能級(jí)間距為29. 當(dāng)體系處于力學(xué)量算符F的本征態(tài)時(shí)，力學(xué)量F有確定值，這個(gè)值就是相應(yīng)該態(tài)的o30. 表示力學(xué)量的算符都是o31. 厄密

30、算符的本征值必為 o32J屮薩(門屮代門屮=o33角動(dòng)量平方算符的本征值為 o34. 角動(dòng)量平方算符的本征值的簡并為 o35. 氫原子能級(jí)5的簡并度為 o36. 氫原子的能級(jí)對(duì)角量子數(shù)I簡并，這是場所特有的。37. 一般來說，堿金屬原子的價(jià)電子的能級(jí)的簡并38. 氫原子基態(tài)的電離能為 o39. 氫原子體系n =2的能量是40. 處于，200億二;:)態(tài)的氫原子,其電子的角向幾率分42. 厄密算符屬于不同本征值的本征函數(shù) 。43. 力學(xué)量算符F的本征函數(shù)系為 n(x)，則本征函數(shù)系 n(x)的完全性是。45. 一力學(xué)量算符 F既有分立譜又有連續(xù)譜，則F在任意態(tài)' (x)的平均值為。46.

31、 如果兩個(gè)力學(xué)量算符有組成完全系的共同本征函數(shù)，則這兩個(gè)算符。47. 完全確定三維空間的自由粒子狀態(tài)需要三個(gè)力學(xué)量，它們是48. 測不準(zhǔn)關(guān)系反映了微觀粒子的。49. 若對(duì)易關(guān)系代B =ic成立，貝U A,B的不確定關(guān)系是50. 如果兩個(gè)力學(xué)量算符對(duì)易，則在 中它們可同時(shí)具有確定值。51. 電子處于 丄丫10(二)3Y二(二：)態(tài)中，則電子角動(dòng)量的z分量的平均值2 2為。x分量算符的對(duì)易關(guān)系等于 符與動(dòng)量的z分量算符的對(duì)易 0關(guān)系等52角動(dòng)量平方算符與角動(dòng)量53. 角動(dòng)量x分量于54. 角動(dòng)量y分量于55. ? ?y二。56. 粒子的狀態(tài)由是。57. 維自由粒子的動(dòng)量本征函數(shù)是58. 角動(dòng)量平方算符的本征值方程為。59. 若不考慮電子的自旋，描寫氫原子狀態(tài)所需要的力學(xué)量的完全集合是。60. 氫原子能量是考慮了 61. 量子力學(xué)中，62. 動(dòng)量算符在坐標(biāo)表象的表達(dá)式是63. 角動(dòng)量算符在坐標(biāo)表象中的表示是符與坐標(biāo)的z分量算符的對(duì)易t(x)二coskx描寫，則粒子動(dòng)量的一得到的。 稱為表象。關(guān)系等平均值64.角動(dòng)量y分量的算符在坐標(biāo)表象中的表示是。65.角動(dòng)量z分量的算符在坐標(biāo)表象中的表示是。6